Cтраница 1
Матрицы Паули антикоммутируют между собою и квадрат каждой из них равен единице. [1]
Матрицы Паули замечательны тем, что они эрмитовы и унитарные одновременно. [2]
Наконец, двурядные матрицы Паули а, входящие в (3.15), действуют на индекс а, отличающий состояния свободного движения нуклона положительной энергии, соответствующие различным направлениям его механического спина. [3]
Матрицы а есть матрицы Паули, использованные в гл. [4]
При раскрытии экспоненты от матрицы Паули удобно воспользоваться тем, что квадрат матрицы iaz ( как и любой другой матрицы Паули, умноженной на мнимую единицу) равен - 1, поэтому icr2 можно понимать как матричную мнимую единицу. [5]
Разумеется, здесь обе матрицы Паули действуют на спиновые переменные одного и того же электрона. [6]
Используя правила умножения матриц (16.36), легко показать, что матрицы Паули обладают следующими свойствами. [7]
Обозначение проекции спина и матриц Паули одинаковой буквой не может повлечь недоразуменеиия: матрицы Паули снабжены крышечкой над буквой. [8]
Обозначение проекции спина и матриц Паули одинаковой буквой не может повлечь недоразуменения: матрицы Паули снабжены крышечкой над буквой. [9]
Упростить выражение ( аб), где а - обычный ( число-вол) вектор, а - матрицы Паули, п - целое число. [10]
Здесь т т [, TJ, TJ и т ( т, г, т - матрицы Паули, действующие на изоспиновые индексы первого и второго нуклонов соответственно. [11]
При раскрытии экспоненты от матрицы Паули удобно воспользоваться тем, что квадрат матрицы iaz ( как и любой другой матрицы Паули, умноженной на мнимую единицу) равен - 1, поэтому icr2 можно понимать как матричную мнимую единицу. [12]
Большое преимущество подхода Картина состоит в том, что он является чисто геометрическим, и из-за этого геометрического подхода хороню известные зз квантовой механики матрицы Паули появляются независимо от квантовоме-хаяичесяих рассмотрений. [13]
В пренебрежении спин-орбитальным взаимодействием, учет спина электрона приводит в гамильтониане к появлению обычного члена, описывающего взаимодействие магнитного момента с полем: - / ЗсгН, где т - матрицы Паули, а / 3 е h / 2mc - магнетон Бора. [14]
Однако для извлечения квадратного корня из четырехчлена необходимо иметь четыре соотношения (17.7) ( 0, 1 2, 3), а не три (16.39) и (16.40), которым удовлетворяют матрицы Паули. [15]