Cтраница 1
Задача получения уравнений для тринадцати моментов функций распределения в принципе аналогична соответствующей задаче пятимоментного приближения. [1]
Принципиально задача получения уравнения регрессии решается и, аналогичными приведенным выше. [2]
Важность задачи получения уравнения состояния, адекватно описывающего термодинамические свойства реального газа, очевидна. Уравнение состояния может считаться удовлетворительным лишь в том случае, если оно не только достаточно точно описывает р, v, Т - зависимость реального газа, но и позволяет при помощи дифференциальных уравнений термодинамики вычислить с достаточной степенью точности такие калорические величины, как энтальпия и теплоемкости ср и с реального газа. [3]
Поставим перед собой задачу получения уравнения, описывающего выравнивание во времени значений ( продольной и поперечной температур электронов. Очевидно, что такое уравнение будет описывать релаксацию распределения по импульсам электронов (37.1) к максвелловскому. [4]
Экстраполяция имеет большое практическое значение, когда ставится задача получения уравнения прямолинейного участка кривой. [5]
Однако мы не можем использовать уравнение ( 60) непосредственно для решения интересующей нас задачи получения уравнения стационарного фронта, так как оно является в общем случае при любых X алгебраическим уравнением, которое нельзя разрешить в явной форме относительно концентрации ср. [6]
Для теоретического изучения неравновесных состояний газа отнюдь не всегда оказывается необходимым во всей полноте использовать кинетическую теорию газов. Гидрогазодинамика не предполагает знания распределений частиц по импульсам. В связи с этим уравнения гидро-газодипамики являются существенно более простыми, нежели кинетические уравнения. В то же время гидрогазодинамика оперирует с такими феноменологическими характеристиками газа, как коэффициенты переноса, которые могут быть теоретически найдены лишь на основании молекулярных распределений. Поэтому возникает необходимость в построении последовательного перехода от кинетической теории к гидрогазодинамике. В связи с этим в настоящей главе мы поставим перед собой задачу получения уравнений гидрогазодинамики - уравнений переноса - на основании кинетической теории, базирующейся на кинетическом уравнении Больцмана. Можно сказать, что уравнения переноса - уравнения гидрогазодинамики - описывают макроскопические движения неравновесного газа. При этом кинетическая теория неравновесных газов под макроскопическими движениями понимает движения, определяющиеся величинами, представляющими собой результат усреднения по возможным импульсам частиц газа. В этом смысле распределение частиц по импульсам, описываемое функциями распределепия, соответствует микроскопической теория состояния неравновесио-го газа. [7]
Для теоретического изучения неравновесных состояний газа отнюдь не всегда оказывается необходимым во всей полноте использовать кинетическую теорию газов. Гидрогазодинамика не предполагает знания распределений частиц по импульсам. В связи с этим уравнения гидро-газодипамики являются существенно более простыми, нежели кинетические уравнения. В то же время гидрогазодинамика оперирует с такими феноменологическими характеристиками газа, как коэффициенты переноса, которые могут быть теоретически найдены лишь на основании молекулярных распределений. Поэтому возникает необходимость в построении последовательного перехода от кинетической теории к гидрогазодинамике. В связи с этим в настоящей главе мы поставим перед собой задачу получения уравнений гидрогазодинамики - уравнений переноса - на основании кинетической теории, базирующейся на кинетическом уравнении Больцмана. Можно сказать, что уравнения переноса - уравнения гидрогазодинамики - описывают макроскопические движения неравновесного газа. При этом кинетическая теория неравновесных газов под макроскопическими движениями понимает движения, определяющиеся величинами, представляющими собой результат усреднения по возможным импульсам частиц газа. В этом смысле распределение частиц по импульсам, описываемое функциями распределепия, соответствует микроскопической теория состояния неравновесио-го газа. [8]