Возбужденный атом

Cтраница 1

Возбужденный атом не остается долго в этом состоянии; он теряет избыточную энергию в виде света. Поскольку существуют определенные уровни энергии, могут происходить только определенные изменения энергии. [1]

Возбужденный атом в большинстве случаев удерживается на высоких уровнях возбуждения миллиардные доли секунды и переходит на более низкий основной или промежуточный уровень. Атомы некоторых материалов ( например, розового рубина), возвращаются на основные уровни с большой задержкой ( несколько тысячных долей секунды) на промежуточных уровнях. Это позволяет организовать их накопление на определенном уровне. Как только на нем накопится возбужденных атомов более половины всех атомов вообще, процесс разрядки завершается лавинным их переходом на основной уровень и излучением энергии, соответствующей разности верхнего и нижнего энергетических уровней. [2]

Принцип лазерного И. р, с использованием молекул. J - основное состояние молекул. г - колебательные уравнения. 3 - электронные уровни. 4 - одноступенчатый фотолиз. 5, б - двухступенчатый фотолиз. 7 - многофотонная диссоциация. 8 9 - разделение изотопив происходит в результате химической реакции.| Схема лазерного обогащения SS6U фотоионизацией. 1 - излучение возбуждающего лазера.. - излучение ионизирующего лазера. 3 - поток атомных паров. 4 - коллектор ионов. Л - конденсатор пара. [3]

Возбужденные атомы отделяют от не-возбужденных фотохим. Ввиду избирательности поглощения значение а может быть высоким. Достигнутая в первичном акте селективность на практике может ухудшаться из-за обмена энергией возбуждения или зарядами при столкновении с др. изотопом, вторичных хим. реакций в др. Первые опыты К. Лазерное излучение можно применять для селективного возбуждения электронных уровней атомов или колсбат. [4]

Возбужденные атомы и молекулы ионизируются значительно легче, чем частицы в нормальном состоянии. Они имеют большее эффективное сечение ионизации. Затрата энергии на ионизацию равна e ( vt - - t B036), где увозб - потенциал возбуждения. [5]

Возбужденные атомы и молекулы ионизуются значительно легче, чем частицы в нормальном состоянии. Они имеют большее эффективное сечение ионизации. Затрата энергии на ионизацию равна е ( и-и 036 -), где ивозб. Поэтому, например, вероятность ионизации возбужденных атомов водорода электронами с энергией 8 эв приблизительно в 10 раз больше вероятности ионизации электронами с энергией в 50 эв атомов водорода в нормальном состоянии. [6]

Возбужденные атомы и молекулы ионизуются значительно легче, чем частицы в нормальном состоянии. Они имеют большее эффективное сечение ионизации. Затрата энергии на ионизацию равна e ( vL - ивозб), где ивазб - потенциал возбуждения. Поэтому, например, вероятность ионизации возбужденных атомов водорода электронами с энергией 8 эв приблизительно в 10 раз больше вероятности ионизации электронами с энергией в 50 эв атомов водорода в нормальном состоянии. [7]

Вероятность поглощения рентгеновского фотона в газовом объеме пропорционального счетчика с аргоновым наполнением без учета поглощения в окне. ag - сечение фотоэлектрического поглощения, tg - толщина слоя газа.| Вероятность поглощения рентгеновского фотона в газовом объеме пропорционального счетчика ( с окном из органического материала, такого, как майлар. [8]

Возбужденный атом переходит в основное состояние, излучив флуоресцентный рентгеновский квант, либо испустив электрон Оже. Фотоэлектрон обладает достаточной энергией, чтобы ионизовать другие атомы газа, так что в конце концов, как и в случае ионизационных потерь, на каждые 30 эВ энергии падающего рентгеновского фотона образуется одна электрон-ионная пара. Эти пары дрейфуют в область большой напряженности, где число пар увеличивается в 103 - 105 раз, после чего регистрируется сигнал. Такой коэффициент усиления достаточен, чтобы возник ощутимый для регистрации электронной схемой сигнал. [9]

Схемы различных состояний атома. [10]

Возбужденный атом остается нейтральным. [11]

Характерная форма зависимости эффективного сечения воз-равна 6 6 - 10 - 27 Эрг-сек. буждения от энергии налегающего. [12]

Возбужденный атом сохраняет избыточную энергию обычно только в течение очень короткого промежутка времени - менее 10 - 8 сек. Возвращаясь в нормальное состояние, атом отдает излишек энергии в виде Q светового излучения, испуская квант света - фотон. [13]

Пример каскад, ного перехода для возбуж. денного атома, переброшенного на уровень IV. [14]

Возбужденные атомы, находящиеся в плазме, могут терять избыток своей энергии также иным путем - посредством так называемых ударов второго рода. [15]

Страницы: 1 2 3 4