Распределение - средняя скорость
Cтраница 2
Условие (5.23) сильно сужает возможные законы распределения средних скоростей. [16]
Различными исследователями экспериментально подтверждена возможность приближенного представления распределения средней скорости в турбулентном пограничном слое однопараметрическим семейством кривых в безразмерных координатах. [17]
Большое значение для практики конструирования пластинчатых теплообменников имеет характеристика распределения средних скоростей движения среды по ширине межпластинного канала и картина смывания средой рабочей поверхности пластины в целом. [18]
Полученные данные показывают, что величина ю мало влияет на распределение средней скорости. Обнаружено также незначительное изменение коэффициента турбулентной вязкости. Учитывая, кроме того, что на плоской пластине величина ш мало зависит от местного числа Рейнольдса, можно допустить, что такое положение будет справедливо и в потоках с продольным градиентом давления. Тогда условия существования равновесных слоев, указанные в табл. 10 - 2, будут приближенно выполняться и на гладких поверхностях. [19]
 |
Распределение средней скорости вблизи гладкой стенки. Экспериментальные точки - по данным исследования движения в круглой гладкой трубе [ Л. 89 ]. [20] |
Уравнение ( 9 - 5) выражает универсальный логарифмический закон распределения средней скорости в пограничном слое вблизи стенки. Его обычно называют логарифмическим законом стенки. [21]
Уравнение ( 10 - 10) носит название универсального логарифмического закона распределения средней скорости в пограничном слое вблизи стенки. [22]
На рис. 6 - 2, 6 - 3 приведены данные о распределении средней скорости, динамического давления и температуры в прямоструй-ном и обращенном гомогенном факелах. Из графика видно, что в зоне горения турбулентного гомогенного факела наблюдается значительное увеличение скорости по сравнению со скоростью набегающего потока. Как было отмечено ранее, это связано с неоднородностью поля давления в зоне интенсивного тепловыделения. Приведенные данные свидетельствуют о качественном соответствии расчетных и экспериментальных профилей в прямоструйном и обращенном факеле. [23]
Именно этим механизмом и объясняется, почему при турбулентных течениях сопротивление трения и распределение средней скорости слабо зависят от числа Рейнольдса, несмотря на то, что все потери энергии вызываются вязкостью. [24]
При столь значительном изменении с появляется заметный градиент pd по вертикали и асимметрия в распределении средних скоростей суспензии по сечению. [25]
Отсюда следует, что количество жидкости, вовлекаемое в пограничный слой, зависит только от распределения средней скорости в слое. [26]
Как показывают измерения, в поле течения составной струи можно выделить четыре участка, отличающиеся характером распределения средней скорости. На первом из них, расположенном в окрестности плоскости среза сопел, профили скорости имеют следующий вид. Вблизи оси симметрии ( зоне, ограниченной внешними границами элементарных струй) продольная составляющая средней скорости практически равна нулю. В пределах элементарных струй распределение и аналогично распределению средней скорости в затопленных струях. [27]
Согласно обычной теории флуктуации при условиях, практически всегда выполняющихся, можно принять, что функция распределения средней скорости молекул, испущенных из некоторой области, как и любого другого макроскопического параметра, является гауссовой. [28]
Таким образом, очевидно, что предположение о точном подобии приводит к вполне определенным специальным видам законов распределения средней скорости. [29]
Для того, чтобы замкнуть систему уравнений сохранения, необходимо связать напряжения Рейнольдса РТРг и член Р У Т с распределением средней скорости и температуры. [30]
Страницы: 1 2 3 4