Cтраница 3
Прандтля ( его величина для воздуха может быть принята равной 0 72); Qu ( Тс - Тк) / Тс - число Гухмана; Тс и Тм - температура окружающего воздуха по сухому и мокрому термометрам, К. [31]
Прандтля, Тейлора, Трубчикова, Рейхардта и других. Каждая из таких теорий базируется на определенной схематизации процесса турбулентного обмена и устанавливает связь м 5жду турбулентными касательными напряжениями и поперечным градиентом осредненной скорости. [32]
Прандтля, а ЭУЧ обозначает экспоненциально убывающие члены. [33]
Прандтля для десяти газов при атмосферном давлении. [34]
Прандтля является точным, так как оно статически и кинематически допустимо и его можно продолжить в жесткую область. Хилл, а позднее В. Прагер предложили иные схемы движения, дающие ту же несущую способность. Это подтверждает тот факт, что в теории предельного равновесия нет теоремы единственности для полей скоростей, и одной и той же несущей способности могут соответствовать разные поля скоростей. [35]
Прандтля основана на определенном сходстве хаотического движения турбулентных молей с хаотическим движением молекул в газе. [36]
Прандтля, характеризующий тепло-физические свойства потока; - произведение удельной теплоемкости и вязкости жидкости, деленное на ее теплопроводность. [37]
Прандтля [524], полагавшего, что скорость основного потока больше, чем скорость его переднего фронта, так что у фронта часть потока отклоняется вверх. [38]
Прандтля, зависящее от состава и параметров газовой смеси. [39]
Прандтля, зависящее от поля течения АФА Г состава и параметров газовой смеси. [40]
Прандтля к мысли, что при малой вязкости, или, что то же самое, при больших числах Рейнольдса, ее действие проявляется лишь в достаточно тонком слое у стенки, получившем название пограничного слоя. Вне пограничного слоя вязкость сказывается весьма незначительно, и жидкость можно рассматривать как идеальную. [41]
Прандтля ( теория пути смешения) основана на аналогии между свободной длиной пробега молекул и длиной пути смешения - этот путь проходит турбулентный моль от своего зарождения до распада. [42]
Прандтля, и коэффициент теплопроводности k выражают через ц и Рг. В некоторых случаях число Рг оказывается постоянным. Для многоатомных газов вычисление k связано со сложными расчетами и экспериментами. [43]
Прандтля - Глауэрта и Кармана-Цзена позволяют свести задачу определения приближенного распределения давления к задаче несжимаемой жидкости. В настоящей главе мы видели, что есть методы расчета подъемной силы и лобового сопротивления для сверхзвуковых скоростей выше околозвукового диапазона. Однако положение не столь благоприятно относительно теории подъемной силы и лобового сопротивления в околозвуковом диапазоне. Здесь доступны решения задачи лишь для определенных единичных случаев, определенных чисел Маха и определенных профилей крыла. Однако решение уравнений движения течения вообще требует чрезвычайно громоздких расчетов, которые не дают уверенности, что результаты окажутся точными. [44]
Прандтля имеют физически осмысленные решения. Математически оно во всяком случае имеет место во всех точках, не лежащих в непосредственной близости от особых точек. Но если vy § [ vx, то это значит, что жидкость движется вдоль поверхности тела, практически не отклоняясь от нее, так что никакого отрыва течения произойти не может. Таким образом, мы приходим к выводу, что отрыв может произойти лишь на той линии, точки которой являются особыми для решения уравнений Прандтля. [45]