Cтраница 3
Фундаментальное уравнение в энтропийном и энергетическом выражениях является функцией, зависящей только от экстенсивных параметров. [31]
Однако интегрировать по массе эти выражения нельзя, так как среди естественных переменных есть экстенсивные параметры, которые зависят от массы. [32]
Это следствие вытекает из уравнений (20.1) и (20.5) в связи с законами термодинамики и определением экстенсивных параметров. [33]
Другой важный, хотя и менее очевидный вывод заключается в том, что энтропия S - экстенсивный параметр - изолированной системы в равновесии всегда максимальна. Требование изолированности системы означает, что не должно быть массо - и энергообмена с окружающей средой. [34]
Фаза - гомогенная часть гетерогенной системы с постоянными или непрерывно изменяющимися от точки к точке значениями экстенсивных параметров. [35]
Параметры состояния, значения которых определяются суммой параметров состояния составляющих частей условно разделенной системы, называются экстенсивными параметрами состояния. Примерами экстенсивных параметров состояния являются объем и масса. [36]
При данном значении Тир эти частные производные претерпевают разрыв, так как до превращения и после него экстенсивные параметры S и V имеют различное значение. С другой стороны, интенсивный параметр [ ла в течение превращения сохраняет определенную постоянную величину, так как химический потенциал компонента в равновесной системе равен для обеих фаз. Естественно, что и Z [ ia na в течение превращения сохраняет постоянство. [37]
В обсуждение правила фаз А. В. Сторонкин вносит совершенно ненужные усложнения благодаря тому, что не делает различия между интенсивными и экстенсивными параметрами, хотя в современной термодинамической литературе такое различие общепринято. [38]
Заметим, что давление Р, представляющее собой интенсивную величину, не может зависеть от объема, который есть экстенсивный параметр. [39]
Разделение, появляющееся при преобразовании условий стабильности ( § 41) на условия для интенсивных параметров и на условия для экстенсивных параметров, позволяет отбросить сразу сомнительные условия и, таким образом, упростить уравнения для критической фазы. Как уже выше было отмечено, для равновесия жидкость - пар в однокомпонентных системах условие термической стабильности CV 0 остается справедливым также на границе области стабильности. То же справедливо для равновесия жидкость - пар в многокомпонентных системах. Поэтому в данном случае наиболее целесообразно применение свободной энергии Гельмгольца, которая позволяет провести разделение этих условий. Поэтому достаточно привести лишь конечный результат. [40]
Поскольку общее число независимых параметров фазы равно k 2, очевидно, что хотя бы один из них должен быть экстенсивным параметром. [41]
Эти переменные состояния, к которым ( что совершенно ясно) прежде всего относятся объем и число молей, называются экстенсивными параметрами. [42]
Поэтому первоначальное выражение распадается на две квадратичные формы, одна из которых зависит только от интенсивных, другая - только от экстенсивных параметров. [43]
При процессе, в котором размер системы увеличивается путем добавления систем с такими же интенсивными параметрами, все интенсивные параметры остаются неизменными, а все экстенсивные параметры пропорционально возрастают. [44]
В результате оказывается, что первоначальное выражение распадается на две квадратичные формы, одна из которых зависит только от интенсивных, другая - только от экстенсивных параметров. При этом квадратичная форма интенсивных параметров имеет отрицательный знак, а экстенсивных параметров - положительный. [45]