Дебаевское приближение
Cтраница 2
В принципе, как считает Китайгородский [7], возможны следующие варианты использования дебаевского приближения с привлечением экспериментальных данных. [16]
На рис. 3 показано сравнение расчета электропроводности для плазмы ксенона по различным моделям транспортных свойств для дебаевского приближения в большом каноническом ансамбле. Кривая 2 соответствует формуле Спитцера. Кулоновская составляющая проводимости плазмы ( кривая 5), находится из кинетического уравнения, если пренебречь столкновением электронов с атомами. Атомарная составляющая проводимости плазмы ( кривая 6), определяется аналогично, если пренебречь столкновением электронов с заряженными частицами. Видно, что экспериментальные данные удовлетворительно описываются формулой Фроста, остальные методы дают значительное превышение расчетных данных над экспериментом. Фроста для различных термодинамических моделей. Как видно из рис. 4, расчетные кривые электропроводности в падающей волне различаются слабо, при этом измеренные значения электропроводности не противоречат расчету. Для отраженной волны появляется различие экспериментальных результатов и расчета. [17]
Переход к континуальному приближению при вычислении Q по существу представляет собой еще одну дополнительную аппроксимацию, эквивалентную дебаевскому приближению в теории колебаний кристаллически решеток. [18]
В этих условиях, как показано в § 5.6, квазихимическая модель плазмы, с учетом кулоновского взаимодействия в рамках кольцевого дебаевского приближения в большом каноническом ансамбле статистической механики, дает приемлемое описание динамического эксперимента [12], в то время как отличия от квазиклассической модели достигают 20 - 30 % по плотности и нескольких раз по давлению. [19]
Учитывая, что при сравнительно низких температурах ( kTe4m / 4nh3) член DC2 мал [82], разложение (2.28) для свободной энергии переходит в обычное дебаевское приближение. [20]
Для уравнения Пуассона - Больцмана в сферической системе координат предложено несколько численно-аналитических методов [ 22 - 2 ( 5 ], расширяющих область применимости дебаевского приближения. [21]
Вместе с тем, сравнивая между собой два асимптотически равносильных приближения - дебаевское приближение в 7V, V, Т и / /, V, Т ансамблях, следует подчеркнуть, что последнее ( именуемое еще дебаевским приближением в большом каноническом ансамбле) в принципе не может привести к нарушению термодинамической устойчивости и фазовому переходу ни при каких значениях параметра неидеальности. [22]
Один из возможных путей решения этой задачи - использование дебаевского приближения, согласно которому кристалл рассматривается как непрерывная упругая среда с распространяющимися в ней акустическими волнами. Причина недостаточности дебаевского приближения в первую очередь кроется в непригодности этой модели для описания либрационного движения молекул. [23]
Измерениями был охвачен широкий диапазон давлений р - 1 6 - 17 ГПа и плотностей плазмы р - 0 5 - 4 г-см-3, значительно превосходящий плотность ксенона в критической точке. При этом рассчитанная в рамках кольцевого дебаевского приближения концентрация электронов на порядок превосходит критическое для А - - 1 06 мкм значение пс - 1021 см-3, а коэффициент отражения достигает 50 %, что характерно для металлов. Сделанные оценки пространственной структуры фронта ударной волны, вызванные кинетикой ионизации и лучистым теплообменом, показали, что отражение излучения определяется именно резонансными свойствами электронов плазмы, что позволяет использовать эти измерения для анализа физических свойств сильнонеидеальной плазмы. [24]
Варшела и Лифсона [71] ( стр. Причина расхождений расчета и опыта при использовании дебаевского приближения, очевидно, кроется в недостаточности этого приближения для описания движения молекул в кристаллах и, в первую очередь, для описания либрационных колебаний. [25]
 |
Температурная зависимость / для примесных атомов олова в ванадии. [26] |
В работах Брюханова и др. [55-57] изучались величины / и их температурная зависимость для атома олова ( 119Sn), внедренного в ванадий ( msn пг0), таллий, золото и платину ( msn / o) - На рис. 1.16 представлена экспериментальная и теоретическая зависимости / от температуры для примесных атомов олова в ванадии, причем расчет был проведен на основе фононного спектра колебаний ванадия, установленного экспериментально в опытах с холодными нейтронами. Общим результатом для всех четырех матриц является достаточно хорошее согласие экспериментальных данных с расчетами в дебаевском приближении при использовании в качестве эффективной температуры Дебая 6эфф 6 l / m0 / m, где 0 - температура Дебая для матрицы. [27]
Термодинамика однокомпонентной плазмы проста в предельных случаях. Если у I ( малые плотности, высокие темп-ры - идеальная плазма), плазма газообразна, она описывается дебаевским приближением. На расстоянии дебаевского радиуса экранирования rD ( 4mt ( Z - e lkT) - 2 осуществляется экранировка заряда, а поправка к внутр. AU / riikT - ( ч / 3 / 2) уJ 2 - В пределе сильной неидеальности, когда у 1 - сильное кулоновское отталкивание локализует ионы в пространственную структуру ( кулоновский кристалл), внутр. Примерами такой неидеальной плазмы является кристаллизованная одно-компонентная плазма примеси многозарядных ( Z l) ионов в недрах тяжелых планет и двумерная одноком-понентная плазма электронов на поверхности жидкого гелия. [28]
Термодинамические расчеты, проведенные для модели (5.77) - (5.83), показывают, что эффективное отталкивание и деформация дискретного спектра атомов в выбранном потенциале существенно сказываются как на термодинамическом, так и на калорическом уравнениях состояния плазмы. При заданных давлении и температуре плотность, рассчитанная по данной модели, имеет меньшее значение, чем плотность, полученная в кольцевом дебаевском приближении, так же как и энтальпия при фиксированных давлении и объеме. [30]
Страницы: 1 2 3