Равномерное движение - частица
Cтраница 2
 |
Зависимость средней скорости потока, обусловливающей движение частиц, от диаметра частиц. [16] |
Формула ( VII, 8) справедлива не только для начала влечения, но и для равномерного движения частиц; в последнем случае под & вл надо понимать скорость движения частиц относительно жидкости. [17]
Анализируя полученное неравенство, нетрудно заметить, что в числителе его левой части стоит сумма сил, определяющих равномерное движение частицы в потоке газа. [18]
 |
Зависимость критерия Ыи и Ми от угла наклона к горизонту боковых тормозящих элементов-сеток и критерия. [19] |
С увеличением Кев для случая чистой газовзвеси интенсивность теплообмена возрастает до определенного предела, а затем остается по-стоянной, так как наступает практически равномерное движение частиц. [20]
При описании равномерного движения частиц предлагается учесть их трение о стенки. [21]
 |
Двухмерная газовая пробка и ее обдана9. [22] |
Многие исследователи отмечали, что в псевдоожиженном слое с интенсивным барботажем пузырей или движением поршней наблюдается периодическое движение твердых частиц у стенок аппарата. В начале цикла отмечается равномерное движение частиц вверх, затем оно замедляется и прекращается, после чего частицы начинают двигаться в обратном направлении с возрастающей скоростью до наступления внезапной инверсии движения: начинается новый цикл. [23]
 |
Линии тока жидкости при движении шара в ламинарной области. [24] |
Из симметрии кривой давления ( построенной на основе поля скоростей и уравнения Бернулли), характеризующей распределение безразмерного давления на поверхности обтекаемой сферической частицы, можно сделать вывод о том, что главный вектор сил давления равен нулю. Иными словами, при равномерном движении частицы в идеальной жидкости она не испытывает сопротивления. Интересно, что такой вывод справедлив для тел любой конечной формы, обтекаемых потенциальным ( безвихревым) потоком - так называемый парадокс Д Аламбера. [25]
Это объясняется тем, что элемен тарные приращения dL все время будут перпендику лярными к вектору L. Аналогично ведет себя вектор скорости при равномерном движении частицы по окружности. Вектор v получает за время dt перпендикулярное к нему приращение dv andt, где а - постоянное по модулю нормальное ускорение. В результате изменяется только направление вектора v, модуль же его остается постоянным. [27]
Это объясняется тем, что элементарные приращения dL все время будут перпендикулярными к вектору L. Аналогично ведет себя вектор скорости при равномерном движении частицы по окружности. Вектор v получает за время dt перпендикулярное к нему приращение dv andt, где ап - постоянное по модулю нормальное ускорение. В результате изменяется только направление вектора v, модуль же его остается постоянным. [29]
Страницы: 1 2 3