Cтраница 1
Задача колебаний вокруг положения равновесия приводится, следовательно, к интегрированию уравнений движения Лаграижа. [1]
Задачи колебания ставятся аналогично задачам статики. [2]
Задача колебания узла фермы, разобранная в § 14.2, содержит в себе элементы теории упругости. Стержни фермы не являются твердыми телами, для них допускаются продольные деформации. [3]
Рассмотрим задачу колебаний приведенной массы М Pig, подвешенной на невесомой нити, и массы M0 P0 / g, которая создает натяжение нити. [4]
При решении задач колебаний для реальных систем целесообразно перейти от действительной системы с распределенными параметрами к некоторой эквивалентной дискретной системе. Для этого ротор рядом узловых точек разбивается на безмассовые участки с одинаковой в пределах участка изгибной жесткостью. [5]
По условиям задачи колебания тока опережают по фазе колебания напряжения. Такое соотношение может быть, например, в С-двухполюснике, показанном на рис. 5.9, а. На рис. 5.9, б изображены векторы Um и Im, отвечающие данным колебаниям. Вектор напряжения на конденсаторе повернут относительно него на угол л / 2 по часовой стрелке. [6]
В линейной постановке задачи колебаний механических систем, представленных расчетной моделью в виде многомассового маятника ( см. рис. 94) [54], скорость движения материальных точек системы совпадает со скоростью деформирования упругих связей и гипотеза Рэлея приводит к тождественным результатам с применяющейся в этом случае гипотезой вязкого сопротивления Кельвина-Фойгта ( см. гл. [7]
При квантовомеханическом рассмотрении задачи никаких колебаний ядер во времени нет и число ( XXXI, 120) является просто некоторой постоянной, имеющей размерность частоты. Часто число ( XXXI, 120) в квантовомеханической теории обозначают так же, как VK, и называют частотой; хотя, как уже указывалось, никаких колебаний, для которых VK играло бы роль частоты в квантовомеханическом описании колебательных состояний молекул, нет. [8]
Чтобы полностью решить задачу колебаний трубопровода, рассматриваемую сейчас, необходимо найти формы колебаний системы для вычисленных собственных частот. Известно, что одной частоте соответствует бесчисленное множество форм колебаний, линейно связанных между собой. [9]
Рассмотренные в этой задаче колебания с частотами ш и ш являются аналогом акустических и оптических колебаний в линейной атомной цепочке, состоящей из атомов двух сортов с разными массами ( см. литературу, указанную на стр. [10]
К гиперболическим уравнениям приводят задачи колебания струны, движения сжимаемого газа, распространения возмущений электромагнитных полей и многие другие. [11]
К тому уравнению сводятся задачи колебания газа, находя-щегоо в некотором объеме, задачи теории распространения зву-ковых волн ( акустические волны) и ряд других. Решение трехмерных за1ач еще более сложно, чем двумерных, и мы их касаться не буд: м, отсылая читателя к более подробным курсам. [12]
С определением этих коэффициентов задача колебаний струны решена полностью. [13]
К этому уравнению сводятся задачи колебания газа, находящегося в некотором объеме, задачи теории распространения звуковых волн ( акустические волны) и ряд других. Решение трехмерных задач еще более сложно, чем двумерных, и мы их касаться не будем, отсылая читателя к более подробным курсам. [14]
Более подробно на приближенном решении задач колебания мы останавливаться не будем, предоставляя читателю самостоятельно рассмотреть эти задачи. [15]