Кристалл - классы
Cтраница 1
Кристаллы ромбоэдрических классов с гексагональной решеткой Бравэ принято относить к ромбоэдрической системе. [1]
Для кристаллов классов 422 и 622 тензор d, симметричный по трем индексам, не имеет отличных от нуля коэффициентов. В классах 222 ( сегнетова соль), 3 / 2 ( кварц) и 42от ( K. DP) число независимых коэффициентов в матрице (VI.25) равно одному. [2]
Векторная компонента проявляется в кристаллах планальных классов средних сингоний только в эллиптич. Псевдотензорная компонента описывает кристаллические, или структурные, эффекты, связанные с анизотропией расположения молекул ( или иных центров) в кристалле, Кристалличе. [3]
В кристаллах 4, 42т вращение вдоль оси запрещено симметрией и активность проявляется только в др. направлениях, В кристаллах классов т и ттЧ вращение идоль оптич. Вращение вдол ь осей равно по величине и противоположно по знаку. [5]
В заключение отметим, что хотя МЭЭ и оптическая активность по своей природе совершенно разные явления, исследованные здесь проявления МЭЭ при прохождении света через пластинку имеют много сходных черт с соответствующими проявлениями активности в кристаллах аксиальных классов [ Т7 и 18 ], к разряду которых относится, например, кварп. [6]
Кубические кристаллы оптически изотропны. Кристаллы классов TD или Т могут давать электрическое двулучепрелом-ление. Особый интерес представляют кристаллы класса TD; кристаллы класса Т могут проявлять вращение, которое для наших целей было бы нежелательным. [7]
Обладают способностью вращать плоскость поляризации далеко не все кристаллы, а лишь не имеющие плоскостей симметрии. К таким относятся кристаллы аксиальных и полярных классов ( ступени IV и I) во всех синго-ниях. Но в кристаллах аксиальных классов имеет место, как мы знаем, энан-тиоморфизм. [8]
Как показано ранее ( Габуда, Михайлов, 1967; Га-буда, Л ундин, 1968; Габуда, 1969), эти теории удовлетворительно объясняют лишь часть экспериментальных результатов, связанных с сужением спектров ЯМР, а предположения, лежащие в их основе, физически не оправданы. И одновременно показано, что модель молекулярной диффузии в твердых телах согласуется с опытом в случаях, когда теория Гутовского и Пейка неприменима, а именно при наличии диффузии в кристаллах низших классов симметрии и при реориен-тации вокруг осей второго порядка. Методика прямого усреднения дискретных значений локальных полей, действующих на ядра в кристалле, позволяет рассчитать средние значения локальных полей для самых общих типов движений атомов и молекул в кристаллах, в том числе для реориентации молекул вокруг осей симметрии третьего и более высокого порядков. [9]
Обладают способностью вращать плоскость поляризации далеко не все кристаллы, а лишь не имеющие плоскостей симметрии. К таким относятся кристаллы аксиальных и полярных классов ( ступени IV и I) во всех синго-ниях. Но в кристаллах аксиальных классов имеет место, как мы знаем, энан-тиоморфизм. [10]
Следовательно, не будет большой ошибкой считать, что любой новый молекулярный кристалл, особенно эффективный, обладает направлениями синхронизма. Из рассмотрения соотношения ( 27) можно, сделать вывод, что при исследовании кристаллов классов 2, т, тт2 порошковая методика позволяет оценить максимальное значение компонент 1ц, а при исследовании кристаллов класса 222 нелинейная восприимчивость, оцениваемая с помощью этой методики, окажется завышенной в несколько раз. [11]
Страницы: 1