Cтраница 4
На рис. 212 область 1 соответствует состоянию исследуемого невозмущенного газа в секции низкого давления до прихода ударной водны; область 2 - области исследуемого газа между фронтом ударной волны и контактной поверхностью, нагре-ч той ударной волной; область 8 - толкающему рабочему газу между контактной поверхностью и областью волн разрежения; область 4 - начальному состоянию толкающего газа в секции высокого давления до прихода волны разрежения; R - область волны разрежения; L - длина горячей пробки. [46]
На рис. 212 область 1 соответствует состоянию исследуемого невозмущенного газа в секции низкого давления до прихода ударной водны; область 2 - области исследуемого газа между фронтом ударной волны и контактной поверхностью, нагре-ч той ударной волной; область 8 - толкающему рабочему газу между контактной поверхностью и областью волн разрежения; область 4 - начальному состоянию толкающего газа в секции высокого давления до прихода волны разрежения; R - область волны разрежения; L - длина горячей пробки. [47]
Скорости ot и о2 определяют так же, как и в предыдущем случае; поэтому той же оказывается и скорость CQ. Область волны разрежения простирается, однако, теперь не до точки, где v 0, а до самого начала трубы ( х О, рнс. Из формулы x / t v с ( 99 5) видим, что газ вытекает из отверстия трубы со скоростью v - с, равной местной скорости звука. [48]
Кварцевая трубка лампы раскаляется под действием дугового разряда, происходящего внутри, и служит хорошим термическим излучателем во всем диапазоне длин волн, где непрозрачен плавленый кварц. В области волн короче 4 5 мк, где кварц прозрачен, интенсивного излучения нет. Это свойство делает ртутную лампу еще более предпочтительным источником излучения, так как снижаются требования к фильтрации коротковолнового излучения с длиной волны меньше 4 5 мк. [49]
Обратимся теперь к схематическому изображению волны, показанному на рис. 1 ( см. вторую страницу обложки), из которого видно, что углы падения а и 2 лучей, попадающих в глаз наблюдателя от фронта волны и от спины, разные и а2 оц. Поэтому от удаленных областей волн в глаз наблюдателя попадает больше отраженного света, и передний фронт волны виден более темным, чем ровная поверхность моря сзади. В случае многих волн на поверхности моря угол а, вообще говоря, меняется в зависимости от того, смотрим ли мы на гребень волны или на впадину вблизи или вдалеке от фронта волны. По мере удаления к горизонту картина волн как бы усредняется, наблюдатель уже не видит долин между волнами, и постепенно темные склоны волн исчезают совсем. Поэтому на картине область моря вблизи горизонта кажется более светлой, чем на переднем плане. [50]
Большим величинам в (6.47) приписывают значения параметров в той области, куда попала граница ячейки. Если она попадает в область волны разрежения, большие величины находят линейной интерполяцией по значениям параметров на границах волны. [51]
Таким образом, при движении в области возрастания поля dhx / dx О ( в области фронта ударной волны) кинетическая энергия в среднем монотонно возрастает со временем, при этом / j, монотонно убывает. Аналогично, при движении в области волны разрежения, где dh / dx 0, кинетическая энергия в среднем убывает. [52]
По таким же причинам, как и в предыдущем случае, детонационная волна должна соответствовать точке Чеп-мена - Жуге. Непосредственно за детонационной волной начинается область автомодельной волны разрежения, в которой скорость монотонно падает по направлению к началу трубы, причем меняет в некоторой точке знак. [53]
По таким же причинам, как и в предыдущем случае, детонационная волна должна соответствовать точке Чеп-мена - - Жуге. Непосредственно за детонационной волной начинается область автомодельной волны разрежения, в которой скорость монотонно падает по направлению к началу трубы, причем меняет в некоторой точке знак. [54]