Cтраница 1
Обобщенное динамическое температурное напряжение испытывает продолжительные колебания около квазистатического решения и значительно отличается по величине от классического динамического напряжения. [1]
В настоящей главе определяются и исследуются двумерные обобщенные динамические температурные напряжения в анизотропных и изотропных пластинках [21-23], подвергаемых айериоди-ческим во времени тепловым воздействиям внутренними источниками тепла или внешней средой. Выясняется влияние степени анизотропии, тепловой инерции источников тепла, конечной скорости распространения тепла и теплоотдачи с боковых поверхностей пластинок на характер распределения двумерных динамических температурных напряжений в пластинках. [2]
Наиболее полно представлены в литературе исследования обобщенных динамических температурных напряжений в массивных телах. [3]
На рис. 38 кривая / описывает изменение обобщенных динамических температурных напряжений, кривая 2 - классических температурных напряжений в стержне. Динамическое решение колеблется около квазистатического ( прямая 3), причем обобщенное решение колеблется со значительно большей амплитудой, чем классическое. [4]
Выражения (2.29) представляют собой искомые условия неидеального контакта для определения обобщенных динамических температурных напряжений разнородных тел. [5]
Из этих рисунков следует, что как классические, так и обобщенные динамические температурные напряжения испытывают колебания около соответствующего квазистатического решения ( кривые 3), причем максимальные обобщенные динамические температурные напряжения значительно превышают соответствующие классические в теплоизолированной пластинке. Учет теплоотдачи с боковых поверхностей пластинки приводит к уменьшению разности между обобщенными и классическими динамическими температурными напряжениями. [6]
Выражения (2.36) и (2.46) представляют собой искомые граничные условия для определения обобщенных динамических температурных напряжений в телах с покрытиями. [7]
Условия (2.52) и (2.71) представляют собой термомеханические граничные условия для определения обобщенных динамических температурных напряжений в телах, содержащих малые объемные включения. [8]
Из этих рисунков следует, что как классические, так и обобщенные динамические температурные напряжения испытывают колебания около соответствующего квазистатического решения ( кривые 3), причем максимальные обобщенные динамические температурные напряжения значительно превышают соответствующие классические в теплоизолированной пластинке. Учет теплоотдачи с боковых поверхностей пластинки приводит к уменьшению разности между обобщенными и классическими динамическими температурными напряжениями. [9]
Операторным методом и методом предельного перехода получены точные и приближенные уравнения обобщенной теплопроводности для анизотропных и изотропных пластинок и стержней, изотропных оболочек с внутренними источниками тепла. Выведены уравнения связанной и несвязанной термоупругости анизотропных и изотропных пластинок [19-21], несвязанной термоупругости изотропных стержней и оболочек. Для изотропных пластинок с криволинейным краем сформулированы условия теплообмена на подкрепленном крае и условия неидеального теплового контакта. Сформулированы термомеханические граничные условия для определения обобщенных динамических температурных напряжений на стыке пластинок и подкрепляющих стержней, пластинок и стержневых включений, пластинок и круговых включений. [10]