Последующая кривая

Cтраница 2

В результате при таком режиме ковки упрочнение достигается в основном только за счет изменения поперечного размера зерна, поэтому и каждая последующая кривая нагружения ( рис. 4.19, а) лежит выше. [16]

К первому случаю относятся кривые, расположенные на расстоянии друг от друга менее 75 - 100 м, когда вход экипажа в последующую кривую не является еще установившимся после получения динамического воздействия при проходе предыдущей кривой. [17]

Крестики относятся к / 2 и кружки к, / t - параметр ( каждой кривой соответствует свое значение); начало координат для каждой последующей кривой смещено иа два деления по оси абсцисс; в) схема проведения опыта, позволившего получить эти данные. [18]

Средние по Росселанду ( сплошные линии и по Планку ( штриховые. [19]

На рис. 5.26 приведены средние по Росселанду коэффициенты поглощения фотонов в см2 / г для алюминия ( Z 13), молибдена ( Z 42) и золота ( Z 79) в зависимости от температуры Т в кэВ при плотностях р от 10 - 4 г / см3 до 104 г / см3 с изменением плотности на один порядок для каждой последующей кривой. Характер зависимости коэффициентов поглощения от температуры и плотности зависит от степени ионизации электронных оболочек. Начало ионизации каждой оболочки соответствует уменьшению коэффициента, но затем, когда оболочка ионизуется почти наполовину, возможно заметное увеличение коэффициента поглощения, связанное с ростом влияния спектральных линий. [20]

Кривая потребительского безразличия.| Карта безразличия. [21]

Карта безразличия представляет собой набор кривых безразличия. Каждая последующая кривая, дальше отстоящая от начала координат, соответствует большей величине совокупной полезности. [22]

Это значит, что коэффщщент проницаемости удаленной зоны пласта в процессе эксплуатации нагнетательной скважины остается постоянным. Вместе с тем участок 2 каждой последующей кривой оказывается смещенным вверх вдоль оси Ар. Следовательно, при неизменном коэффициенте проницаемости удаленной зоны пласта коэффициент приемистости скважины уменьшается во времени вследствие ухудшения фильтрационных свойств призабойной зоны пласта. [23]

Следует отметить, что метод быстрого снятия поляризационных кривых дает очень хорошую воспроизводимость результатов, так что кривые при повторении накладываются одна на другую. Возможное иногда несовпадение первоначального хода кривых с ходом последующих кривых может быть обусловлено тем, что активность поверхности электрода не сразу достигает стационарного значения. [24]

Период постоянной скорости был незначителен. Температурная кривая, соответствующая поверхностному слою, в периоде постоянной скорости располагалась ниже двух других последующих кривых в результате охлаждения поверхностного слоя вследствие интенсивного в нем испарения, но почти сразу же после критической точки поверхностная кривая поднималась круче остальных. [25]

Каждая последующая кривая безразличия по мере удаления от начала координат воплощает в себе большую величину полезности. Это легко продемонстрировать, проведя прямую направо вверх от начала координат и убедившись, что точки ее пересечения с каждой последующей кривой соответствуют большему количеству как товара А, так и товара Б и. [26]

На рис. 6 приводятся результаты изучения ионизации н-бутана в присутствии медных электродов. Нижняя кривая на рис. 6 характеризует течение процесса ионизации бутана в первом опыте. Последующие кривые смещаются в сторону оси температур вследствие уменьшения активности электродов при отложении на них угля, выделяющегося при ионизации бутана. [27]

Определение фактора кристаллизации при восстановлении ртути и висмута на графитовом электроде. [28]

Затем нами была получена серия вольтамперных кривых растворения пленок ртути и висмута в тех же средах, полученных катодным осаждением. Исследования проводились начиная с осаждения пленок в заведомо отвечающих предельному току диффузии условиях. Каждая последующая кривая отличалась от предшествующей потенциалом осаждения ( фэ), который последовательно смещали в область более положительных потенциалов [ от - 0 5 до 0 1 в ( нас. Из рис. 2 видно, что на некотором определенном участке величина Q не зависит от потенциала фэ, так как на этом участке значения потенциала еще соответствуют предельному току диффузии. Начиная с некоторой величины ф значение Q уменьшается и постепенно падает до нуля. Сопоставление значений фэ с потенциалами начала и конца поляризационной кривой восстановления ( см. рис. 1) показывает, что с точностью до 2 мв эти значения совпадают. Значение фэ, при котором Q падает до нуля, совпадает с потенциалом начала кривой восстановления как ртути, так и висмута. Практически кривые зависимости Q от фэ полностью повторяют кривые восстановления ионов металлов на графитовом электроде. [29]

Схема построения диаграммы Шмидта по этапам / - VI. а - этап п, б - этап п - - 1. в - этап ч - - 2. [30]

Страницы: 1 2 3