Часть - полная энергия
Cтраница 4
К этим результатам Вендландт делает следующие замечания. При разбавлении смеси температура и давление в зоне реакции должны уменьшаться. Уже по этой причине используется только часть химической энергии. Это приводит к дальнейшему снижению температуры и давления. Если скорость детонации определяется вышеприведенной системой уравнений, то неудивительно найти очень резкий спад скорости волны при разбавлении, раз Ес обозначает теперь только часть полной энергии реакции. В начале этого спада волна еще сохраняет характер устойчивой детонации. Дальше она вырождается в обычное пламя. [46]
К этим результатам Вендландт делает следующие замечания. При разбавлении смеси температура и давление в зоне реакции должны уменьшаться. Уже по этой причине используется только часть химической энергии. Это приводит к дальнейшему снижению температуры и давления. Если скорость детонации определяется вышеприведенной системой уравнений, то неудивительно найти очень резкий спад скорости волны при разбавлении, раз EL обозначает теперь только часть полной энергии реакции. В начале этого спада волна еще сохраняет характер устойчивой детонации. Дальше она вырождается в обычное пламя. [47]
 |
Линейная электромагнитная система. [48] |
Рассмотрим систему, в которой имеет место линейное соотношение между возбуждающим сигналом и реакцией. Простейшим примером устройства такого типа является жестко закрепленная катушка из провода, навитого на немагнитный непроводящий сердечник. Известно, что соотношение между током в катушке ( возбуждающим сигналом) и ее по-токосцеплением ( реакцией) линейно. Задача состоит в том, чтобы определить запас энергии в магнитном поле катушки. На этом простейшем примере проиллюстрируем метод, который затем будет использован для анализа более сложных систем. Определим энергию, потребляемую катушкой при увеличении тока в ней до некоторой конечной величины. Часть полной энергии составляют тепловые потери в активном сопротивлении катушки, остальная энергия накапливается в магнитном поле катушки. [49]
Это соотношение называется уравнением Даниила Бернулли ( 1700 - 1782), который впервые опубликовал его в 1738 году. Поэтому оно справедливо и для сжимаемых жидкостей. Требуется только, чтобы жидкость была идеальной, а течение - стационарным. Именно в этих предположениях уравнение (94.2) было установлено самим Бернулли. Если жидкость несжимаемая, то при течении не меняется та часть полной энергии е, которая зависит от сжатия жидкости. [50]
Страницы: 1 2 3 4