Недеформируемый

Cтраница 2

Поставка: припой LCuPS поставляют в виде недеформируемых прутков диаметром 3 и 6 мм или в виде порошка; припой LAglSP поставляют в виде деформируемых фасонных деталей диаметром от 1 0 мм. [16]

Приведенные выше формулы выведены для идеального т.е. недеформируемого, валка. [17]

Рассмотрим задачу о внедрении симметричного твердого ( недеформируемого) клина с углом раствора 2f в жестко-пластическую среду, ограниченную плоскостью. [18]

Жидкость считается сжимаемой, а скелет породы недеформируемым. [19]

Жидкость считается сжимаемой, а скелет породы недеформируемым. [20]

Если свинцовая пуля на большой скорости останавливается недеформируемым ( и термически изолированным) листом брони, вся кинетическая энергия пули превращается во внутреннюю энергию, что проявляется в повышении ее температуры. [21]

Строго говоря, если, считать диск недеформируемым, то такая форма разрушения должна быть исключена. Однако, если учесть возможность обмятия бетона по оси 7 и в местах примыкания диска к продольным стенам пилонов, то эта форма становится возможной. Более или менее точный подход к решению задачи о прочности диска перекрытия при этой форме разрушения затруднен из-за отсутствия данных, позволяющих оценить работу, израсходованную на обмятие бетона. [22]

Вместо гибкой связи часто употребляют абсолютно жесткие ( недеформируемые) и условно принимаемые невесомыми стержни с шарнирными креплениями на концах. [23]

Примером двухсторонней связи служит идеальный ( невесомый, недеформируемый) стержень, по концам которого размещены две материальные точки. Эти материальные точки не могут ни приблизиться друг к другу, ни отдалиться друг от друга. [24]

Схема сечения скважины и действующих радиальных давлении. [25]

В дальнейшем употребление терминов ограниченная деформация или практически недеформируемый предполагает выполнение указанного условия. [26]

Поэтому, вводя представление об абсолютно жестких ( недеформируемых) телах, мы можем считать энергию их упругой деформации при всяких ( конечных) силах равной нулю. [27]

План построения статики твердого тела ( деформируемого и недеформируемого) в аналитической механике Лагранжа следующий: в отделе третьем Лагранж дает общее уравнение равновесия любой системы материальных точек, показывая, что необходимыми условиями равновесия являются условия равенства нулю сумм проекций сил и сумм моментов сил относительно координатных осей. Хотя это нигде не оговорено, но, повидимому, в третьем отделе речь идет о свободной системе. В четвертом отделе Лагранж рассматривает системы, подчиненные связям ( условным уравнениям), и вводит для решения задачи метод множителей, носящий и ныне его имя. В этом порядке идей сложность задачи оказывается возрастающей вместе с числом налагаемых связей, так что абсолютно твердое тело оказывается наиболее сложным случаем, рассмотрение которого отложено на самый конец отдела V. Эти условия и служат условиями связи. Лагранж, прекрасно понимая, что здесь рассматривается весьма частный случай твердого тела, считает интересным рассмотреть эту задачу, чтобы показать плодотворность и единообразие своих методов. [28]

Стержень, соединяющий грузы, считать невесомым и недеформируемым. [29]

На материальную систему наложены две связи: жесткий ( недеформируемый) стержень CD и негладкая горизонтальная плоскость. [30]

Страницы: 1 2 3 4