Увеличение - энергия - частица
Cтраница 2
 |
Типы циклотронов. [16] |
Типичное значение магнитной индукции в циклотроне составляет 12 000 гс, для чего требуется магнит весом 400 т, потребляющий мощность 60 кет. Необходимость создания магнитного поля во всей области, включая конечную орбиту частицы, приводит к быстрому росту стоимости ускорителя с увеличением энергии частиц на выходе. [17]
Из принципа автофазировки следует, что при достаточно медленном увеличении периода Т0 изменения электрического поля должно соответственно возрастать и среднее значение Г периода обращения релятивистской частицы в магнитном поле циклического ускорителя. При этом будет возрастать также среднее значение ( F энергии частицы, так как, согласно (23.20), при Вconst возрастание 7 возможно лишь за счет увеличения энергии частицы. [18]
Из принципа автофазировки следует, что при достаточно медленном увеличении периода То изменения электрического поля должно соответственно возрастать и среднее значение /) периода обращения релятивистской частицы в магнитном поле циклического ускорителя. При этом будет возрастать также среднее значение W) энергии частицы, так как, согласно (23.20), при S const возрастание Т) возможно лишь за счет увеличения энергии частицы. [19]
Из (26.7) видно, что минимальная энергия с уменьшением линейных размеров ямы увеличивается. Физическая причина этого заключается в том, что при уменьшении линейных размеров ямы уменьшается длина волны де Бройля частицы, соответствующая основному состоянию, а уменьшение длины волны де Бройля означает увеличение энергии частицы. [20]
С чисто формальной точки зрения, статистическое толкование энергии активации какразности - междусредней энергией активированных и нормальных молекул, допускает отрицательное значение этой величины. Однако физически трудно представить, чтобы активированные молекулы или частицы обладали средней энергией, меньшей, чем нормальные, так как процесс активации, согласно обычным представлениям, всегда связан с увеличением энергии частиц по сравнению с их нормальным состоянием. [21]
Эффективное сечение S-рассеяния не зависит от угла рассеяния. Это означает, что рассеяние является сферически-симметричным. С увеличением энергии частицы начинают играть роль фазы более высокого порядка и рассеяние постепенно приобретает все более асимметричный характер. [22]
Интересно отметить, что спектр ускоренных частиц ( при q s) имеет степенной показатель s, который зависит только от степени сжатия плазмы u / U2, но не зависит от коэффициента диффузии - к. Этот результат, однако, может видоизмениться за счет влияния границ. Далее, увеличение энергии частицы при однократном пересечении фронта происходит на величину порядка ku / v, в соответствии с уравнением (13.65), так что для увеличения импульса, скажем, в р / ро раз частицы должны пересечь фронт pv / ( Aupo) раз. Кроме того, предположение об изотропии функции распределения теряет силу уже для частиц с энергиями выше тепловой ( как это наблюдается, например, вблизи головной ударной волны Земли), или в случае релятивистского ударного фронта. [23]
Выше было показано, что при типичных условиях увеличение энергии частицы в результате однократного пересечения ларморовым кружком фронта невелико. Для заметного прироста энергии необходимо многократное взаимодействие частицы с фронтом волны. Его можно обеспечить двумя путями: а) при наличии в некоторой достаточно большой области пространства ансамбля ударных фронтов, с которыми частицы могут взаимодействовать поочередно; б) при наличии одной ударной волны в турбулентной среде. [24]
 |
Относительное выделение радиогенного тепла п прошлом Земли. [25] |
Существование космических лучей было открыто в 1912 г. Сначала их считали необычайно жестким уизлучением, но затем выяснилось, что в состав первичных космических лучей входят главным образом положительно заряженные частицы - протоны ( 92 9 %), отчасти ядра гелия ( 6 3 %) и с очень небольшим содержанием ( 0 8 %) ядра более тяжелых атомов ( преимущественно углерода, кислорода и азота), а также сравнительно небольшое число электронов. Все эти частицы обладают огромными энергиями ( до 1021 эв) и несутся в мировом пространстве с колоссальными скоростями. Как видно из рис. XVI-22, по мере увеличения энергии частиц первичного космического излучения число их быстро уменьшается. [26]
При коронном разряде с катода заряженные частицы ускоряются в электрическом поле. Отрицательно заряженные частицы устремляются к поверхности полимера, а положительно заряженные - к катоду, где теряют свои заряды. При облучении пучком электронов или других заряженных частиц с увеличением энергии частиц увеличивается и глубина их проникновения в полимер. Таким образом, большая часть полимера остается незаряженной, так как тол щин а электретов обычно превышает 5 мкм. Ионы захватываются на глубине нескольких молекулярных слоев от поверхности, электроны проникают глубже. [27]
При коронном разряде заряженные частицы, вырывающиеся с катода, ускоряются в электрическом поле. Отрицательно заряженные частицы устремляются к поверхности полимера, а положительно заряженные - к катоду, где теряют свои заряды. При облучении пучком электронов или других заряженных частиц с увеличением энергии частиц увеличивается и глубина их проникновения в полимер. Таким образом, большая часть полимера остается незаряженной, поскольку толщина электретов обычно не менее 5 мкм. Ионы захватываются на глубине нескольких молекулярных слоев от поверхности, электроны проникают глубже. [28]
Движение всех частиц по одному радиусу при сохранении автофазировки создает огромные преимущества, так как при этом сплошная коробка может быть заменена кольцевой, помещенной в зазоре башмаков также кольцевого электромагнита. Замена сплошного магнита кольцевым очень сильно уменьшает вес электромагнита и необходимую для его питания мощность тока. Таким образом, в синхрофазотроне устраняется основное затруднение, препятствующее увеличению энергии частиц в фазотронах. Поэтому, хотя синхрофазотрон требует очень тщательного конструктивного выполнения и такого же соблюдения режима работы, он сейчас служит основным прибором для получения сверхбыстрых тяжелых частиц. Для того чтобы в нем все частицы удерживались на том же радиусе, они должны быть предварительно ускорены. Это достигается применением линейных ускорителей. [29]
Черная дыра проявляет себя практически только как источник гравитационного поля. Тело, попадающее в поле черной дыры, падает к центру дыры и перестает быть видимым. Какую бы энергию ни имела частица, она не может вырваться из черной дыры - ведь с увеличением энергии частицы согласно Эйнштейну увеличивается ее масса, а следовательно, и притяжение к черной дыре. [30]
Страницы: 1 2 3