Cтраница 1
Задачи горения, следовательно, можно охарактеризовать как нестационарные задачи турбулентной массо - и теплопроводности при наличии динамических источников вещества и тепла. Но хотя такое представление и определяет пути анализа процессов горения, конкретное решение задач теории горения при этом затруднено. Исследование процессов горения должно развиваться по пути составления систем интегро-дифференциальных уравнений, соответствие которых истинному ходу процесса следует проверять сопоставлением результатов решений этих систем с данными эксперимента. Именно так и развивается ныне теория горения, причем наиболее подробно исследуются крайние случаи, когда в сложном комплексе вопросов можно абстрагироваться от некоторых из них. [1]
Решение задачи горения угольного канала с плоским профилем распределения скоростей математически сводится к решению уравнения теплопроводности цилиндра, охлаждающегося в окружающей среде. [2]
Правильное решение задачи горения углерода возможно на основе принятия диффузионно-кинетического механизма. [3]
Правильное решение задачи горения углерода возможно на основе принятия диффузионно-кинетического механизма. В этом направлении были сделаны отдельные интересные работы, которые установили диффузионную и кинетическую стороны процесса горения. [4]
В некоторых задачах горения, когда скорости движения газа малы, становится существенной естественная конвекция п, следовательно, величинами / г пренебрегать нельзя. В этих задачах величины / г - одинаковы для всех г, так как ускорение силы тяжести имеет одинаковое значение для всех компонентов. Массовые силы исчезают из уравнений ( 3) и ( 7) и остаются только в уравнении сохранения количества движения. [5]
В главе 12 исследуются задачи горения, решение которых требует использования теории пограничного слоя. Представляется очевидным, что детальное рассмотрение всех проблем горения не может быть выполнено в книге ограниченного объема, тем не менее автором была предпринята попытка затронуть ( хотя бы весьма поверхностно) все существенные исследования и дать читателю возможность продвинуться дальше в любом направлении, обратившись к цитированной литературе. [6]
Дальнейшие исследования волповых решений уравнения ( 1) были связаны с задачами горения. [7]
В последние годы многомерные задачи для таких систем связывают со спиральными волнами, в частности спиральными волнами на сердце, попытками объяснить явления фибрилляции и др. Традиционной областью исследования волновых процессов являются задачи горения. В последние годы в физике горения возникают все новые и новые интереснейшие модели распространения волн. Среди них, в частности, можно указать спиновые режимы, когда очаги движутся по спирали па повцрхности цилиндра, периодические по времени многомерные режимы и др. Наконец, отметим также важные для химической кинетики модели распространения концентрационных волн. Эти и ряд других задач физики, химии и биологии ( с некоторыми ия них можно познакомиться по обзору [8] и сборнику статей [1]) и определяют все возрастающий интерес к изучению волновых решений параболических уравнений, основы которого были заложены в работе КПП. [8]
Поэтому для бинарных смесей более употребительны эмпирические выражения для Я, в то время как для тройных смесей имеется очень мало экспериментальных данных. В задачах горения обычно нецелесообразно учитывать зависимость X от концентрации. [9]
Цухановой была сделана обработка экспериментальных данных, полученных по исследованию процесса горения угольного канала при турбулентном движении. Строгого аналитического решения задачи горения в угольном канале при турбулентном течении пока не сделано. Трудность решения заключается в более сложных граничных условиях, учитывающих химическую реакцию на стенке канала. [10]
В § 4 обсуждаются упрощенные уравнения сохранения, сформулированные Швабом и Зельдовичем. В этой главе обсуждаются уравнения, описывающие течение в большинстве задач горения, имеющих удовлетворительное решение. [11]
В § 3 получены различные формы уравнений стационарных и нестационарных одномерных течений в произвольной ортогональной криволинейной системе координат. Там же приведены модификации этих уравнений, пригодные для большого числа задач горения. [12]
Еще одно дополнительное предположение, которое уже содержится в уравнениях ( 1) - ( 7), состоит в пренбрежении радиационным переносом энергии. Имеется большое число задач, связанных с горением, в которых это предположение несправедливо. Хотя в общем случае уравнение радиационного переноса имеет весьма сложный вид, некоторые задачи горения остаются доступными для рассмотрения и с учетом радиации, потому что влияние рассеяния и поглощения часто оказывается существенным только на поверхностях раздела. [13]
В следующем параграфе кратко анализируются столкновения молекул, что позволяет дать определение величин, которые входят в точные формулы для коэффициентов переноса. В § 3 рассматривается диффузия, и это рассмотрение не связывается с рассмотрением других явлений переноса, так как оказалось [5], что при несколько ином подходе к явлению диффузии достигается более хорошее согласие с точной теорией. Далее, в § 5 и 6 проводится общее рассмотрение явлений переноса применительно к явлениям вязкости и теплопроводности, в котором используется понятие о средней длине свободного пробега. В конце Дополнения вводятся и обсуждаются безразмерные отношения коэффициентов переноса, которые часто появляются в задачах горения. [14]
В § 3 - 4 была рассмотрена одностадийная химическая реакция, в которой реагенты и продукты составляли неизменные пропорции. Были получены выражения концентрационной массодвижущей силы. Такие зависимости имеют два основных применения: во-первых, во многих случаях они позволяют по условиям задачи вычислить В, и, следовательно, скорости массопереноса - например, в задачах горения жидких топлив или испарительного охлаждения стенок с помощью горючих веществ; во-вторых, в условиях, когда скорость массопереноса определяется другими параметрами, выражения для В позволяют рассчитать связанные с ними термические величины, например, температуру поверхности раздела фаз. [15]