Cтраница 1
Коэффициент испускания, определенный в § 7 гл. [1]
Термин коэффициент испускания сохраняется по традиции и для поперечных волн, но его нельзя путать с этой величиной. [2]
Спектр коэффициента испускания j аналогичен приведенному на фиг. [3]
Выведенный таким образом коэффициент испускания / со при о) р / й - 0 стремится к коэффициенту испускания от отдельной частицы в вакууме, уже полученному в гл. Отметим, что в приближении холодной плазмы испускание на гармониках CD & не возникает. [4]
В этом с / учае вводят коэффициенты испускания электронов е п и дырок e f при оптических переходах. [5]
Чисто феноменологический подход с использованием готовых выражений для коэффициентов испускания и поглощения в этом смысле является, конечно, весьма ограниченным. [6]
На высоких частотах самопоглощение пренебрежимо мало и интенсивность / пропорциональна коэффициенту испускания / ю, полученному в результате интегрирования по всей длине луча в среде. [7]
Различие между введенными здесь понятиями испускательной и поглощательной способности и коэффициентами испускания и поглощения состоит в том, что поглоща-тельная ( и испускательная) способность зависит от толщины тела. Даже при очень малом коэффициенте поглощения достаточно толстый слой вещества может поглотить практически всю падаюдцую на него энергию. Тело, для которого А, , мы называем абсолютно черным телом. Абсолютно черное тело легко реализовать благодаря тому обстоятельству, что его излуча-тельная способность равна поверхностной яркости в граничащей с ним среде. Хотя черные вещества, например губчатая платина, полностью поглощают падающий на них видимый свет, они уже не являются черными для более длинных волн, поэтому при применении такого рода черных тел может возникнуть недоразумение. Из вышеизложенного следует, что мы получим безупречное черное тело, если возьмем большую полость, в стенке которой имеется отверстие, столь малое по сравнению с размерами полости, что можно пренебречь потерей излучения через него. Таким образом, его яркость соответствует той яркости, которая имеется в абсолютно черном теле. Следовательно, поверхность отверстия представляет собой поверхность абсолютно черного тела. В действии такого абсолютно черного тела легко убедиться, есди в коробке из черной бумаги прорезать маленькую дырочку. На фоне бумаги она выделяется своей глубокой чернотой. Таким способом была определена испускательная способность абсолютно черного тела на опыте путем измерения поверхностной яркости малого отверстия в равномерно нагретой печи. [8]
Выведенный таким образом коэффициент испускания / со при о) р / й - 0 стремится к коэффициенту испускания от отдельной частицы в вакууме, уже полученному в гл. Отметим, что в приближении холодной плазмы испускание на гармониках CD & не возникает. [9]
Отметим, что в данном случае мы не называем 2D функции g ( r) и [ л ( г) соответственно коэффициентами испускания е и поглощения х, а также не рассматриваем частотной переменной. В конкретной ситуации такого рода сопоставление, конечно, может быть сделано, а частота введена в соответствующие выражения. Однако в ряде газодинамических и плазменных задач РТ наряду с испусканием и поглощением важную роль могут играть разнообразные эффекты рассеяния ( см., например, [51, 52]), что. [10]
Область со озр важна при изучении высокочастотной проводимости а: в выражение для а входит тот же самый множитель Гаунта, что и в выражение для коэффициента испускания. [11]
В § 4 настоящей главы был вычислен коэффициент испускания для продольных волн в термически равновесной плазме. [12]
Таким образом, для каждой зоны, начиная с первой ( / 1), решение уточняется итеративно с учетом зависимости к - х ( е) и используется далее в качестве нулевого приближения для следующей зоны. Это обеспечивает быструю сходимость процесса по сравнению со схемами типа [54], где на каждой итерации предусматривается вычисление всего радиального распределения коэффициента испускания плазмы. [13]
Комбинационное правило Ритца, которое привело к квантовому условию Бора, показало, что частоты спектральных линий связаны каждая с двумя состояниями. Эйнштейн ввел коэффициенты испускания и поглощения, каждый из которых также был связан с двумя состояниями. Так возникла идея, что надо работать с величинами, отнесенными к двум состояниям. Была важная дисперсионная формула Крамерса - Гейзенберга, построенная целиком из величин, зависящих от двух состояний. [14]
Откуда видно, что черенковское испускание, грубо говоря, в NL3D раз больше испускания продольных волн. Величина 4nNL3D / 3 равна числу частиц в дебаевской сфере. Тот факт, что отношение двух коэффициентов испускания равно - 1 / Л / Хя, не является случайным. В кинетической теории плазмы величина l / NL3o служит параметром разложения при решении уравнений и различные процессы испускания могут тогда рассматриваться как члены различного порядка в таком разложении. [15]