Турбулентный перенос

Cтраница 2

Вблизи стенки поперечный турбулентный перенос количества движения невозможен, турбулентное напряжение равно нулю и трение целиком сводится к вязкому трению. [16]

Интенсивность процесса турбулентного переноса определяется, в основном, конкретной зависимостью турбулентной вязкости от полей газодинамических параметров. [17]

Для коэффициента турбулентного переноса вещества е в потоке неньютоновской жидкости, в трубе примем аналогичную зависимость, считая, что перенос импульса и вещества в турбулентном потоке происходит с одинаковой интенсивностью. Конечно, эта аналогия может быть принята лишь в первом приближении, так как даже для ньютоновских жидкостей она не выполняется в полной мере. [18]

Расширен раздел турбулентного переноса примесей в потоках воздуха. [19]

Значения ReKpi и ReKp2 B зависимости от степени турбулентности на-бегаю цего на пластину потока. [20]

Выравнивание объясняется турбулентным переносом количества движения. [21]

В данной работе турбулентный перенос анализируется на основе гипотезы о длине пути перемешивания. Хотя такой подход является лишь приближенным однако он позволяет просто и наглядно истолковывать результаты. [22]

Вблизи М спки поперечный турбулентный перенос количества движения очень мал, а па стенке он исчезает; трение целиком сводится к вязкому трению. Наоборот, при удалении от стенки появляющийся в результате поперечных пульсаций v турбулентный перенос создает значительное турбулентно. [23]

Интерес к задачам турбулентного переноса отнюдь не случаен, так как большинство пограничных слоев, встречающихся в инженерией практике и в природе ( геофизические приложения), являются турбулентными, а кроме того, поперечный массовый поток, направленный от поверхности, дестабилизирует пограничный слой и даже может изменить режим течения в нем. [24]

Результаты измерения характеристик турбулентного переноса в воде [153] показывают, что, используя только одно число Ra Gr Pr, нельзя обобщить экспериментальные данные о положении начала области перехода. В первом экспериментальном исследовании [54], специально посвященном этому вопросу и проведенном при тех же самых условиях течения около вертикальной поверхности, нагреваемой в воде тепловым потоком постоянной плотности, определялась с помощью термопар при разных уровнях q продольная координата х, соответствующая началу перехода к турбулентности в тепловом пограничном слое. Таким образом, переход к турбулентности начинался, когда локальное значение полной тепловой энергии Q ( x), переносимой конвекцией в пограничном слое вниз по течению, достигает определенной величины. [25]

Для описания явлений турбулентного переноса предложено большое число моделей. Однако ни одна из них не позволяет выразить турбулентные потоки только через физические свойства среды. [26]

Профили скорости при течении в круглой трубе в продольном магнитном поле при Re 42 500 и различных числах На.| Коэффициент гидравлического сопротивления жидкого металла в трубе в продольном магнитном поле. Сопоставление расчетных данных по формуле с экспериментальными ( показаны точками. [27]

При полном подавлении турбулентного переноса профиль скорости приобретает форму параболы Пуазейля. [28]

Поскольку в явлениях турбулентного переноса эффекты молекулярной вязкости и теплопроводности обычно пренебрежимо малы в сравнении с явлениями вихревого перемешивания ( исключая случаи очень больших градиентов скорости и температуры), пульсации температуры в основном связаны с вихревым перемешиванием элементов жидкости, при котором сохраняются их первоначальные температуры. Если элементы жидкости имеют различные температуры, то необходимо ввести средний температурный градиент в потоке с осредненными свойствами. [29]

Итак, интенсивность турбулентного переноса во всех трех случаях определяется однотипными выражениями в виде произведения поперечного градиента осредненнои переменной, характерной для переноса данного рода ( du / dy, dft / dy, dc / dy), на некоторый множитель сложной структуры. [30]

Страницы: 1 2 3 4