Cтраница 4
Радиокнопка ( radio button) и флажок ( check box) - это специализированные кнопки, однако они, тем не менее, остаются кнопками. Я не буду тратить много времени на обсуждение этих двух типов кнопок, поскольку их реализация довольно проста. Компоненты RadioButton и CheckBox имеют свойство, называемое Checked, которое используется для задания состояния кнопки и может быть считано для определения текущего состояния. [46]
Понятия энергии, импульса, момента, широко используемые в классической физике, переносятся и в квантовую механику. Однако теперь эти понятия применяются иначе - с пересмотром прежних взаимосвязей, с учетом возможности квантования, с ограничениями, которые налагают соотношения неопределенностей. Здесь возникает, в частности, чуждая классической физике проблема одновременной измеримости физических величин, по-новому ставится вопрос о состоянии, о способах задания состояния. [47]
Ньютона можно определить положение и скорость тела ( или частицы) в любой следующий момент времени. При этом предполагается, что начальные координаты и скорости тел ( или частиц) могут быть заданы с любой степенью точности, зависящей лишь от качества тех приборов, с помощью которых производится измерение координат и скоростей. Из опытов, которые привели к обнаружению волновых свойств частиц вещества, и из смысла волн де - Бройля следует, что в квантовой механике задание состояния частицы должно быть иным, чем в классической механике. Из предыдущих параграфов следует, что в квантовой механике имеет смысл говорить лишь о вероятности нахождения частицы в данный момент времени в данной точке пространства, а точнее, в некотором бесконечно малом объеме AF. Отличие квантового описания состояния частицы от классического состоит в том, что максимально полным описанием состояния является задание вероятности того, что частица находится в момент времени t в бесконечно малом объеме А У. Согласно § 69.3 эта вероятность определяется квадратом амплитуды волн де - Бройля. [48]
Говоря о полной функции распределения, мы не подчеркивали, что одинаковые частицы в сущности физически неразличимы. Очевидно, неразличимость частиц учтется автоматически, если в нормировочных соотношениях и определениях средних интегрирование вести лишь по физически различным состояниям частиц. Состояния, получающиеся друг из друга перестановкой одинаковых частиц, следует понимать как физически тождественные. Только при таком условии задание состояний подсистем задает состояние составной системы и наоборот. Фактически это уже подразумевалось при выводе соотношений (1.5), (1.6), выражающих мультипликативность функции распределения и средних для составной системы. Что интегрирование ведется по физически различным состояниям, будет теперь явно подчеркиваться верхним индексом штрих у символа интеграла. [49]
Величина ДО является мультипликативной. Это следует из самого способа подсчета числа микросостояний совокупности независимых систем. Действительно, пусть для системы 1 имеется Д &. Состояние совокупности 1 2 определяется заданием состояния каждой из систем 1 и 2, причем эти состояния, в силу предположения о независимости систем, никак не влияют одно на другое. [50]
Множитель 1 / ЛП в определении интервала состояний играет существенную роль. Он обращает фазовый объема величину ную ( ненормированная величина А Г этим свойством не Мультипликативность величины AQ следует из самого способа числа микросостояний совокупности независимых систем. Действительно, пусть для системы 1 имеется AQX различных микросостояний, для независимой системы 2 - АЙ2 микросостояний. Состояние совокупности 1 2 определяется заданием состояния каждой из систем 1 и 2, причем эти состояния в силу предположения о независимости систем никак не влияют одно на другое. [51]
Одной из основных и фундаментальных характеристик любой термодинамической системы является то, насколько она холодна или горяча в данный момент времени. Степень охлаждения или нагрева описывают с помощью понятия температуры. В классической термодинамике понятие температуры вводят для равновесного состояния термодинамической системы. При этом постулируют, что две системы, каждая из которых находится в равновесии с третьей системой, находятся в равновесии и между собой. Можно показать, что равновесие трех систем означает существование у них для задания состояния термодинамической системы общего переменного, называемого температурой. Любая из этих трех систем может играть роль термометра, который показывает температуру на некоторой удобной, но произвольной шкале. [52]
Квантовомеханические описания многочастичных состояний, к сожалению, очень сложны. В действительности такие описания чрезвычайно сложны. О них необходимо думать в терминах суперпозиций всех различных возможных расположений всех отдельных частиц. Это приводит к огромному числу возможных состояний - гораздо большему, чем в случае поля в классической теории. Мы уже видели, что квантовое состояние даже одной частицы, а именно волновая функция, обладает сложностями такого рода, которые характерны для всего классического поля. Эта картина ( требующая для своего задания бесконечно большого числа параметров) гораздо сложнее, чем классическая картина одной частицы ( для задания состояния которой требуется всего лишь небольшое число параметров - точнее, шесть параметров, если частица не обладает внутренними степенями свободы, например, спином; см. главу 5, с. Такая ситуация может показаться достаточно плохой, и можно было бы думать, что для описания квантового состояния двух частиц понадобится два поля, каждое из которых описывало бы состояние каждой частицы. Как мы увидим далее, в случае двух и более частиц описание квантового состояния становится гораздо сложнее. [53]