Cтраница 2
Решение, например, такой важной задачи, как рациональное ( в наперед заданном смысле) кольцевание магистральных газопроводов, невозможно аналитическими методами, за исключением наиболее простых случаев, когда нам с И. Е. Ходановичем [214] удалось получить приближенное аналитическое решение. Заметим, что при наличии сосредоточенных и равномерно распределенных стоков и источников для математической модели физического поля, сформулированной линейными уравнениями, может оказаться рациональным применение соответственно функции Дирака и функции Хависайда. Для задач тепломассообмена это было сделано акад. Этот прием может оказаться плодотворным при желании учесть в математической модели процесса другие внешние воздействия. [16]
При изложении методов, применяемых в задачах тепломассообмена, даются необходимые сведения о решении алгебраических, трансцендентных и дифференциальных уравнений; изложены основы метода конечных разностей. В прикладном плане приведены некоторые классические методы, такие как метод конформных отображений, операторный, разделения переменных, метод характеристик. Даны понятие об асимптотических методах, методе последовательных приближений, интегральных методах, а также некоторые точные решения задач тепломассообмена. [17]
В подавляющем большинстве практически важных случаев течения жидкости и газа носят неупорядоченный, случайный характер, сопровождаются трехмерными пульсациями скорости и каскадом вихрей самых различных размеров. Такие движения называют турбулентными, и познание закономерностей таких движений является одной из основных ( если не самой важной) задач современной гидрогазодинамики. По турбулентным течениям к настоящему времени накоплен большой экспериментальный материал, позволяющий для многих случаев с достаточной точностью решать задачи о сопротивлении тел в потоке и задачи тепломассообмена. Однако до сих пор не существует замкнутой системы уравнений турбулентного течения даже для потока несжимаемой жидкости. [18]
При инженерном проектировании возникает необходимость в предварительной проработке многочисленных вариантов с целью выбора оптимального прототипа. На этом Зтапе обычно используют простые и экономичные методы расчета, допуская некоторое снижение требований к их точности. В задачах тепломассообмена такие расчеты часто проводят - с помощью интегральных соотношений пограничного слоя. [19]
Из первой главы следует, что эти задачи, как правило, содержат нелинейные уравнения в частных производных. Поэтому велика роль приближенных методов, с помощью которых можно решать нелинейные уравнения. Среди наиболее эффективных приближенных методов, применяемых к задачам тепломассообмена, можно указать интегральные методы, методы последовательных приближений, асимптотическое методы. [20]
Поверхность испарения может смещаться в глубину материала. Заглубление зоны испарения происходит неравномерно по отношению к поверхности стенки и зависит от размеров капилляров. Благодаря сухой прослойке образуется дополнительное термическое сопротивление переносу тепла и вещества от жидкости во внешнюю среду. При таком испарении происходят циркуляция теплоносителя в освободившихся капиллярах и повышение полного давления, способствующее выносу капелек жидкости в пограничный слой. На интенсивность протекания процесса большое влияние оказывает структура материала, следовательно, между внутренней и внешней задачами тепломассообмена должна существовать глубокая связь. [21]