Неограниченный кристалл

Cтраница 1

Неограниченный кристалл, построенный из ядер и электронов, находящихся при температуре абсолютного нуля в наинизшем возможном энергетическом состоянии, если не учитывать нулевых колебаний ( см. гл. [1]

Колебания в неограниченном кристалле рассматриваются как собственные, но не вынужденные. [2]

Вспомним о свойствах фононного газа в идеальном неограниченном кристалле ( т х) при низких температурах, когда роль процессов переброса очень мала. [3]

Чтобы выяснить качественную роль энгармонизма, рассмотрим неограниченный кристалл с простой пространственной решеткой. [4]

Волновой вектор, входящий в функцию Блоха для неограниченного кристалла, вектор вещественный, в противном случае функция Блоха будет неограниченной на бесконечности. Но поскольку значения л 0 в данном случае не реализуются, то условие вещественности к может быть нарушено. [5]

Волновой вектор, входящий в функцию Блоха для неограниченного кристалла - вещественный, в противном случае функция Блоха будет неограниченной на бесконечности. Но поскольку значения 0 в данном случае не реализуются, условие вещественности к может быть нарушено. [6]

Энергетические уровни электронов в запрещенной зоне полностью отсутствуют в идеальном неограниченном кристалле. [7]

До сих пор мы фактически рассматривали распространение блоховских волн в неограниченном кристалле. С этим связана неопределенность в локализации действительных центров возбуждения на дисперсионной поверхности, а следовательно, и невозможность определения действующих волновых векторов 7 и А. Указанная неопределенность устраняется, если ввести в рассмотрение поверхность раздела вакуум-кристалл и на ней падающую волну, представленную волновым вектором К а) с углом падения i) 0, и отражающую плоскость с углом ф относительно поверхности раздела или входной грани. [8]

Потенциал одномерной модели Кронига-Пенни, ограниченной с одного конца. [9]

Тамм показал, что все энергетические уровни электрона, разрешенные в неограниченном кристалле, являются разрешенными и в ограниченном кристалле. [10]

С помощью обобщенной модели Эйнштейна рассчитывались частоты, входящие в ZK01i как неограниченного кристалла, так и ограненных ГЦК-кластеров аргона, содержащих от 13 до - 1000 атомов. [11]

Колебания резонаторов, возникновение и распространение вызванных этими колебаниями элементарных волн в бесконечном, неограниченном кристалле рассматриваются не как вынужденные, а как собственные колебания системы. Существенной чертой такой колеблющейся системы является самосогласованностъ. Она проявляется в том, что каждый резонатор приходит в колебание под влиянием волнового поля, образованного суперпозицией элементарных волн всех остальных резонаторов. [12]

Роль фазовой скорости q как регулятора, обеспечивающего конечную величину амплитуды в бесконечном, неограниченном кристалле, очевидна. Действительно, наличие фазовой скорости q C с эквивалентно утверждению, что элементарные волны от некоторых атомных плоскостей, распространяясь, допустим, в направлении х, будут интерферировать с последующими элементарными волнами с некоторым сдвигом фаз. При q - с амплитуда бесконечного кристалла обращается в бесконечность. [13]

Допустим, что электрон имеет энергию, попадающую в одну из разрешенных зон неограниченного кристалла. При этом - ф-функция (7.115) конечна для любых значений коэффициентов. Остается только выполнить условия. Это означает, что все энергетические уровни, которые являются разрешенными в неограниченном кристалле, оказываются разрешенными и в кристалле, ограниченном поверхностью. [14]

Любопытно заметить, что такое же уравнение определяет равновесие двойника, созданйбго в неограниченном кристалле дислокациями, источник которых находится в интервале ( - д0 во) вблизи начала координат. [15]

Страницы: 1 2