Структура - магнитное поле
Cтраница 3
Формула (13.60) определяет максимальную степень поляризации синхротронного излучения. Неоднородности структуры магнитного поля могут ее только уменьшить. Есть еще одна существенная причина, уменьшающая степень поляризации, а именно, эффект Фарадея. В результате этого эффекта векторы поляризации излучения от разных частей системы поворачиваются на разные углы. Плоскость поляризации излучения от более удаленной части поворачивается на больший угол, чем от менее удаленной части. [31]
Непостоянство воздушного зазора от эксцентриситета приводит к появлению в электрической машине высших пространственных гармоник. Анализ структуры магнитного поля при наличии небольшого эксцентриситета в многополюсиых ДМ показывает, что обмотки не имеют дополнительных потокосцеплений; отсюда следует, что эксцентриситет в первом приближении не влияет на характеристики многополюсного ДМ. [32]
Наблюдается перезамыкание магнитных силовых линий: возможно, здесь имеет место аномальная электропроводность, приводящая к нарушению принципа вмороженности. После вспышки структура магнитного поля в активной области на поверхности Солнца иногда несколько упрощается и градиенты сглаживаются. [33]
Магнитная проводимость воздушного промежутка определяется структурой магнитного поля между полюсами. [34]
Соответственно этому изменяется видимая форма солнечной короны, ее лучевая и арочная структура, расположение корональных дыр, гелиосферный токовый слой и потоковая структура быстрого и медленного солнечного ветра. Этим, в частности, объясняется в целом двухсекторная структура гелиосферного магнитного поля с горизонтальной границей между секторами в минимуме цикла и вертикальной - в максимуме. [35]
Шерцер и позднее А. Г. Власов, которому удалось определить структуру магнитного поля линзы с наименьшей аберрацией. [36]
 |
Геометрия магнитного поля в токамаке. Здесь R обозначает большой радиус, а - малый радиус, Be и Вф - полоидальная и тороидальная компоненты магнитного поля ( O Brien and Robinson, 1993. [37] |
Тейлоровская релаксация в основе своей является турбулентным процессом. Как мы увидим в следующем пункте, токамак имеет структуру магнитного поля, которая стремится подавить развитие сильной турбулентности, так что он не является системой, нормально восприимчивой к тейлоровской релаксации. [38]
 |
Распределение магнитной индукции и намагничивающей силы в зазоре линейной индукционной машины. [39] |
Все перечисленные исследования относились к случаю, когда обмотка индуктора выполнена на четное число полюсов. Различными авторами высказывалось мнение, что обмотки на нечетное число полюсов могут дать лучшую структуру магнитного поля в зазоре. Исследованию этого вопроса посвящены работы Я. Я. Валдманиса и Я - Я. [40]
Теория Страчана-Приста может допускать граничные условия, аналогичные условиям в моделировании Бискампа. Как и там, нормальное магнитное поле может быть фиксировано в направлении втекания, чтобы постоянно поддерживалась ортогональная структура магнитного поля. Поскольку в аналитической теории граничные условия не совсем такие, как в эксперименте, мы вряд ли сможем точно воспроизвести экспериментальные расчеты масштабов, однако качественные характеристики будут очень похожими. В отличие от оригинальной модели Петчека, мы здесь имеем величину L, возрастающую как с Ме, так и с Rme, хотя и не так быстро, как в эксперименте. [41]
 |
Структуры поля собственных волн круглого волновода с диэлектрическим стержнем при е10. а / 6 0 6. [42] |
Это можно сделать, поскольку для обычных распространяющихся и реактивно затухающих волн при отсутствии диссипации энергии силовые линии расположены на цилиндрических поверхностях с образующими, параллельными оси волновода. Для распространяющейся волны НЕп ( рис. 1.14 а) структура электрического поля напоминает структуру волны Ни однородно заполненного волновода, а структура магнитного поля - соответствующую структуру волны ЕЦ-Нетрудно видеть также, что азимутальная составляющая напряженности магнитного поля Нр приобретает дополнительную радиальную вариацию со сменой знака. [43]
Физика полярных сияний достаточно сложна. Чтобы разобраться в ней, читатель должен иметь представление о том, как движутся заряженные частицы в магнитных полях, какова структура магнитного поля Земли, что такое люминесценция. [44]
Расчет сопротивлений ( и проводимостей) ферромагнитных участков проводится по формулам (1.18) и (1.19) для заданных длины / и сечения S участка магнитопровода. Магнитные сопротивления ( проводимости) воздушных зазоров рассчитываются при неизменяемой магнитной проницаемости воздуха ( цо1 25 - 10 - 6 Гн / м) и зависят от геометрических размеров воздушного зазора, а также от структуры магнитного поля. [45]
Страницы: 1 2 3 4