Двухосной кристалл

Cтраница 3

Укажем лишь, что в отличие от одноосного кристалла обе преломленные волны являются необыкновенными и их лучи не лежат в плоскости падения. Как условлено в § 97, мы рассматриваем оптику прозрачных кристаллов. Упомянем здесь, однако, об одном свойстве двухосных кристаллов, которое может возникнуть при учете поглощения. [31]

В третьем добавлении к этому труду ученый на основании сложных математических вычислений предсказал существование нового, до тех пор неизвестного явления - внешней и внутренней конической рефракции в двухосных кристаллах. [32]

Световая волна, падающая под углом к оптической оси, индуцирует в анизотропной среде две волны, поляризованные перпендикулярно друг другу. В одноосных кристаллах ( см. § 7.3) скорость одной из этих волн ( обыкновенной волны) не зависит, как и в стеклах, от направления ее распространения. Однако скорость другой ( необыкновенной) волны изменяется с направлением, что и приводит к двулучепрелом-лению. В двухосных кристаллах ( см. § 7.3) скорость обеих волн зависит от направления их распространения и также наблюдается двулучепреломление. Его можно индуцировать и в изотропных средах электрическим полем или механической деформацией, превращающих среду в оптически анизотропную. [33]

В одно - и двухосных кристаллах такой тензор имеет соответственно две и три независимые компоненты. Однако в данном случае надо еще иметь в виду, что одна квадратичная комбинация, именно га2 га2 га2 1, не зависит от направления вектора m и потому может быть исключена из энергии анизотропии. Следовательно, выражение (40.1) для одно - и двухосных кристаллов содержит соответственно всего один или два независимых коэффициента. [34]

Направления координатных осей в соотношениях (1.58) совпадают с направлениями электрических осей кристалла. Если величины еь е2 и е3 одинаковы, то среда изотропная. В случае равенства только двух величин кристалл называется одноосным. Если же все три величины различны, мы имеем дело с двухосным кристаллом. [35]

Фазовые скорости и направления колебаний световых волн находят геометрическими построениями на эллипсоиде волновых нормалей. Направление в оптически анизотропных материалах, в к-ром распространяется одна волна ( или две тождественные), наз. Различают одно - и двухосные оптические материалы. К одноосным относятся кристаллы гексагональной, тетрагональной и тригональной, а к двухосным - ромбической, моноклинной и триклинной систем. В двухосных кристаллах различают оси нормалей ( оптические оси) и оси лучей. В двухосных оптически анизотропных материалах вследствие О. [36]

В случае анизотропных проводников такое совпадение не наблюдается. Возникающая здесь ситуация аналогична ситуации, с которой мы уже столкнулись при изучении анизотропных диэлектриков. Но так же, как и в случае диэлектриков, в каждом анизотропном проводнике - всегда существуют по меньшей мере три таких направления, которые отличаются тем свойством, что если направление поля Е будет совпадать с каким-либо из этих направлений, то такое же направление будет иметь и вектор плотности тока. Эти направления ортогональны друг к другу и называются главными направлениями электропроводности. Заметим, что у двухосных кристаллов все три величины аг, О2, а3 различны, у одноосных кристаллов две из них одинаковы, а у кубических кристаллов все одинаковы, так что кубические кристаллы ведут себя как изотропное тело. [37]

Динамо-оптиметр представляет собой два коаксиальных цилиндра, между стенками которых находится исследуемая жидкость - раствор полимера. Внутренний цилиндр - ротор - вращается вокруг общей оси, увлекая за собой жидкость. В ней устанавливается градиент скорости - слой, примыкающий к стенке ротора, движется с наибольшей скоростью, слой, примыкающий к стенке неподвижного цилиндра, неподвижен. В результате макромолекулы ориентируются в растворе и подвергаются растягивающему усилию. Жидкость становится анизотропной, подобной двухосному кристаллу. Двойное лучепреломление наблюдается в направлении, параллельном оси динамооптиметра. Его измерение дает указанные сведения. [38]

Такое же магнитное расщепление обнаруживается в спектре кристаллов КЬиОз ( КОз) з, структура которых подобна структуре двойного цезийуранилнитрата. Поэтому можно ожидать, что также ведут себя и другие одноосные соли уранила. С другой стороны, в двухосных кристаллах не существует вырождения относительно оси О-U - О даже в состояниях, при которых момент вокруг этой оси не исчезает. Это объясняется тем, что асимметрия внутреннего электрического поля оказывается достаточной для того, чтобы вызвать разделение. В соответствии с этим в спектрах поглощения двухосных кристаллов, таких, как CS2UO2CU и К2иОг ( 804) 2, магнитное расщепление не наблюдается. [39]

Направления распростра - [ IMAGE ] Форма волно. [40]

Рассмотрим механизм образования волновых поверхностей в анизотропной среде. В такой среде от точечного источника распространяются две ортогонально-поляризованные волны. В случае двухосной среды для обеих волн скорость распространения зависит от направления, так как электрический вектор меняет свою ориентацию относительно оптических осей и волновые поверхности имеют сложную форму. Через эти точки и центр проходят две оптические оси, при распространении вдоль которых свет не испытывает двойного лучепреломления. На рис. 2.5.5 изображена только одна из осей ОО двухосного кристалла, а соответственно и одна точка А пересечения оси с волновой поверхностью. [41]

Существует два типа анизотропных кристаллов: одноосные и двухосные. При прохождении света через одноосный кристалл свет расщепляется на два луча - обыкновенный и необыкновенный, тогда как в случае двухосного кристалла свет расщепляется на два необыкновенных луча. Она представляет собой эллипсоид, оси которого пропорциональны показателям преломления света, распространяющегося в направлении этих осей. Индикатриса одноосного кристалла имеет две одинаковые оси. Индикатриса двухосного кристалла представляется трехосным эллипсоидом, его три взаимно перпендикулярные полуоси равны трем главным показателям преломления двухосного кристалла. [42]

Страницы: 1 2 3