Задача - теплообмен
Cтраница 1
Задача теплообмена для разреженного газа должна быть поставлена аналогично задаче для плотного газа, только непрерывные граничные условия для скоростей и температур - условия прилипания и равенство температур на стенке должны быть заменены прерывными условиями: скольжения и температурного скачка. [1]
Задачи теплообмена при внешнем обтекании твердых тел потоком жидкости или газа весьма разнообразны и имеют большое практическое приложение. Им посвящено большое количество работ, которые невозможно даже перечислить. [2]
 |
Расчет числа равновесных секций противоточного аппарата псевдоожиженного слоя. [3] |
Задача теплообмена еще более упрощается, если для мелкодисперсного материала можно принять, что в каждой из секций ПС между газовой и твердой фазой достигается тепловое равновесие. При термическом равновесии фаз в аппарате ПС информация о неравномерности времени пребывания отдельных частиц в зоне обработки оказывается ненужной, поскольку частицы прогреваются до равновесной температуры при любом времени их пребывания в ПС. [4]
Рассматривается задача теплообмена излучением в системе двух бесконечных пластин ( цилиндров), обладающих селективной поверхностью. По этой причине известная формула Христиансена неприменима. [5]
Формулировке задачи теплообмена предшествует качественный анализ, имеющий целью: а) выяснение исходного теплового состояния исследуемого объекта; б) разработку тепловой модели ИПТ в соответствии с предполагаемыми условиями его размещения в объекте; в) выявление тепловых воздействий ( режимных факторов), определяющих возникновение методической погрешности, т.е. определение источников методических погрешностей. [6]
Решение задач теплообмена сводится к аналитическому или численному интегрированию дифференциальных уравнений при заданных условиях однозначности. При аналитическом решении эти условия фигурируют в-буквенном обозначении, а при численном - в виде чисел. [7]
Особенности задачи теплообмена в ТЭ непосредственно связаны с принятой в том или ином ЭХГ схемой тер-мостатирования, а также и с общей схемой и конструкцией ЭХГ. Возможны различные пути вывода теплоты из зоны реакции: теплопроводностью по элементам конструкции ( а в некоторых схемах - далее по ребрам в окружающую среду), вынужденной и естественной конвекцией жидкого электролита, вынужденной конвекцией движущихся реагентов и, наконец, испаряющейся водой. В зависимости от схемы и конструкции ЭХГ к использованной схемы термостатирования обычно происходит либо полное исключение того или иного канала съема теплоты, либо настолько существенное уменьшение его влияния, что им можно пренебречь. В наиболее распространенной схеме термостатирования жидким проточным электролитом теплота удаляется в основном вынужденной конвекцией, эффектами естественной конвекции и теплопроводности можно пренебречь. [8]
Рассмотрим задачу теплообмена при обтекании сверхзвуковым газовым потоком пластины длиной L 1 - - 2 м, имеющей толщину 1 см. Расчеты проведены для твердых тел, теплофизические и геометрические характеристики которых менялись в весьма широких интервалах. Для оценки влияния теплофизических характеристик на теплообмен рассматривались тела с одинаковыми размерами, но с разными теплофизическими характеристиками; аналогичным образом оценивалось и влияние геометрических размеров на теплообмен. [9]
В задачах теплообмена излучением в замкнутых системах обычно требуется определить результирующий тепловой поток для зоны с известной температурой, или, наоборот, температуру зоны, для которой известна величина плотности теплового потока. Ниже будут рассмотрены приложения упрощенного зонального метода к нескольким характерным задачам такого типа и обсуждены методы решения Получающихся уравнений. [10]
В задачах теплообмена в пограничном слое градиент температуры на стенке является важной величиной, поскольку он оп ределяет конвективный тепловой поток. [11]
В задачах теплообмена толщина пограничного слоя должна определяться средним положением границы перемежающихся турбулентного и невозмущенного набегающего потоков. Такое определение имеет обоснованный физический смысл так как тепло от стенки из-за турбулентного переноса внутри пограничного слоя быстро распространяется до мгновенной границы раздела. Под воздействием сф / йх0 толщина пограничного слоя уменьшается не в такой мере как это показывают измерения осредненной скорости. В начале конфузора существующие на краю пограничного слоя выбросы вовлекают новые массы невозмущенного потока. По мере продвижения потока в конфузоре выбросы ослабевают и расход турбулентно движущейся жидкости в пограничном слое § имеет тенденцию стабилизироваться. [12]
В задачах теплообмена важную роль играет число Нуссельта, которое представляет собой безразмерный тепловой поток на стенке. [13]
Ниже рассматривается задача теплообмена излучением в условиях радиационного равновесия в плоском слое поглощающей, излучающей и рассеивающей среды толщиной L; граничные поверхности у О и у L поддерживаются при температурах Т и 72 соответственно. В данной задаче требуется определить распределение температуры и плотность потока результирующего излучения в среде. Рассмотрим вначале серую среду, а затем распространим наш анализ на случай несерой среды. [14]
Для решения задач теплообмена излучением, постановка которых рассмотрена здесь, применяются различные методы. [15]
Страницы: 1 2 3 4