Пик - полное поглощение
Cтраница 2
При регистрации многокомпонентного у-излучения на сцин-тилляционном - спектрометре все пики полного поглощения энергии в амплитудном распределении, за исключением пика полного поглощения с максимальной энергией, расположены на непрерывных комптоновских распределениях, вызванных - квантами, с большей чем рассматриваемая энергия. Поэтому прежде чем определить активность радиоактивных изотопов, входящих в химическое соединение, требуется разложить наблюдаемый спектр импульсов на отдельные составляющие. [16]
Широкое распространение для количественных расчетов получил метод калиброванной доли пика [207, 208], который тоже предполагает прямолинейный ход фона под пиком полного поглощения. Граничные каналы, которые мы обозначим k H и k B, выбираются симметрично относительно канала, соответствующего максимуму пика. [17]
При определении активности с помощью спектрометра энергий сравнивают площадь пика полного поглощения в спектре источника, приготовленного из анализируемого препарата, с площадью пика полного поглощения в спектре образцового источника. Если спектр гамма-излучения анализируемого препарата сложный, то определение активности проводят по тому пику, который наиболее четко выражен. Площади обоих сравниваемых пиков должны быть отнесены к единице времени набора спектра. [18]
В области больших энергий эти пики обычно не разрешены и роль ухода характеристического у-рентгеновского излучения иода кристалла Nal ( Tl) сводится к увеличению асимметрии пика полного поглощения. Искажения аппаратурной линии спектрометра, связанные с уходом фотоэлектронов и характеристического рентгеновского излучения иода кристалла, оцениваются так называемым краевым эффектом. Когда используют источники, испускающие - у-кванты в каскаде, имеется значительная вероятность зарегистрировать их как один импульс с амплитудой, равной сумме амплитуд импульсов, создаваемых каждым у-квантом. [19]
Пик полного поглощения имеет фундаментальное значение для у-спектрометрического анализа. Положение максимума пика полного поглощения определяет энергию регистрируемого Y-излучения, а его площадь или высота служат мерой интенсивности излучения данной энергии. Ширина пика полного поглощения, которая определяется энергетическим разрешением спектрометра, также представляет важную характеристику амплитудного распределения. Значительное превосходство Ge ( Li) - детекторов, особенно планар-мых, в энергетическом разрешении перед кристаллами Nal ( Tl) совершенно очевидно. [20]
Первый связан с полным поглощением детектором аннигиля-ционных уквантов, второй - с полным поглощением одного и вылетом другого, в третьем случае оба у-кванта покидают детектор. В результате интенсивность пика полного поглощения может быть даже ниже, чем у пиков двойного вылета. Возможность появления таких пиков должна быть учтена при идентификации нуклидного состава проб. [21]
Когда пик обнаружен, пытаются получить необходимые данные о его площади путем подбора методом наименьших квадратов параметров в уравнении, описывающем пик. Наиболее часто считают форму пика полного поглощения гауссинианом, расположенным на линейном фоне. [22]
Метод Ковела дает надежные результаты в том случае, если форма кривой пика полного поглощения регистрируемой у-линии мало искажается комптонов-скими распределениями более энергичными у-кванта - ми от примесей. Если не искаженная часть пика полного поглощения регистрируемой у-линии отделяется так называемой базовой линией а - Ъ ( рис. 50) от остальной части пика, то отношение площади пика выше базовой линии к общей площади пика в границах от а до и будет величиной постоянной для анализируемого образца и эталона. Если все импульсы регистрируемой у-линии в каждом канале анализатора представить графически в виде прямоугольника, то площадь такого прямоугольника ( рис. 51) будет пропорциональна числу импульсов для каждого канала. [23]
Эффекты утечки вторичных частиц и квантов. Чтобы поглощенный квант дал вклад в пик полного поглощения, необходимым условием является полная потеря энергии вторичными частицами и квантами в рабочем объеме детектора. Однако вторичное излучение имеет определенную вероятность покинуть рабочий объем детектора, унося с собой часть или всю полученную энергию. Вероятность утечки обычно оказывается тем выше, чем ближе к поверхности детектора был поглощен первичный у-квант. [24]
Оценка положения максимума пика в измеренном амплитудном распределении может быть выполнена визуально. Несколько более точно локализует максимум пика пересечение касательных к сторонам пика полного поглощения. Погрешность в оценке положения максимума пика из однократно измеренного спектра может составлять только 0 2 - 0 3 ширины канала. [25]
Для перевода амплитудных распределений в энергетические спектрометр необходимо должным образом прокалибровать. Чтобы получить исходные данные для построения калибровочного графика, необходимо точно определить положение максимума пика полного поглощения эталонной - у-линии. [26]
 |
Электрическая блок-схема спектрометра. [27] |
Наложение комптоновских распределений от у-квантов с энергией 0 401 Мэв и у-квантов микропримесей, энергия которых выше 0 265 Мэв, на пик полного поглощения у-квантов селена с энергией 0 265 Мэв, снижает чувствительность определения селена на одно-канальном сцинтилляцией - ном спектрометре. [28]
Из предыдущего изложения могло показаться, что этот пик должен быть очень узким, в то время как на рис. 4 он выглядит довольно широким. Ширина пика полного поглощения является в нашем случае аппаратурной, а не истинной. [29]
Пик полного поглощения имеет фундаментальное значение для у-спектрометрического анализа. Положение максимума пика полного поглощения определяет энергию регистрируемого Y-излучения, а его площадь или высота служат мерой интенсивности излучения данной энергии. Ширина пика полного поглощения, которая определяется энергетическим разрешением спектрометра, также представляет важную характеристику амплитудного распределения. Значительное превосходство Ge ( Li) - детекторов, особенно планар-мых, в энергетическом разрешении перед кристаллами Nal ( Tl) совершенно очевидно. [30]
Страницы: 1 2 3