Формула

Cтраница 3

Формулы (3.2.14) и (3.2.16) подсказывают наглядную физическую интерпретацию процессов, изображенных на диаграммах. После нахождения структуры оператора ехр ( - гтЬ) ( - г / /), соответствующего п 1 промежуточным столкновениям, следует сместить временные аргументы одночастичных функций распределения к t - т, а все выражение нужно проинтегрировать по т с множителем ехр ( - ет), обеспечивающим регуляризацию интеграла. [31]

Формула (4.1.64) определяет только продольную диэлектрическую проницаемость. [32]

Формула (5.1.57) позволяет дать физически наглядную интерпретацию запаздывающей функции Грина. Рассмотрим влияние мгновенного возмущения Н ] В 8 ( t - to) на среднее значение динамической переменной А. [33]

Формула (6.3.76) дает спектральную функцию в квазичастичном приближении. [34]

Формула (6.4.22) имеет структуру, удобную для диаграммной техники, так как при усреднении со статистическим оператором (6.4.23) можно применить теорему Вика. Впрочем, для доказательства существования обратной функции не обязательно обращаться к теории возмущений и диаграммной технике. [35]

Формула (6.4.66) аналогична формуле (6.3.83) в обычном методе временных функций Грина. [36]

Формулы (7.1.31) и (7.1.33) применимы, в принципе, к любой системе. [37]

Формулы (8.1.17) и (8.1.18) определяют кинетические коэффициенты для медленных гидродинамических процессов с учетом эффектов нелокальности. [38]

Формулы (8.2.58) и (8.3.25) позволяют выразить все кинетические коэффициенты (8.2.69) для многокомпонентной жидкости через скалярные коэффициенты переноса. [39]

Формулы (9.2.29) подсказывают обобщение метода Ландау и Лифшица на случай нелинейных и неравновесных флуктуации. [40]

Формула далее говорит, что для получения большой силы тяги необходимо обеспечить большую скорость выброса газов относительно ракеты. Для этого нужно, чтобы на них действовали в момент выброса достаточно большие силы. Большие силы возникают только тогда, когда в камере сгорания создаются высокие давления. Но при определенной массе сгоревшего топлива давление становится большим только при очень высоких температурах газа в камере. Следовательно, условие получения больших скоростей выброса газов предъявляет новые требования к качествам топлива и окислителя: горючее должно обладать высокой температурой горения и выделять во время горения большое количество тепла. [41]

Схема деформирования полой заготовки на последующих операциях вытяжки в конической матрице. [42]

Формула ( 248) позволяет установить распределение напряжений на участке / очага деформации. [43]

Формулы для моментов более высокого порядка имеют аналогичную структуру, весьма громоздки и неудобны для анализа. [44]

Формула (3.12) позволяет рассчитывать радиус когерентности гауссовых пучков практически при любых реализующихся в турбулентной атмосфере условиях распространения. [45]

Страницы: 1 2 3 4