Кривая - давление
Cтраница 2
Профиль кривой давления ( рис. 66, б) имеет при этом выпуклую форму. [16]
Профиль кривой давления ( рис. 66, в) имеет вогнутую форму. [17]
По кривым давлений можно установить, что вплоть до выходного сечения скачки конденсации отсутствуют. [18]
В остальном кривая давления носит плавный характер. Исключение составляет группа точек, примыкающих к сечению, удаленному от среза на 575 мм. Это объясняется небольшим дефектом обработки поверхности. После расточки сопла именно в этом месте осталась небольшая концевая риска, которую не уда-лость вывести при последующей притирке. [19]
Моментная пло-щадьи кривая давления в стати чески определимых случаях. [20]
При построении кривой давления для симметричной арки ( рис. 124) Мозли начинает с произвольно выбранной точки С н прикладывает в ней распор Н такой величины, что кривая давления принимает в некоторой точке В направление касательной к ннутреннему контуру арки. Меняя положение начальной точки С, можно получить бесчисленное множество кривых давления. [21]
 |
Распределение водонасыщенности по длине пласта при вытесне - нии нефти водой в присутствии свободного газа 0S. [22] |
Далее на кривой давления выделяется прямолинейный участок, соответствующий равномерному нарастанию общего сопротивления за счет увеличения длины обводненной зоны. [23]
Общий характер кривой давления по опытам Неймана в шаровой бомбе в зависимости от времени представлен на рис. 33 для смеси бензин-воздух при а от 0 67 до 0 74 и при начальном давлении 2 5 и 5 атм. [24]
 |
Линии тока жидкости при движении шара в ламинарной области. [25] |
Из симметрии кривой давления ( построенной на основе поля скоростей и уравнения Бернулли), характеризующей распределение безразмерного давления на поверхности обтекаемой сферической частицы, можно сделать вывод о том, что главный вектор сил давления равен нулю. Иными словами, при равномерном движении частицы в идеальной жидкости она не испытывает сопротивления. Интересно, что такой вывод справедлив для тел любой конечной формы, обтекаемых потенциальным ( безвихревым) потоком - так называемый парадокс Д Аламбера. [26]
Для определения кривой давлений в зависимости от проточной части сопла определим давления в сечениях сопла с площадями 87 8, 108 1, 128 4 и 148 7 мм 2 ( фиг. [27]
Из симметрии кривой давления, построенной по уравнению (VII.45), следует, что главный вектор сил давления равен нулю. Это означает, что при равномерном движении сферы в идеальной жидкости она не испытывает никакого сопротивления. Оказывается, что полученный результат для сферы верен для всех конечных тел, обтекаемых пространственным потенциальным потоком. Это явление называют в гидродинамике парадоксом Даламбера. [28]
Из симметрии кривой давления, построенной по уравнению (VII.45), следует, что главный вектор сил давления равен нулю. Это означает, что при равномерном движении сферы в идеальной жидкости она не испытывает никакого сопротивления. Оказывается, что полученный результат для сферы верен для всех конеч-яых тел, обтекаемых пространственным потенциальным потоком. Это явление называют в гидродинамике парадоксом Даламбера. [29]
Если вычертить кривую давления как функцию объема для кристаллической решетки, то получается кривая типа кривой Ван-дер - Ваальса, которая показывает, что решет-ка в некотором интервале объемов является неустойчивой. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5