Соседние частицы
Cтраница 3
На рис. 3.2 начальная ( недеформированная) и конечная ( деформированная) конфигурации отнесены к совмещенным ортогональным декартовым осям координат ОХ Х Х и oj XgXg. Соседние частицы, которые находились в точках Р0 и Q0 до деформации, перемещаются соответственно в точки Р и Q деформированной конфигурации. [31]
Необходимым условием возникновения волны является появление в момент возникновения возмущения препятствующих ему сил, например сил упругости. Эти силы стремятся сблизить соседние частицы среды, если они расходятся, и растолкнуть их, когда они сближаются. Действуя на все более удаленные от источника частицы среды, силы упругости начинают выводить их из положе - ния равновесия. Постепенно все частицы среды одна за другой вовлекаются в колебательное движение. Распространение этих колебаний и представляется в виде волны. [32]
В данный момент времени две соседние частицы могут иметь различные скорости и различные плотности, но в любой следующий момент времени между величинами скоростей и плотностей этих частиц должна существовать определенная зависимость для предотвращения разрыва сплошности среды. [33]
При каждой температуре в жидкости содержится множество равновероятных структур. При переходе из одной структуры в другую соседние частицы в жидкости разделяются и удаляются друг от друга; они диффундируют. [34]
J толчка, направленного вертикально вверх. С некоторым запаздыванием придут в колебание и соседние частицы. [35]
Процесс уплотнения дисперсной системы при сушке отличается от процесса уплотнения при компрессии тем, что при сушке деформации первого вида могут составлять основную часть необратимых изменений. После того как система становится трехкомпонентной, соседние частицы прижимаются друг к другу за счет капиллярного давления. При этом процессе прочностные молекулярные связи возникают везде, где величина капиллярного давления превышает критическое значение, характеризуемое величиной правого барьера FIKP: неоднородность в распределении пор при этом существенно не изменится. Этот процесс аналогичен электроосмотическому упрочнению дисперсных систем. [36]
Пусть в начальный момент ( t 0) частица / приходит в гармоническое колебание с периодом Т под действием толчка, направленного вертикально вверх. G некоторым запаздыванием придут в колебание и соседние частицы. Через четверть периода частица / максимально сместится вверх, частицы 2 и 3 также получат некоторое смещение, а до частицы 4 колебание еще только дойдет. [37]
Зависимость частоты камертона от атмосферного давления обусловлена влиянием сопротивления воздуха на колебания камертона. Кроме того, в процессе колебаний увлекаются соседние частицы воздуха, что приводит как бы к увеличению эквивалентной массы ножек камертона. Следовательно, изменение давления приводит к изменению сил сопротивления и эквивалентной массы, что в свою очередь влечет за собою изменение частоты. [38]
 |
При ударе камня о поверхность воды на ней возникают волны. [39] |
Как возникают волны, например, на воде. Частицы воды в месте удара камня вдавились, вытеснив вверх соседние частицы, - на поверхности воды образовался кольцеобразный горб. Далее частицы воды продолжают перемещаться попеременно вверх и вниз - колеблются, увлекая за собой все больше и больше соседних частиц воды. Образуются волны, расходящиеся от места своего возникновения концентрическими кругами. [40]
В этом случае колебательное движение тела передается прилегающим к нему частицам среды. Они, в свою очередь, вовлекают в колебательное движение соседние частицы и так далее. При этом все точки среды совершают колебания с одинаковой частотой, равной частоте колебания тела. [41]
Таким образом, или с должно уменьшаться с ростом температуры, илиа0 расти, или должны изменяться обе эти величины. Если о0 постоянно, а п10, то ион перестанет удерживать соседние частицы при Г667 с0, где с0 - коордипационшюе число при абсолютном нуле температуры. [42]
В соответствии с указанными условиями однозначности скорости фаз на входе в канал равны ( коэффициент скольжения фаз рю ит / у 1), слой не продувается и находится под действием сил предельного равновесия в плотном состоянии. Последнее означает, что твердый компонент достиг такой объемной концентрации, при которой все соседние частицы обязательно кон-тактируются друг с другом. Движение плотного слоя возникает за счет периодического нарушения предельного равновесия, приводящего к конечным деформациям сдвига без разрыва контактов. Однако согласно граничным условиям на стенке канала скорость частиц не падает до нуля. Наконец, условие ф 1 на входе в канал не означает, как это обычно полагают, автоматического равенства скоростей фаз непродуваемого слоя по длине канала. [43]
В соответствии с указанными условиями однозначности скорости фаз на входе в канал равны ( коэффициент скольжения фаз фг) ут / о1), слой не продувается и находится под действием сил предельного равновесия в плотном состоянии. Последнее означает, что твердый компонент достиг такой объемной концентрации, при которой все соседние частицы обязательно кон-тактируются друг с другом. Движение плотного слоя возникает за счет периодического нарушения предельного равновесия, приводящего к конечным деформациям сдвига без разрыва контактов. Однако согласно граничным условиям на стенке канала скорость частиц не падает до нуля. Наконец, условие qBl на входе в канал не означает, как это обычно полагают, автоматического равенства скоростей фаз непродуваемого слоя по длине канала. [44]
Чтобы применять метод переходного состояния к реакциям с участием заряженных или полярных частиц, необходимо знать зависимость коэффициентов активности этих частиц от условий эксперимента. Электростатические взаимодействия проявляются на большом расстоянии; на заряженные частицы в растворе влияют не только ближайшие соседние частицы, но и ионы и молекулы, находящиеся на довольно значительном расстоянии. [45]
Страницы: 1 2 3 4