Конвективное ускорение

Cтраница 2

Третий член выражает проекцию ( на радиус) конвективного ускорения вдоль поверхности тока. Четвертый член представляет силу, действующую на единицу массы жидкости со стороны лопаток решетки. [16]

Неоднородность полей скорости и температуры вызывает в жидкости или газе конвективные ускорения, которые сопровождаются проявлением инерционных сил. Соотношение между силами внутреннего трения in инерционными силами определяет режим движения жидкости или газа. При ламинарном движении силы внутреннего трения превалируют над инерционными силами, а при турбулентном движении - наоборот. Для установления характеристик течения, таких как трение и теплообмен, приходится пользоваться законами механики и термодинамики. [17]

Из приведенного соотношения видно, что роль нелинейного члена - конвективного ускорения - тем меньше, чем меньше число Рейнольдса обтекания. [18]

Первый член левой части представляет собой локальное ускорение, второй - конвективное ускорение, три члена в правой части уравнения характеризуют соответственно действие давления, вязких напряжений и массовых сил. [19]

При решении задачи нестационарной гидродинамики парогенераторов электростанций обычно можно не учитывать конвективное ускорение по малости. Однако в некоторых задачах оно при определении давления может дать вклад, сопоставимый с вкладом других членов в уравнении изменения количества движения. [20]

Для вывода этого уравнения выделим в уравнении ( 5) из выражения конвективного ускорения потенциальную часть. [21]

Разделим обе части первых трех равенств на коэффициент pooV / L при безразмерном конвективном ускорении. [22]

Можно показать, что и2 / ( 2д) является потенциальной функцией векторного поля конвективных ускорений частиц жидкости. [23]

Для вывода этого уравнения выделим в левой части уравнения Эйлера ( 5) из выражения конвективного ускорения потенциальную часть. [24]

Разделим теперь полученные выражения почленно на комплекс - 1, которым начинаются первые члены, представляющие конвективное ускорение. [25]

Далее, примем, что величина локального ускорения duldt имеет такой же порядок, как и величина конвективного ускорения и ди / дх. Это означает, что очень внезапные ускорения, надример подобные тем, которые возникают при сильных волнах давления, исключаются из рассмотрения. Члены, зависящие от вязкости, входят в уравнения (7.1) и (7.2) с малым множителем l / Re Тем не менее некоторые из этих членов должны быть, на основании предыдущих рассуждений, по своей величине одного порядка с инерционными членами по крайней мере в непосредственной близости от стенки. Следовательно, в близком к стенке слое жидкости некоторые из вторых производных скорости должны быть очень велики. [26]

Чтобы придать этому уравнению безразмерный вид, разделим все его члены на коэффициент V2 / L при конвективном ускорении. [27]

Плоское течение в окрестности критической. [28]

Особая простота слоистых течений, исследованных в предыдущем параграфе, заключается в том, что для всех них конвективное ускорение, делающее уравнения движения нелинейными, всюду тождественно равно нулю. [29]

Причина сравнительной сложности решения задач нестационарного пограничного слоя заключается в наличии в его уравнениях наряду с членами, выражающими конвективное ускорение, еще дополнительного члена - локального ускорения. [30]

Страницы: 1 2 3 4