Вертикальное течение

Cтраница 2

Описанные в данной главе опыты относились к вертикальному течению. Горизонтальное течение более сложное, поскольку поток асимметричен вследствие влияния гравитации. В литературе отсутствуют данные о систематическом изучении этого процесса. [16]

Из этой таблицы видно, что в обычных условиях вертикальные течения весьма слабы и лишь в исключительных случаях достигают 1 см / сек. [17]

Тропосфера относительно неустойчива, так как в ней часто образуются вертикальные течения, приводящие к конденсации водяного пара и появлению облаков и осадков. Все обычные явления погоды развиваются внутри тропосферы и, главным образом, в ее нижней части. [18]

Тропосфера относительно неустойчива, так как в ней часто образуются вертикальные течения, приводящие к конденсации водяного пара и появлению облаков и осадков. Все обычные явления погоды развиваются внутри тропосферы и, главный образом, в ее нижней части. [19]

Формула эта показывает, что чем больше градиент, тем больше вертикальные течения, и, с другой стороны, чем больше приток энергии по абсолютной величине, тем больше абсолютная величина вертикальной скорости. Положительный приток энергии вызывает вертикальное течение, направленное вверх, отрицательный - вертикальное течение, направленное вниз; иначе говоря, нагревание вызывает ток кверху, охлаждение - книзу. [20]

Комплексы параметров Стерлинга, Уоллиса и Добсона были предложены для вертикального течения. Очевидно, что при течении смеси воздух - вода группы параметров ( см. рис. 7) зависят от приведенных скоростей газа и жидкости. [21]

Что касается граничных условий, то здесь предположение о равенстве нулю вертикальных течений на поверхности земли ( предполагая поверхность земли идеальной горизонтальной плоскостью) привело бы к полному отсутствию вертикальных течений в атмосфере. Вот почему мы предположим, что вертикальные течения на границе не равны нулю; указанное предположение, конечно, более соответствует действительности и отвечает тому представлению, что атмосфера делится на два слоя. Нижний слой, прилегающий к земле, обладает горизонтальными течениями, и к нему, таким образом, не применимо указанное выше ограничение нашей задачи. [22]

Следует отметить, что указанное выше положение неприменимо, если нет вертикальных течений. В этом случае имеет место равновесие, причем при вертикальных температурных градиентах, меньших предельного, плотность воздуха убывает, а для градиентов, больших предельного, возрастает с высотой. Подобное, как увидим в § 8, совершенно строгое рассуждение находится в известном противоречии с общепринятым представлением об отсутствии равновесия в атмосфере, в которой плотность воздуха возрастает с высотой. [23]

Тогда задача снова сводится к уравнениям пограничного слоя, использованным для почти вертикальных течений. [24]

Необходимо заметить, что градиент при инверсии тем больше, чем слабее вертикальные течения; быстрое падение температуры, превращающее инверсию как бы в прерывный скачок температуры, объясняется, по-видимому, весьма малой величиной вертикальных течений. С возрастанием вертикальных течений градиент уменьшается, и при известной величине этих течений инверсия прекращается и снова наблюдается падение температуры с высотой. [25]

При таком преобразовании зависимость от Рг становится такой же, как для вертикальных течений в случае Pr-voo, рассмотренном в разд. Уравнения имеют такой же вид, как уравнения нулевого порядка в разд. [26]

При таком преобразовании зависимость от Рг становится такой же, как для вертикальных течений в случае Рг - - оо, рассмотренном в разд. Следовательно, t; не влияет ни на течение, ни на поле температуры. Уравнения имеют такой же вид, как уравнения нулевого порядка в разд. [27]

Характеристики потока и параметры переноса для течения около изотермической горизонтальной поверхности, Рг 0 7. [28]

В случае Sc Рг можно сделать упрощения, аналогичные отмечавшимся при анализе плоского вертикального течения. Функции, описывающие распределения температуры и концентрации, становятся равными друг другу и нужно решать лишь одно уравнение (6.4.31) или (6.4.32) совместно с уравнениями (6.4.29) и (6.4.30) при соответствующих граничных условиях. Следовательно, проблема сводится к задаче, возникающей при действии одного из механизмов конвекции. [29]

Предварительно, однако, выведем общую формулу, связывающую температурный градиент с вертикальными течениями и с притоком энергии. Направим, как было указано ранее, ось z вертикально вверх, оси х и у проведем в горизонтальной плоскости, начало координат выберем на земной поверхности. [30]

Страницы: 1 2 3 4