Корак
Cтраница 1
Корак и др. отмечают также, что формулу (33.10) нельзя рассматривать как чисто эмпирическую. Действительно, эта формула имеет такой вид, который следовало бы ожидать на основе представления о том, что уровни, занятые сверхпроводящими электронами, отделены от нормальных уровней энергетической щелью. [1]
В более ранней работе Векслер и Корак [2] исследовали влияние малых количеств азота и кислорода на сверхпроводимость ванадия, однако исходный ванадий в этой работе не был достаточно чистый. [2]
Результаты этих измерений также указывают на наличие отклонений от закона t3 для раз личных веществ. Еще более существенное значение имеет последняя работа Корака и др. [21], измерявших теплоемкость ванадия. Полученные ими данные приведены на фиг. [3]
 |
Теплоемкость элементов группы 1й при низких температурах. [4] |
Подробнее этот эффект был рассмотрен Кораком и др. Полученное последними авторами значение у несколько меньше величины для свободных электронов, равной 0 644 мджоуль / моль-градг, тогда как значение у, полученное другими авторами, несколько больше этой величины. [5]
 |
Теплоемкость элементи группы 16 при пмдкпх температурах. [6] |
Подробнее этот эффект был рассмотрен Кораком и др. Полученное последними авторами значение у несколько меньше величины для свободных электронов, рапной 0 644 мджоуль / люль-град, тогда как значение у, полученное другими авторами, несколько больше этой величины. [7]
Результаты отдельных экспериментов для меди неплохо согласуются друг с другом. Результаты, полученные Эстерманом и др. [60], несколько превышают средние значения; это объясняется скорее всего недостаточной чистотой их образца и сравнительно большим разбросом данных. Результаты Кеезома и Кока [85, 86] лежат примерно на 5 % выше результатов Корака [75], хотя разброс данных первых авторов имеет тот же порядок величины. Экспериментальные результаты по определению зависимости 6 ( 7) приведены на фиг. [8]
Результаты отдельных экспериментов для меди неплохо согласуются друг с другом. Результаты, полученные Эстерманом и др. [00], несколько превышают средние значения; это объясняется скорее всего недостаточной чистотой их образца и сравнительно большим разбросом данных. Результаты Кеезома и Кока [85, 86] лежат примерно на 5 % выше результатов Корака [75], хотя разброс данных первых авторов имеет тот же порядок величины. Экспериментальные результаты по определению зависимости H ( J) приведены на фиг. [9]
В наиболее мягком образце при данной температуре начальное проникновение магнитного поля происходит при определенном его значении, указывая, что сверхпроводимость основной части материала исчезает при строго фиксированной величине поля. Это показывает, что в образце сохраняются сверхпроводящие области. Вскслер и Корак предположили, что значение поля, при котором происходит резкое проникновение, характеризует чистый образец, где напряжения отсутствуют. [10]
В наиболее мягком образце при данной температуре начальное проникновение магнитного поля происходит при определенном его значении, указывая, что сверхпроводимость основной части материала исчезает при строго фиксированной величине поля. При дальнейшем возрастании поля индукция лишь постепенно достигает значения ВН. Это показывает, что в образце сохраняются сверхпроводящие области. Векслер и Корак предположили, что значение поля, при котором происходит резкое проникновение, характеризует чистый образец, где напряжения отсутствуют. [11]
Страницы: 1