Ферромагнитный кристалл

Cтраница 1

Ферромагнитный кристалл в ненамагниченном состоянии состоит, как хорошо известно, из отдельных областей спонтанного намагничения, каждая из которых намагничена до насыщения. Ландау и автора [1], имеют форму слоев. В этой работе был рассмотрен случай одноосных кристаллов, с одним направлением легкого намагничения. В настоящей работе вычисления производятся для кристаллов железа. [1]

Ферромагнитный кристалл разбит на множество областей, называемых доменами, каждый из которых намагничен до насыщения. [2]

Ферромагнитные кристаллы являются анизотропными и часто ют различные степени намагничения вдоль различных кри-аллографических осей. [3]

Рассмотрим ферромагнитный кристалл с одним направлением легкого намагничивания в отсутствии внешне приложенного магнитного поля. Если он целиком будет иметь одно значение магнитной поляризации М, то возникнет, как только что было указано, его собственное внешнее поле. [4]

Схема доменной структуры. Направление легкого намагничивания совпадает с осью z. [5]

Рассмотрим ферромагнитный кристалл, имеющий форму прямоугольного параллелепипеда с ребрами lx, ly, lz L, где z - направление легкого намагничивания. [6]

Схема доменной структуры. Направление легкого намагничения совпадает с осью z. [7]

Рассмотрим ферромагнитный кристалл в форме прямоугольного параллелепипеда с ребрами 1Х, /, /, L; z - направление легкого намагничения. [8]

Магнитострикция ферромагнитных кристаллов обладает резко выраженной анизотропией. [9]

Симметрия ферромагнитных кристаллов исчерпывающе описывается Шубни-ковскими группами антисимметрии ( см. § 37): черно-белое или антисимметричное преобразование в магнитных структурах отвечает симметричному преобразованию, которое сопряжено с изменением направления спина. [10]

Характеристики ферромагнитных материалов ( ни-келькобальтоцинкового феррита. а - кривые намагничивания и индукции. б - кривые ( г f ( Н и у. / ( Н. [11]

В реальных ферромагнитных кристаллах процесс перемещения граничных слоев протекает сложнее, чем по рассмотренной выше схеме. Можно полагать, что всякое перемещение стенок Блоха сопровождается перемещением свободных электронов в металлах и слабосвязанных электронов в полупроводниках, а если это перемещение происходит медленно, то, кроме движения электронов, перемещение стенок Блоха вызывает также изменение положения дефектов кристаллической структуры, в частности в ферритах-катионных и анионных вакансий, внедренных катионов и других точечных дефектов. [12]

Граница между соседними доменами.| Магнитная структура одно доменной частицы. [13]

Итак, ферромагнитный кристалл либо состоит из самопроизвольно намагниченных до насыщения областей, магнитные моменты которых образуют замкнутые магнитные контуры, либо кристалл является однодо-менной частицей. В первом случае кристалл в целом при отсутствии намагничивающего поля кажется нам не намагниченным, во втором случае кристалл намагничен до насыщения даже при отсутствии магнитного поля. [14]

Граница между соседними доменами.| Магнитная структура однодоменной частицы. [15]

Страницы: 1 2 3 4