Cтраница 2
При этом отдельные элементы объема среды вдоль траектории заряда также становятся когерентными источниками электромагнитных волн. Если заряд движется равномерно со скоростью V, меньшей фазовой скорости света в среде v ( Viv), то волны, исходящие от разных частей траектории заряда, при сложении полностью гасят друг друга. [16]
В первом случае определение объема среды, подлежащей удалению из сосуда в единицу времени, не представляет затруднений. Наиболее трудно поддается расчету случай экзотермической реакции, которая в зависимости от скорости нарастания давления может сопровождаться взрывом или детонацией. [17]
Если в некотором элементе объема среды содержатся нефть, газ и вода, то при рассмотрении этих компонентов в нормальных условиях будем предполагать, что первоначально газ был растворен в нефти и воде, а сами эти жидкости были подвержены сжатию начальным пластовым давлением. [18]
Таким образом, энтропия теплоизолированного объема теплопроводной среды не сохраняется неизменной, а возрастает, если при движении в объеме имеется неоднородность температуры. [19]
Наконец, микропотоки в объеме среды и вблизи кавитаци-онных пузырьков становятся источниками акустической турбулентности. [20]
Наконец, микропотоки в объеме Среды и вблизи кавитаци-онных пузырьков становятсй источниками акустической турбулентности. [21]
Поскольку по условию в объеме среды задается либо поле температуры ( следовательно, и поле YIC v), либо поле величины т) рез v, то из 12 перечисленных переменных величин неизвестными остаются 1 1, для определения которых имеется система из шести уравнений. [22]
Действительно, если смежные элементы объема среды намагничены совершенно одинаково, то в ней нигде не может иметь место преобладание токов какого-либо одного определенного направления. [23]
Применимость такого представления определяется размером репрезентативного объема среды: он должен содержать достаточно большое число ( грубо говоря, - десятки) пересечений, по которым идет обмен веществом между основными водопроводящими элементами среды. [24]
Интегрирование (2.39) ведется по всему объему среды, охваченному движением. [25]
Поттера и гомогенизируют в 5 объемах среды ( по отношению к весу ткани) в течение 1 мин, используя тефлоновый пестик без нарезки. Гомогенат центрифугируют при 15 000 g в течение 10 мин для осаждения ядер, обломков клеток и митохондрий. Полученный супернатант фильтруют через 4 слоя марли. Осадок макросом отмывают средой выделения от примеси растворимой клеточной фракции. С этой целью его суспендируют с помощью пипетки в небольшом объеме среды выделения ( микросомы из 1 г ткани в 0 2 мл среды), затем объем суспензии разводят в 20 раз и центрифугируют в указанных выше условиях. Полученную фракцию промытых микросом окончательно суспендируют в среде выделения из расчета: микросомы из 1 г ткани в 1 мл среды. [26]
Буровой раствор в скважине увеличивает водородосодержание объема среды, исследуемого зондом НГМ. Вследствие этого интенсивность вторичного гамма-излучения снижается. [27]
Промывочная жидкость в скважине увеличивает водородосодержа-ние объема среды, исследуемого зондом НГК. Вследствие этого интенсивность вторичного гамма-излучения снижается. [28]
Приращение внутренней энергии в малой части объема среды трактуется в классической термодинамике как полный дифференциал по отношению к приращениям параметров процесса. Постулируется, что приращение тепла в малой части объема среды допускает интегрирующий делитель, названный в последующем абсолютной температурой, а следовательно, результат деления приращения тепла на этот интегрирующий делитель - энтропия - считается полным дифференциалом. Абсолютная температура вводится как функция эмпирической температуры. [29]
Случайный характер распределения неоднородности свойств по объему среды проявляется в рассеивании хрупкой прочности образцов. С увеличением размеров ( поверхности) образцов частота попадания более опасных дефектов возрастает, область рассеивания сужается и наиболее вероятная величина прочности убывает, в чем и проявляется масштабный эффект. При однородном напряженном состоянии нижняя граница рассеивания остается общей для образцов всех размеров и прочность самых больших образцов определяется наиболее низкой прочностью образцов малых размеров, если последние еще велики по сравнению с дефектами. [30]