Cтраница 2
Данные уравнения ( 5) обязаны появлению новых переменных и должны замыкать систему уравнений переноса при наличии релаксационных процессов. Однако в таком виде эти уравнения не дают еще явных связей Jk с Jk e, которые желательно получить. [16]
Таким образом, в настоящее время расчет теплогидравличе-ских характеристик двухфазного потока не может быть выполнен теоретически, так как ввиду отсутствия необходимой информации о краевых условиях система уравнений переноса тепла, массы и импульса является незамкнутой. [17]
Вторая задача, которая должна быть решена в рамках теории процессов переноса в псевдоожиженном слое, заключается в описании движения газовой и твердой фаз слоя, а также процессов тепло - и массообмена между фазами на основе системы уравнений переноса для псевдоожиженного слоя. Основные результаты, полученные к настоящему времени в этой области, касаются исследования устойчивости однородного псевдоожиженного слоя, движения пузырей в псевдоожиженном слое и массообмена между газовыми пузырями и плотной фазой слоя. Изложению этих вопросов были посвящены третья, четвертая и пятая главы данной книги Следует отметить, что такие вопросы, как, например, образование газовых пузырей в псевдоожиженном слое не имеют удовлетворительного решения. Сравнительно мало изученным является вопрос о влиянии газораспределительного устройства на структуру псевдоожиженного слоя. [18]
Впервые в научной литературе систематически излагается теоретическая гидромеханика псевдоожиженного слоя. Выведена система уравнений переноса для псевдоожиженного слоя с применением статистического и феноменологического методов, а также метода осреднения. [19]
В этом случае система уравнений переноса излучения и лучистого равновесия легко решается точно. [20]
Основой для постановки экспериментальной задачи является, как правило, замкнутая система дифференциальных уравнений, описывающая процессы переноса в рассматриваемой физической системе и являющаяся результатом соответствующей физической теории. Аналитическое или численное решение системы уравнений переноса ( с граничными и начальными условиями) позволяет получить теоретическим путем интересующие исследователя поля физических переменных. Задача экспериментального исследования процессов переноса в условиях работы конкретного химико-технологического аппарата чаще всего состоит в нахождении указанных полей опытным путем с целью проверки адекватности построенной физической теории реальному объекту, который она должна описывать. [21]
Показано, что постулаты одномерной диффузионной модели мас-сообменных процессов в колоннах и закон сохранения приводят к системе двух дифференциальных уравнений второго порядка по координате и первого по времени. Записаны дополнительные условия для основных типов хроматографических процессов и выделены наиболее важные случаи, когда система уравнений переноса может быть CPJдева к одному уравнению второго порядка и решена. [22]
Поскольку фурье-компоненты ат k 0 являются интегралами движения для данной системы, то средние значения ( flmk) f медленно изменяются со временем, если волновые векторы k достаточно малы. Мы выберем динамические переменные ftmk с k ф 0 в качестве базисных и выведем для средних значений ( flmk) f систему уравнений переноса, которые и описывают линейные гидродинамические процессы в широком смысле. [23]
Гидродинамическое представление диффузионных процессов может быть строго выведено из кинетического уравнения Больц-мана посредством усреднения по импульсам. Полное усреднение по импульсам всех частиц дает уравнение сохранения импульса для смеси в целом, из которого в гидродинамическом приближении получается уравнение Эйлера. При усреднении же только по импульсам каждого компонента приходят к системе уравнений переноса импульса, в которые входит тензор напряжений. Если в этом тензоре пренебречь силами вязкости, а давление считать изотропным, то он сводится к градиенту скалярного давления, и получается система уравнений многокомпонентной гидродинамики в виде ( IV, 84), которую мы рассмотрим ниже. Физическая кинетика дает возможность включить в уравнения гидродинамического представления также и силы вязкости, как это сделано в работе [10], посвященной специально влиянию вязкого переноса импульса на диффузионные процессы. [24]
Эта же задача с учетом конечной скорости реакции решается при граничном условии на фронте, заключающем в себе равенство количества притекающей и сгорающей по законам кинетики ( порядок реакции, уравнение Аррениуса) смеси. В этом случае, как уже говорилось, из решения находятся также полнота сгорания и условия устойчивости существования фронта. Последние, как и обычно в теории теплового режима горения [ Вулис, 1954J, сводятся к анализу нелинейного уравнения, служащего в общей постановке задачи граничным условием для системы уравнений переноса. [25]
Явления излучения описываются уравнениями переноса и энергии. Если уравнение баланса принимаем в том виде, как оно зафиксировано соотношением ( 10 - 2), то задача ограничена рассмотрением приведенных тепловыделений; если же оно принято в развернутой форме, то рассматриваются действительные химические тепловыделения, и тогда появляется добавочный член, учитывающий перенос тепла за счет движения среды, и член, учитывающий перенос тепла молекулярной и турбулентной теплопроводностью. Этот последний член в дальнейшем нами не учитывается. Система уравнений переноса и энергии является замкнутой, так как число уравнений равняется числу неизвестных. [26]