Cтраница 1
Кривая рассеяния рентгеновских лучей сферическими частицами, равномерно заполняющими пространство, близка по форме к гауссовой кривой. [1]
Поэтому кривая рассеяния рентгеновских лучей от макромолекулы дает нам прямо величину статистического звена цепи. Для этого достаточно изобразить экспериментальные данные в форме диаграммы P 2f ( &) и найти на ней точку пересечения горизонтальной ступеньки с наклонной ассимптотой. Для нитроцеллюлозы находим а 200 - 302 А. Эта величина хорошо согласуется с найденной из размеров клубка путем измерения рассеяния видимого света. [2]
Поэтому кривая рассеяния рентгеновских лучей от макромолекулы дает нам прямо величину статистического звена цепи. Для нитроцеллюлозы находим а200 - 302 А. Эта величина хорошо согласуется с найденной из размеров клубка путем измерения рассеяния видимого света. [3]
Флюктуации плотности вызывают аномальный ход кривой рассеяния рентгеновских лучей при малых углах рассеяния. Вывод Рамана и Раманатана неоднократно был подтвержден экспериментально. Резкое возрастание интенсивности рентгеновских лучей, рассеянных под малыми углами, может служить указанием на присутствие значительных флюктуации плотности. [4]
Флюктуации плотности вызывают аномальный ход кривой рассеяния рентгеновских лучей при малых углах рассеяния. Вывод Рамана и Раманатана неоднократно был - подтвержден экспериментально. Резкое возрастание интенсивности рентгеновских лучей, рассеянных под малыми углами, может служить указанием на присутствие значительных флюктуации плотности. [5]
Изложена теория расчета размеров в формы неоднородностей в высокодисперсных и пористых телах на основе формы кривой рассеяния рентгеновских лучей под малыми углами. Дана критика метода касательных и рассмотрен метод перевала для решения основного интегрального уравнения. Рассмотрены примеры применения метода. [6]
Галлий, индий и таллий имеют совсем разное строение. Оказалось, что кривая рассеяния рентгеновских лучей жидким галлием отличается от таковой для жидкого металла с обычной плотной упаковкой ( например, для ртути), что заставляет предположить существование пар Ga2 и в жидкости. [7]
Изучая рассеяние рентгеновских лучей, мы получаем кривую рассеяния как функцию только одной переменной-угла рассеяния. Одна из этих функций должна быть найдена каким-либо другим независимым способом. Поэтому при теоретическом анализе кривой рассеяния рентгеновских лучей в молекулярных жидкостях приходится значительно шире, чем в случае одноатомных жидкостей, привлекать результаты, полученные с помощью других методов. [8]
Изучая рассеяние рентгеновских лучей, мы получаем кривую рассеяния как функцию только одной переменной-угла рассеяния. Одна из этих функций должна быть найдена каким-либо другим независимым способом. Поэтому при теоретическом анализе кривой рассеяния рентгеновских лучей в молекулярных жидкостях приходится значительно шире, чем в случае одноатомных жидкостей, привлекать результаты, полученные с помощью других йетодов. [9]
Таким образом, единственными представителями второй подгруппы металличексих теплоносителей являются сплавы натрия с калием. В жидком состоянии эти сплавы относятся к молекуляр но смешивающимся растворам. У этих растворов главный максимум на кривой рассеяния рентгеновских лучей занимает промежуточное положение между максимумами компонент. [10]