Исследованная область - температура
Cтраница 4
Проведенный анализ на определение свободной окиси магния в порошке, полученном совместным осаждением, показал, что в пределах ошибки анализа, равной 0.3 %, уже при температуре 800 вся окись магния вступает в реакцию образования феррита. Полнота прохождения реакции была подтверждена фазовым рентгеновским анализом, который показал, что в исследованной области температур и времен в порошке присутствует только пшинельная фаза феррита-хромита магния. [46]
Методами прецизионной адиабатической калориметрии и изотермической калориметрии сжигания получены данные о термодинамическом равновесии процесса 4-метилциклогексена ( МЦГ) - - регулярно чередующийся бутадисппропилевовый сополимер ( БИС) в области 0 - 330 К. Показано, что процесс МЦГ: БПС в массе при р - 101 325 кПа термодинамически запрещен во всей исследованной области температур. [47]
Пропорциональность Z относительно Г при постоянном L, показанная всеми этими образцами, находится в полном согласии с теорией. Появляющиеся в уравнении ( 76) члены при 7а слишком малы для того, чтобы нарушить эту пропорциональность в исследованной области температур. [48]
Приведены результаты исследования кинетических закономерностей роста и природы интерметаллидных слоев, образующихся при насыщении тугоплавких металлов ( Mo, W, Nb, Та) бериллием из паровой фазы при 1000 - 1200 С в течение 1 - 6 часов. При бериллировании металлов в указанном интервале температур образуются все возможные по диаграмме состояния интерметаллидные фазы, за исключением Мо3Ве и ТаВе2, которые не наблюдаются в исследованной области температур. Бириллидные фазы возникают в виде отдельных слоев в последовательности от низших к высшим. Наиболее быстро процесс фазообразования протекает на поверхности тантала, наиболее медленно - на вольфраме. Предполагается, что имеет место преимущественная диффузия бериллия через реакционный слой. [49]
Приведены результаты исследования кинетических закономерностей роста и природы интерметаллидных слоев, образующихся при насыщении тугоплавких металлов ( Mo, W, Nb, Та) бериллием из паровой фазы при 1000 - 1200 С в течение 1 - 6 часов. При бериллированиы металлов в указанном интервале температур образуются все возможные по диаграмме состояния шггерметаллидные фазы, за исключением Мо3Ве и ТаВе2, которые не наблюдаются в исследованной области температур. Бирнллидные фазы возникают в виде отдельных слоев в последовательности от низших к высшим. Наиболее быстро процесс фазообразования протекает на поверхности тантала, наиболее медленно - на вольфраме. Предполагается, что пмеет место преимущественная диффузия бериллия через реакционный слой. [50]
Полученные результаты говорят о том, что химическая реакция образования ферритового порошка при разложении совместно осажденной смеси карбонатов проходит в исследованной области температур и времен практически полностью, и изменения удельного магнитного момента ( см. рисунок) не могут быть объяснены наличием в порошке второй немагнитной фазы. В исследованной области температур и времен концентрация его колеблется от 0.2 до 0.6 %, что находится в пределах погрешности анализа. [51]
 |
Логарифмическая зависимость плотности тока обмена электрода Hg2 / Hg от концентрации ионов Hg2 для различных температур при a 0 70, z 2 и ZQ 2 - f - 1 ( по Геришеру и Краузе 49в. [52] |
В точке плавления твердая и жидкая ртуть различаются по плотности тока обмена и по характеру общей поляризационной кривой лишь незначительно. Коэффициент перехода а в исследованной области температур от 25 С до - 38 9 С ( жидкая и твердая ртуть) не зависит от температуры. [53]
Температуры нагрева были выбраны ниже точки Кюри - 740 и 750 С. Поскольку намагниченность для ферромагнетиков заметно меняется с температурой, особенно вблизи точки Кюри, для количественного определения содержания аустенита значения / s стали сравнивались с / s эталона при той же температуре. Эталоном служило армко-железо, для которого в исследованной области температур ( до 760 С) образование т-фазы не реализуется, и все изменение величины намагниченности может быть отнесено за счет влияния температурного фактора. Как видно из рис. 12, изменение величины Is, вызванное образованием парамагнитной у-фазы при нагреве до 750 С, весьма значительно по сравнению с эталоном. В связи с этим такой метод достаточно надежно может быть применен для анализа а - у-превращения даже при температурах, близких к точке Кюри. [54]
Температуры нагрева были выбраны ниже точки Кюри - 740 и 750 С. Поскольку намагниченность для ферромагнетиков заметно меняется с температурой, особенно вблизи точки Кюри, для количественного определения содержания аустенита значения / стали сравнивались с / s эталона при той же температуре. Эталоном служило армко-железо, для которого в исследованной области температур ( до 760 С) образование 7-фазы не реализуется, и все изменение величины намагниченности может быть отнесено за счет влияния температурного фактора. Как видно из рис. 12, изменение величины I, вызванное образованием парамагнитной у-фазы при нагреве до 750 С, весьма значительно по сравнению с эталоном. В связи с этим такой метод достаточно надежно может быть применен для анализа а - 7-превращения даже при температурах, близких к точке Кюри. [55]
Исследование микротвердости термоэлектрических материалов проводилось на микротверд омер е ПМТ-3. Для определения микротвердости была выбрана нагрузка 30 Г, при которой полученные отпечатки не имели трещин. Зависимость коэффициента линейного расширения от температуры при различных концентрациях для п - и р-типа в исследованной области температур носит линейный характер. [56]
 |
Зависимость коэффициента селективности К ДМФА. для ацетилена и этилена от температуры / при различном давлении. [57] |
V-метилпирроли-дон и диметилформамид ( ДМФА), однако лучшими селективностью и степенью растворимости в условиях процесса обладал ДМФА [ 27, с. Зависимость коэффициента селективности ДМФА от температуры при разных давлениях показана на рис. 1.4. Растворимость этана, этилена и ацетилена в ДМФА в исследованной области температур и давлений подчиняется за-кону Генри. [58]
Образцы были приготовлены кристаллизацией полимера из раствора и из расплава по разработанной ранее методике [3] в температурном интервале 20 - 75 и 48 - 85 С соответственно. Кольцевые отрицательные сферолиты ( рис. 1, а), густота колец которых меняется с температурой кристаллизации, наиболее преобладают, так как образуются при изотермической кристаллизации полимера из раствора и из расплава почти по всей исследованной области температур. В образце, приведенном на рис. 1, б, кроме названных кольцевых сферолитов, виден сферолит более высокого и положительного двулучепреломления. Такие сферолиты образуются наряду с кольцевыми при кристаллизации вплоть до 65 С, но их количество в образцах относительно невелико. Образцы с наибольшим содержанием указанных сферолитов удалось получить в пленках, закристаллизованных из расплава при 50 - 53 С, но морфологические особенности их остались неясны. [59]
С экраном сопротивление растет по крайней мере до 10s ом-см; без экрана оно достигает максимума при 120 К и спадает затем примерно до 8 - Ю3 ом-см при 30 К. В исследованной области температур заметной разницы в подвижности с экраном и без него не обнаружено. [60]
Страницы: 1 2 3 4 5