Основное состояние - система
Cтраница 2
Можно использовать те орбитали основного состояния системы, которые диагонализуют оператор ССП этого состояния. [16]
Но в каждом аз основных состояний системы значение числа аг является однозначно определенным. [17]
Эта ситуация и соответствует основному состоянию системы. Пренебречь таким сдвигом можно только в том случае, если полученные результаты совпадают либо с результатами теории ЛКАО, либо с экспериментальными данными, либо с самосогласованными расчетами. [18]
 |
Влияние де-локализацип на величину я-электронной энергии в этилене. [19] |
Крестиками отмечены электроны в основном состоянии системы. [20]
Расчет показателя избыточности предполагает рассмотрение основных состояний системы, которые в нашем случае могут быть представлены тремя видами: выполнение плана, перевыполнение плана и невыполнение плана. Для определения этих состояний проанализированы основные причины отклонений в работе буровых бригад от запланированных состояний. Этот анализ показал, что основными являются причины отклонений существенного характера. Полная - ликвидация этих причин невозможна, поэтому делается вывод о несостоятельности рассмотрения детерминированного характера плановых заданий для целей анализа качества управления. [21]
Аналогично кубический терм 4ГЬ отвечающий основному состоянию системы из семи электронов 3d7, эквивалентной трем дыркам 3d3, можно построить для каждой из двух дырочных конфигураций fee2 или fee. Отсюда следует, что простые аргументы, использованные нами в гл. В частности, рассматривая конфигурацию 3d2, мы полагали, что размещение двух электронов с параллельными спинами на двух / 2-орбиталях с меньшими энергиями минимизирует как энергию взаимодействия с кубическим полем, так и электростатическое электрон-электронное отталкивание. [22]
К); существуют ли тогда основные состояния системы, для которых числа аг служат числами заполнения, и сколько имеется таких основных состояний. [23]
Число структур, рассматриваемых при обсуждении основного состояния системы, не обязательно ограничено двумя. [24]
За нуль отсчета энергии принята энергия основного состояния системы Н - J - Н при больших межъядерных расстояниях. [25]
Поскольку мы ищем волновую функцию, соответствующую основному состоянию системы, то полная энергия (1.18) должна быть минимальна. Следовательно, если в процессе варьирования одно-электронных орбиталей ф ( и коэффициентов в разложении (1.17), если W представлена суммой детерминантов) удается найти такой вид волновой функции, при котором энергия системы имеет нашшз - irtee значение и удовлетворяет условию (1.19), то найденная волновая функция 4я и является искомым решением уравнения Шре-дингера (1.12) для основного состояния многоэлектронной системы. [26]
Начнем с того случая, когда в основном состоянии системы магнитный момент равен нулю. [27]
 |
График аналогичен приведенному на, но здесь за начало отсчета принята энергия основного состояния, а параметром поля лигандов. [28] |
Заметим, что в соответствии с предыдущим анализом основное состояние системы с - конфигурацией изменяется от высокого спина в пределе слабого поля к низкому спину в пределе сильного поля. Для количественного анализа этого обстоятельства удобно откладывать энергии относительно энергии основного состояния, взятой как начало отсчета - на таких диаграммах появится скачок, когда симметрия основного состояния изменится. [29]
Соответствующая волновая функция является наилучшим приближением к точной функции основного состояния системы, которую можно сконструировать таким путем. [30]
Страницы: 1 2 3