Cтраница 2
Пусть v - скорость частиц жидкости в точках этой кривой, vi - проекция v на касательную к ней. [16]
Местной скоростью и называют скорость частицы жидкости в определенной точке пространства. [17]
В силу сказанного выше скорость частицы жидкости, примыкающей непосредственно к стенке трубы, равна нуле. Это условие составляет основное положение дальнейших исследований. [18]
Таким образом, значение скорости частицы жидкости, движущейся в пористой среде, изменяется в каждой точке. Это изменение определяется размерами пор, встречающихся на пути движения частицы. Рассматривая изменение скорости при ее движении как случайную функцию, определим среднеквадратичное отклонение скорости от ее среднего значения. [19]
В разных частях потока скорости частиц жидкостей различны как по величине, так и по направлению. Эти различия могут быть стационарными ( например, параболический профиль скоростей в ламинарном потоке) и нестационарными: в турбулентном потоке максимум скорости наблюдается то в данной точке, то в соседней. [20]
Этот коэффициент характеризует изменение скорости частиц жидкости при движении в любом направлении, если принять, что пористая среда анизотропна. [21]
Общие формулы для определенна скоростей частиц жидкости и моментов инерции эквивалентных тел при вращении около оси, перпендикулярной к образующим. Переходим к исследованию вращательного движения около оси, перпендикулярной к образующей цилиндрической полости. [22]
Скорость волны с не является скоростью частиц жидкости, которые при волновом движении на поверхности канала конечной глубины движутся по эллиптическим траекториям, а в жидкости бесконечной глубины - - по круговым. В случае стоячей волны частицы жидкости описывают отрезки прямых линий, наклоненных к горизонту под разными углами. [23]
Скорость волны с не является скоростью частиц жидкости, которые при волновом движении на поверхности канала конечной глубины движутся по эллиптическим траекториям, а в жидкости бесконечной глубины - по круговым. При стоячей волне частицы жидкости описывают отрезки прямых линий, наклоненных к горизонтальной плоскости под разными углами. [24]
В разных точках поперечного сечения потока скорость частиц жидкости неодинакова. Максимальная скорость наблюдается по оси трубопровода; чем ближе к стенкам, тем меньшей становится скорость частиц жидкости, и у самых стенок скорость их вследствие прилипания к стенкам равна нулю. [25]
В разных точках живого сечения потока скорость частиц жидкости неодинакова. Как показано ниже, около оси трубы скорость максимальна, а по мере приближения к стенкам она уменьшается. Однако во многих случаях закон распределения скоростей в поперечном сечении потока неизвестен или его трудно учесть. Поэтому в расчетах обычно используют не и с т и н н ы е ( локальные) скорости, а фиктивную среднюю скорость. [26]
Абсолютная скорость входа сг - это скорость частиц жидкости при входе на лопатки, которую мог бы заметить наблюдатель, находящийся вне насоса. [27]
Абсолютная скорость гыхода с2 - это скорость частиц жидкости, выходящих из колеса, которую мог бы заметить наблюдатель, находящийся вне насоса. [28]
На поверхности соприкосновения со стенкой трубы скорость частиц жидкости равна нулю. [29]
В разных точках поперечного сечения потока скорость частиц жидкости неодинакова. Как показано ниже, около оси трубы скорость максимальна, а по мере приближения к стенкам она уменьшается. Однако во многих случаях закон распределения скоростей в поперечном сечении потока неизвестен или его трудно учесть. Поэтому в расчетах обычно используют не истинные ( локальные) скорости, а фиктивную среднюю скорость. [30]