Задача - стационарная теплопроводность
Cтраница 2
 |
Устройство для моделирования лучистого теплообмена с учетом зависимости К ( Т.| Следящая система для нелинейной задачи с лучистым теплообменом. [16] |
Добавлением функциональных преобразователей в схему ( рис. 57) реализуется следящая система для решения нелинейной задачи лучистого теплообмена ( см. [ 1861), правда, последняя может быть использована только при решении задач стационарной теплопроводности. [17]
Изложенные алгоритмы и их программная реализация на БЭСМ-6 и ЕС - 1033 позволяют без дополнительного корректирования решать задачи о стационарном распределении электрического потенциала. Учитывая, что задачи стационарной теплопроводности и электропроводности описываются одним и тем же уравнением Лапласа, при решении таких задач отождествляют следующие величины: ток поток тепла, потенциал температура, коэффициент электропроводности коэффициент теплопроводности. [18]
 |
К задаче. [19] |
Для задачи, условие которой представлено на рис. 8.14, напишите процедуры GRID и PHI. Целью является решение задачи стационарной теплопроводности с источниковым членом 5 300 - 0 2Г во всем теле. [20]
I достаточно подробно рассмотрены граничные условия I - IV рода. Рассмотрим их применительно к задаче стационарной теплопроводности. [21]
Кроме того, основной результат (2.47) оказывается справедливым при любой зависимости теплопроводности материала от температуры [5], однако более сложные аппроксимационные зависимости для функции К ( Т) затрудняют получение явного вида соотношений для распределения температуры внутри тел. В общем случае, в том числе и при граничных условиях конвективной теплоотдачи, задачи стационарной теплопроводности с переменными теплофизическими свойствами могут быть решены численными методами. [22]
 |
Теплопередача через многослойную пластину. [23] |
Кроме понятия о термическом сопротивлении по аналогии с электрическим контуром используется представление о термическом контуре. Представление о термическом сопротивлении ( или о параметре теплопередачи) особенно полезно для решения задач стационарной теплопроводности при сложной системе тел. [24]
Поэтому, казалось бы, аконв частиц должно быть незначительным. Это становится очевидным, если ту же задачу стационарной теплопроводности шаровой стенки рассмотреть не для молекулярной теплопроводности, а для эффективной. [25]
Методами взвешенных невязок удается решать и нелинейные задачи нестационарной теплопроводности, но при этом для определения Вп ( t) в (4.48) получается система нелинейных обыкновенных дифференциальных уравнений, которую в общем случае приходится интегрировать численно. Таким образом, температурное поле в теле в фиксированный момент времени описывается аналитической зависимостью, но переход от одного момента времени к другому связан с определением значений Вп ( /) численным интегрированием. Переход к конечным интервалам времени A v позволяет использовать вариационную формулировку нелинейных задач [13], представляя анализ процесса нестационарной теплопроводности как последовательность решений ряда задач стационарной теплопроводности. [26]
Методами взвешенных невязок удается решать и нелинейные задачи нестационарной теплопроводности, но при этом для определения л ( 0 в формуле (4.3.40) получается система нелинейных обыкновенных дифференциальных уравнений, которую в общем случае приходится интегрировать численно. Таким образом, температурное поле в теле в фиксированный момент времени описывается аналитической зависимостью, но переход от одного момента времени к другому связан с определением значений Bn ( t) численным интегрированием. Переход к конечным интервалам времени А ( % позволяет использовать вариационную формулировку нелинейных задач [27], представляя анализ процесса нестационарной теплопроводности как последовательность решений ряда задач стационарной теплопроводности. [27]
Страницы: 1 2