Основной механизм - перенос
Cтраница 2
Следует отметить, что при малых плотностях пористых систем свободная конвекция может стать основным механизмом переноса тепла в них, причем коэффициент эффективной теплопроводности ЯЕ при уменьшении ps может даже увеличиваться. Однако в системах пористого охлаждения свободная конвекция не играет существенной роли из-за наличия интенсивного направленного потока фильтрующихся газов. При высоких температурах приходится учитывать не только изменение с температурой теплопроводности твердого каркаса KS и теплопроводности газа kg ( Т), но и дополнительный перенос тепла излучением. [16]
Выражением (2.7) нельзя пользоваться при малых z, так как очень близко около стенки основным механизмом переноса тепла становится молекулярный. [17]
Различные тепловые модели аппаратов, нагретая зона которых образована совокупностью кассет, разделим на три группы, учитывая при этом основной механизм переноса тепла в аппарате. [18]
В системе энергетических уравнений в температурной форме речь идет только об электронной теплопроводности, поскольку аэ С С зее - Она является основным механизмом переноса энергии в веществе при температурах до ( 5 Ч - 7) 104 К. Увеличение температуры выше 104 К приводит к интенсификации лучистого переноса энергии. Формально вместо коэффициента электронной теплопроводности зее появится сумма ( азе 4 - cerad) 5 гДе s rad - коэффициент лучистой теплопроводности. Энергия собственного излучения вещества при этом релаксирует на его электронах в поле ионов. В случае, когда средние пробеги излучения незначительно превышают характерные размеры области, занятой излучающим веществом, приближение Росселанда не работает и необходимо решать задачу переноса собственного излучения. Этого можно избежать, когда пробеги излучения значительно больше характерных размеров излучающей области, которая рассматривается как объемный излучатель. Определяющие соотношения, совокупность которых описывает поведение вещества при воздействии ИПЗЧ, в виде законов сохранения массн, импульса и энергии образуют систему дифференциальных уравнений гидродинамики. Ее решение в реальной геометрии, при реальных граничных условиях осуществимо только при использовании численных методов. Из всех возможных численных схем в задачах подобного рода на сегодняшний день наиболее широко используются две: схемы, основанные на лагранжевом описании и на методе крупных частиц, сочетающем эйлеров и лагранжев подход. Рассмотрим их конкретные реализации, использованные при получении результатов, изложенных в следующих разделах. [19]
В некоторых конструкциях между корпусом аппарата и отдельными поверхностями нагретой зоной может быть зазор ( рис. 1 - 6, п), но основной механизм переноса связан с кондукцией. Такие аппараты занимают промежуточное положение между группами А и В. [20]
 |
Сопоставление различных уравнений для коэффициента турбулентного переноса импульса в центральной части круглой трубы ( Re. [21] |
Такое предположение вполне приемлемо, особенно при высоких числах Пранд-тля, когда основное термическое сопротивление сосредоточено в подслое, и при очень низких числах Прандтля, когда основным механизмом переноса тепла является молекулярная теплопроводность. Однако опытные данные указывают на то, что коэффициенты турбулентного переноса у оси канала уменьшаются. [22]
Под воздействием турбулентной диффузии, за счет которой, в основном, обеспечивается постоянство состава атмосферного газа с высотой ( исключая химически активные малые компоненты), формируются структурные свойства гомосферы, в отличие от гетеросферы, для которой основным механизмом переноса вещества является молекулярная диффузия в разреженной газовой среде. В турбопаузе планеты процессы молекулярного и турбулентного переноса, конкурируя между собой, в значительной степени определяют закономерности структуры, динамики и энергетики верхней атмосферы. [23]
Однако при таком повреждении защитного слоя бе-гона ингибиторы способны поступать к арматуре только из бетона, когда границы трещин находятся весьма далеко друг от друга. Поэтому основной механизм переноса ингибитора в подобных условиях за счет поверхностной диффузии не может обеспечить регулярного обновления ингибитора и его достаточной защитной концентрации. [24]
В таких диэлектриках, как щелочно-галоидные соединения и молекулярные кристаллы типа антрацена, зкситоны оказываются сильно связанными и напоминают скорее возбужденные состояния отдельных атомов или молекул / Такие высоковозбужденные состояния называются экси-тонами Френкеля, Считается, что в органических кристаллах и в процессах. Френкеля определяется основной механизм переноса энергии. [25]
Для полного решения задачи ур-нне ( 2) необходимо дополнить ур-нпем, определяющим локальную темп-ру. Если излучение нвлпстся основным механизмом переноса энергии, то соответствующее ур-пие получается из предположения о наличии лучистого равновесия, согласно к-рому каждый элементарный о - Ггьсм излучает столько же, сколько поглощает. [26]
Гидроксильные ионы ведут себя аналогично, но этот эффект для них не так заметен, поскольку в отличие от протонов гидр-оксильные ионы не симметричны. Вполне вероятно, что основной механизм переноса гидроксильных ионов заключается в перемещении в противоположную сторону ионов водорода по цепному механизму Гроттуса. Атомы кислорода почти не движутся, а кажущееся перемещение гидроксильных ионов к аноду фактически обусловлено переносом протонов в противоположном направлении. Очевидно, что и в других ионизирующих растворителях ( типа жидкого аммиака) будут наблюдаться аналогичные явления. [27]
Как ожидалось, самые низкие интенсивности теплоотдачи наблюдаются обычно на верхней половине цилиндра в области отделения спутной струи. В этой области пузырьковое кипение обеспечивает основной механизм переноса теплоты при небольшом вкладе конвекции, которая улучшает теплоотдачу по сторонам и особенно у основания цилиндра. [28]
При комнатной температуре величина теплопроводности составляет 6 4 - Ю 3 кал / см - сек - град и с ростом температуры уменьшается линейно. В твердом состоянии, вплоть до плавления, основным механизмом переноса тепла является фононный. Электронная доля теплопроводности, вычисленная по закону Видемана-Франца, составляет при комнатной температуре 1 3 - 10 5 кал / см сек град, а с ростом температуры растет, достигая перед плавлением 1 3 - 10 - 3 кал / см - сек - град. От 400 С до точки плавления происходит более крутое уменьшение теплопроводности, что, по-видимому, объясняется переходом соединения Cu3AsSe4 от низкотемпературной тетрагональной модификации к высокотемпературной. [29]
Напомним, что в аппаратах этой группы может не быть четко выраженного зазора между нагретой зоной и корпусом; отвод тепла от центральных частей зоны к корпусу производится в основном за счет кондукции и излучения; корпус охлаждается каким-либо принудительным способом. Иногда между отдельными поверхностями зоны и корпуса существует зазор, однако основной механизм переноса тепла - кондуктивный; такие аппараты занимают промежуточное положение между группами А ц В. [30]
Страницы: 1 2 3 4