Оптический контраст

Cтраница 2

Вместо этого изменяются его оптические константы, что приводит к изменению отражения и соответственно к появлению оптического контраста. При этом оптический контраст обычно невысок, так как оптические константы начального и конечного состояний отличают ся незначительно. [16]

Создание при выключении тюляризации оптически изотропного состояния в объеме сегнетоэлектрической керамики, а вместе с ним высокого и равномерного оптического контраста, можно обеспечить двумя методами [1]: 90 -ной переориентацией векторов спонтанной поляризации доменов в постоянном электрическом поле и их деполяризацией переменным полем малой амплитуды или джо-улевым теплом. [17]

Именно вследствие эффекта Фарадея домены с различным направлением намагниченности при наблюдении на просвет в поляризованном свете имеют различные оптические контрасты. Этот эффект позволяет обнаружить доменную структуру, а также модулировать проходящий свет перемагничиванием материала. [18]

Следует отметить, что указанные закономерности выведены для структуры на хорошо проводящей металлической поверхности, где имеется резкий оптический контраст. В этом случае внутренние электрические поля имеют нулевое значение и граничные условия существенно влияют на картину рассеянного поля. Далее будет показано, что поляризационные эффекты менее выражены при низком оптическом контрасте, например в случае диэлектрической решетки. [19]

По сравнению с дифракцией луча Не-Ne - лазера на серебряном слое в данном случае эффективная длина волны и оптический контраст уменьшены, и для той же геометрии поляризационные эффекты должны быть менее выраженными. На рис. 3.21 показаны интенсивности порядков дифракций и разности фаз, рассчитанные для случая W 600 нм, D100 и 130 нм. Расчетные значения амплитуд ( а не интенсивностей) и фаз подставлялись в уравнения (3.20), которые учитывают также наличие вторых порядков дифракции. Однако, поступая таким образом, мы делаем приближение: аппроксимируем процесс дифракции падающей сферической волны дифракцией вертикально падающей плоской волны. В нашем случае в стеклянной подложке краевой луч направлен под углом 20 к нормали, и поэтому принятое приближение является довольно удачным. Второе приближение допускается в уравнении (3.19), когда предполагается, что распределение интенсивности света, выходящего из фокусирующего объектива, равномерно по всей площади зрачка. В реальном случае это не выполняется, и для получения точных выражений необходимо интегрировать локальные интенсивности по рассматриваемым областям детектора, а не умножать интенсивности непосредственно на площади S, или Su. Тем не менее если рассматриваются гауссовы лучи, то ошибка очень мала, поскольку интенсивность на краю выходной апертуры зрачка составляет более 25 % от интенсивности по центру зрачка. [20]

Серьезными недостатками структуры являются необходимость глубокого охлаждения полупроводника ( около 90 К) и связанное с ним вакуумирование, недостаточно высокий оптический контраст, узкий спектральный диапазон чувствительности и трудность подбора рабочей пары - истопника излучения и соответствующей линии экситояного поглощения. Заметим, что последний недостаток частично может быть ослаблен при использовании полупроводниковых шгжекционных лазеров и близких к ним по составу полупроводниковых пластин, например на основе тройного соединения GaAIAs. Кроме того, некоторые полупроводники, например селенид галлия, имеют интенсивные линии эксцтонного поглощения при комнатной температуре. [21]

Поскольку свойства композиции определяются несовместимостью компонентов, то на примере изучения морфологии двухкомпонент-ных смесей была предпринята попытка обосновать морфологический критерий совместимости, принимая за него отсутствие четкого оптического контраста между структурными ( на надмолекулярном ур. Таким методом были изучены смеси полиэтилена низкой плотности и блок-сополимера стирола с бутадиеновым каучуком, содержащим 30 % стирола, а также ПЭНП и ПЭВН с полиамидом и полистиролом. [22]

Керамика без памяти обеспечивает высокую скорость формирования произвольных одномерных ( только) массивов данных, как цифровых, так и аналоговых, обеспечивая при этом высокие значения оптического контраста ( сотни) и достаточное для считывания и использования время релаксации оптического отклика. [23]

Результаты исследования морфологии смесей несовместимых полимеров показывают, что однородность надмолекулярной структуры, наблюдаемая электронно-микроскоп: ически, еще не доказывает совместимость на надмолекулярном уровне, а является только результатом слабого оптического контраста. Выявление отдельных морфологических структур в таких системах возможно путем их перевода в ориентированное состояние. Разделение на две четко выраженные фазы в этом случае определенно указывает на отсутствие совместных надмолекулярных структур. Однако даже при морфологической несовместимости на границах раздела возникает переходный слой. Образование переходного слоя является характерным признаком морфологически несовместимых полимеров. [24]

Получены следующие параметры пространственной модуляции света в структуре: чувствительность 200 мДж / см2 при освещении белым светом ксепоновой лампы, разрешающая способность 40 мм-г ( критерий не указан), эффективность модуляции 10 %, максимальный оптический контраст 25: 1, время записи изображения около 2 с. [25]

Накопление перекрестных помех приводит тте только к частичному включению нсадрссуемых элементов ПВМС, но и к уходу от оптимальной величины напряжения на уже включенных ( адресованных) элементах -, а в итоге - к общему снижению оптического контраста и увеличению его неравномерности по всей апертуре ПВМС. Это ограничивает использование данного ПВМС или препятствует созданию устройств большей размерности. [26]

Схема магнитооптического воспроизведения на экране двумерной картинки с помощью управляемого транспаранта. [27]

Оптическая эффективность такого транспаранта и контрастность воспроизводимой картинки определяются магнитооптической добротностью среды - носителя доменов. Оптический контраст между информационными ячейками в открытом и закрытом состояниях достигается антипараллельным направлением в них векторов намагниченности. Плоскость поляризации проходящего света вращается в паре информационных ячеек в противоположные стороны. [28]

В оптическом отношении такая ячейка эквивалентна пластине одноосного кристалла, вырезанной параллельно оси. Оптический контраст весьма высок: превыщаст сотни. Времена переключения ячейки между двумя устойчивыми состояниями уменьшаются сростом напряжения и температуры. При напряжении 50 В и температуре Т 68 Т для кристалла ГОБАМБЦ времена переключения составили около 0 5 мкс, а время сохранения метастабильного состояния может достигать долей секунды. Температурная зависимость времени переключения повторяет температурную зависимость вязкости ЖК. [29]

Страницы: 1 2 3 4