Изотопический сдвиг

Cтраница 2

Эффекты ядра делятся на изотопический сдвиг и сверхтонкую структуру. Первые сводятся к различию энергий уровней разных изотопов. Структура лшшй возникает только при использовании смеси изотопов. [16]

Зависимость селективности S от импульсной интенсивности лазера на первом переходе AI - 5916 36 А при двухступенчатой фотоионизации самария. Л2 - 3511 А - линия генерации эксимерного Xe-F лазера. Над кривыми также указаны массовые числа изотопов, для которых измерялось отношение фототоков, и изотопические сдвиги между ними. [17]

Следует отметить, что изотопический сдвиг существует не только на первом переходе, но и на последующих. Естественно, длины волн лазеров обычно настраиваются в точный резонанс с целевым изотопом на всех переходах. Использование таких схем, которые имеют изотопическую отстройку на первом, втором и даже на третьем переходе, при ионизации через автоионизационные состояния позволяет уменьшить деселектирующее воздействие нерезонансного поглощения. При больших изотопические сдвигах, как, например, у лития и урана, этот процесс не столь существенен, но для элементов с атомными номерами Z - 20 - - 50 и редкоземельных элементов, имеющих небольшую величину изотопического сдвига, получение высокой селективности ионизации возможно, но представляет сложную техническую задачу. [18]

При использовании РОз наблюдался изотопический сдвиг и был проведен предварительный колебательный анализ. Вращательная структура полос очень сложна, и ее анализ до настоящего времени не проведен. [19]

Сверхтонкая структура и эффект изотопического сдвига также часто могут приводить к уширению спектральной линии. Такие эффекты вызываются электрическим и магнитным взаимодействиями ядер с окружающими их электронными оболочками. В случае магнитно-дипольного взаимодействия вырождение одиночных энергетических уровней снимается, уровень расщепляется на ряд уровней, общее число которых зависит от суммарного момента количества движения системы. Если это расщепление меньше допплеровскои ширины или такого же порядка, то структура остается неразрешенной и излучение системы уровней выглядит как симметрично уширенная линия. Кроме того, электростатическое взаимодействие зависит от радиуса заряженного ядра. Так как этот параметр различен для каждого изотопа одного и того же элемента, испускаемое излучение будет представлять собой комбинацию излучений каждого изотопа. Излучение будет немного сдвинуто по частоте и даст уширенную неразрешенную линию. [20]

Большие возможности в изучении изотопического сдвига предоставляет использование обогащенных и разделенных изотопов. Сравнение длин волн линий различных изотопов в одноизотопных источниках позволяет измерять смещения, которые невозможно разрешить в линиях изотопов. В последнее время ряд особо прецизионных измерений изотопических сдвигов был выполнен с помощью лазеров. Для исследования сверхтонкого расщепления уровней наряду с оптическими методами применяются также методы радиоспектроскопии, обладающие очень высокой точностью. [21]

Кривые потенциальной энергии электрона. / - в случае точечного ядра. 2, 3 - для ядер конечного размера с радиусами 2 и R3. [22]

В средней части периодической системы изотопические сдвиги чрезвычайно малы. При дальнейшем увеличении порядкового номера элементов они начинают возрастать и у тяжелых элементов достигают значительной величины. Для тяжелых элементов характерным является отрицательное направление сдвигов. [23]

Изотопические сдвиги на линиях. [24]

У элементов со средними атомными весами изотопические сдвиги, как сказано, очень малы. [25]

Многие молекулярные соединения имеют хорошо разрешаемый изотопический сдвиг в спектре ИК поглощения. [26]

Разделение изотопов бора при облучении молекул ВС1з мощными импульсами ИК излучения СО2 - лазера, наблюдаемое по изменению спектра ИК поглощения молекул ВС1з. а - начальная смесь с природным со-держанием изотопов. б - смесь после изотонически-селективной диссоциации молекул 10ВС1з. в - смесь после диссоциации. [27]

При увеличении атомного номера элемента уменьшается изотопический сдвиг в спектре ИК поглощения молекул. Поэтому при использовании описываемого ниже метода прямой ИК многофотонной диссоциации молекул, содержащих такие элементы, получают малый коэффициент разделения. В этом случае оказывается более выгодным использовать ИК излучение умеренной интенсивности только для предварительного изотонически-селективного возбуждения, а диссоциацию осуществлять УФ лазерным источником. [28]

Спектры поглощения тяжелых элементов также имеют изотопические сдвиги. Положительные заряды в ядрах одного элемента, но для разных изотопов, упакованы с разной плотностью. Ядро, содержащее меньшее количество нейтронов - более компактно. Это приводит к тому, что в этих ядрах термы оптических электронов более глубокие, а линии переходов - более фиолетовые, чем для изотопов с большим числом нейтронов. В этой области изотопический сдвиг по порядку величины равен А ис - о Ю-7, где v § - частота оптического перехода. [29]

В ИК спектрах таких кластеров сохраняется отчетливый изотопический сдвиг за счет колебаний в молекуле SFs, что позволяет их изотопически-селективно возбуждать ИК излучением. Однако энергия диссоциации кластера очень мала, и он диссоциирует при поглощении одного ИК фотона. Метод был успешно опробован для разделения изотопов серы ( SFe), кремния ( SiF4) и брома ( СРзВг) при использовании СО2 - лазера непрерывного действия. Преимуществами метода являются очень умеренные требования к характеристикам ИК лазера, так как для возбуждения первого колебательного уровня кластерной молекулы можно использовать ИК лазер низкой мощности, работающий в непрерывном режиме, а также простота химического цикла процесса разделения. [30]

Страницы: 1 2 3 4 5