Кривизна - тело
Cтраница 1
Кривизна тела считается положительной, если радиус кривизны в рассматриваемой точке лежит внутри материала. На рис. 210 обе кривизны тел положительны. Сферическая выемка на рис. 211 имеет отрицательную кривизну. [1]
Кривизна тела считается положительной, если соответственный центр кривизны находится внутри тела. [2]
Кривизна тела считается положительной, если радиус кривизны в рассматриваемой точке лежит внутри материала. На рис. 210 обе кривизны тел положительны. Сферическая выемка на рис. 211 имеет отрицательную кривизну. [3]
Увеличение кривизны тела вблизи звуковой точки равносильно увеличению затупления; этим и объясняется приведенная выше зависимость от соотношения осей эллипсоидов. [4]
 |
Конусный вариатор с кольцом. [5] |
Приведенные радиусы кривизны тел качения очень велики. Таким образом условия работы тел качения благоприятны, и многодисковые вариаторы строят мощностью до нескольких сот кет. [6]
Получим, что радиус кривизны тела насоса не менее 0 7 на 10 м длины. Такие значения искривлений незначительно добавляют трение в плунжерной паре. [7]
При этом вполне может быть, что кривизна тела в звуковой точке не превосходит по модулю величины ( l / k) ( dpo / ds2), тогда, в соответствии с § 2, угол 7 на теле будет тупой и в зависимости от скорости набегающего потока может реализоваться третий или четвертый тип М - области. [8]
В результате пересчета получаем, что радиус кривизны тела насоса не менее 0 7 на 10 м длины. Такие значения искривлений насоса незначительно добавляют трение в плунжерной паре. [9]
 |
Сравнение радиационного ( 1 и конвективного ( 2 тепловых потоков в точке торможения затупленного тела с радиусом Я4 6 м при различных скоростях полета V [ Л. 10 - 1 ]. [10] |
Обращает на себя внимание принципиально разное влияние радиуса кривизны тела R на конвективный и радиационный теплообмен. [11]
Продольный размер рассматриваемой области мал по сравнению с радиусом кривизны тела в критической точке, но велик сравнительно с толщиной пограничного слоя. [12]
Таким образом, увеличение затупления передней части тела приводит к тому, что в формуле ( 1) кривизна тела в звуковой точке преобладает над вихревым членом в более широком диапазоне чисел MOO набегающего потока. Это глобальное свойство решения в М - области, имеет простое, хотя и не очень строгое объяснение. [13]
Имея в виду именно этот асимптотический случай, рассмотрим влияние скольжения и температурного скачка, не учитывая взаимодействия пограничного слоя с внешним потоком, кривизны тела и других вторичных эффектов. [14]
От уравнения импульсов плоского пограничного слоя ( 166) уравнение ( 183) отличается последним слагаемым в левой части этого уравнения, выражающим влияние поперечной кривизны тела. [15]
Страницы: 1 2 3