Куперовская пара
Cтраница 3
Эксперимент подтвердил справедливость нарисованной выше картины. Был измерен заряд куперовской пары. Существование щели А также подтверждено многочисленными экспериментами. [31]
Эти пары имеют целый спин и при охлаждении конденсируются, образуя сверхтекучую электронную жидкость. Сверхтекучесть позволяет конденсированным куперовским парам переносить электрический заряд без неупругих столкновений с кристаллической решеткой и оставшимися электронами, а значит и без диссипации энергии. [32]
Парные корреляции сверхпроводящего типа возникают в ядре за счет т.н. остаточного взаимодействия между нуклонами, той части реального нуклон: нуклонного взаимодействия, к-рая не включена в самосогласованный потенциал ср. Такая пара подобна куперовской паре электронов с противоположными импульсами в сверхпроводнике. [33]
 |
Перестройка энергетического спектра электронов в сверхпроводнике ( сплошная линия по сравнению с нормальным металлом ( пунктир. [34] |
Кулоновское отталкивание электронов обычно несколько превышает по величине фононное притяжение, но благодаря экранированию на межатомных расстояниях оно эффективно ослабляется и фононное притяжение может преобладать, объединяя электроны в пары. Сравнительно небольшая энергия связи куперовской пары оказывается существенно меньше кинетической энергии электронов, поэтому, согласно квантовой механике, связанные состояния не должны были бы возникнуть. Однако в данном случае речь пдет об образовании пар не пз свободных изолиров. Это приводит к фактич. [35]
В рамках этого механизма поле, индуцированное магн, моментами, разрушает сверхпроводимость из-за орбитального эффекта. Под орбитальным эффектом понимают движение электронов куперовской пары в магн. Значение разрушающего поля Нс2 определяется из условия равенства магн, потока через поперечное сечение куперовской пары ( - 2) кванту магнитного потока Ф0 / ь / 2е ( здесь - сверхпроводящая корреляц. С др. стороны, сверхпроводящие токи вследствие Мейснера эффекта экранируют диполъ-диполъное взаимодействие моментов, к-рое способствует их ферромагн. [36]
Вообще говоря, Туннелирование квазичастиц определяется плотностью состояний в участвующих в этом процессе сверхпроводнике или сверхпроводниках. Поскольку для образования двух квазичастиц из куперовской пары нужна энергия, равная 2Д, плотность квазичастичных состояний в сверхпроводнике равна нулю на расстояниях А по обе стороны от поверхности Ферми. [37]
Это связано с тем, что заряд куперовской пары в два раза больше заряда электрона. [38]
Взаимодействие, обусловленное обменом фононами, наиболее сильно проявляется у электронов, обладающих противоположными импульсами и спинами. В результате два таких электрона объединяются в куперовскую пару. Эту пару не следует представлять себе как два слипшихся электрона. [39]
 |
Температурные зависимости сопротивления нормального ( N. [40] |
Образование куперовских пар приводит к перенормировке энергетического спектра элементарных возбуждений. Теперь для увеличения энергии электронов необходимо разорвать куперовскую пару, преодолев энергию связи между ними. [41]
 |
Зависимость магнитной У сверхпроводников I рода Е. [42] |
Be -, личина энергетической щели 2Д зависит от температуры ( рис. 19 - 2) и при Т Тк обращается в 2А ( 0) нуль. Особенностью сверхпроводящего состояния является сильная корреляция между отдельными куперовскими парами, что обусловлено высокой концентрацией электронов проводимости в металле ( порядка 1028м - 3), расстояние между которыми много меньше длины когерентности. Именно это обстоятельство и определяет отсутствие сопротивления сверхпроводника, для которого влияние рассеяния на примесях, дефектах и тепловых колебаниях решетки пренебрежимо мало. [43]
Благодаря обменному взаимодействию между спином примеси и спинами электронов, образующих куперовскую пару, рассеяние на такой примеси может привести к переходу пары в триплетное состояние ( когда спин пары равен 1) и, вследствие Паули принципа, к ее разрушению. [45]
Страницы: 1 2 3 4