Переход - образец
Cтраница 3
При повышении температуры спонтанная намагниченность ферромагнетика постепенно уменьшается и при некоторой температуре обращается в нуль. Эта температура, называемая точкой Кюри, соответствует переходу образца из ферромагнитного в парамагнитное состояние. Такой переход является фазовым переходом второго рода. При этом первые производные термодинамического потенциала ( объем, энтропия) непрерывны в точке перехода, а вторые производные ( коэффициент теплового расширения, теплоемкость) испытываю. [31]
 |
Зависимость поверх. - ностной энергии от степени полимеризации полиметилметакрилатэ. [32] |
На заключительной стадии деформирования стеклообразного полимера вновь наблюдается монотонное повышение напряжения с деформацией вплоть до разрушения образца ( см. рис. III. Самоупрочнение стекла при деформациях, близких к предельным, связано с завершением перехода образца из изотропного в высокоориентированное состояние. [33]
 |
Зависимость удельной теплоемкости сплава Си - Zn ( 50 % Zn от температуры.| Зависимость теплоемкости галлия от температуры о приведенных координатах С / Т н Т. [34] |
В тех случаях, когда по каким-либо причинам нельзя определить критическую температуру перехода образца из нормального в сверхпроводящее состояние, а также для решения вопроса о том, является в данном случае переход превращением первого или второго рода, проводят измерение теплоемкости. На рис. 9.38 приведены температурные зависимости теплоемкости галлия в нормальном и сверхпроводящем состоянии. [35]
Таким образом, эффективная решеточная теплопроводность сверхпроводящих слоев уменьшается приблизительно в 5 раз по сравнению с теплопроводностью в массе образца. Такое резкое увеличение теплосопротивле-ния сверхпроводящих слое приводит к резкому уменьшению теплопроводности при переходе образца в промежуточное состояние. С дальнейшим ростом поля толщина сверхпроводящих слоев постепенно уменьшается, вследствие чего их теплосопротивление также уменьшается, и теплопроводность образца постепенно возрастает. Решеточная теплопроводность в слоях уменьшается так сильно, что электронной компонентой теплопроводности пренебрегать уже нельзя. Если учесть ее вклад, то окончательно полученный результат очень хорошо согласуется с данными, полученными в возрастающих магнитных полях. [36]
В заключение стоит упомянуть дилатометрию, которая используется для определения изменения объема вещества, обычно в зависимости от температуры. Метод основан на непрерывном измерении длины образца при его нагревании или охлаждении с постоянной скоростью. В првцессе перехода образца из одной твердой формы в другую происходит заметное изменение его объема; термическое расширение металлических или керамических образцов является очень важным свойством, которое изучается при создании новых типов таких материалов. [37]
Если размеры образца превосходят некоторое критическое значение, то фазовый переход становится переходом первого рода, причем, согласно теории, он должен сопровождаться заметным гистерезисом. Критическое поле, определяемое по переходу образца из сверхпроводящего в нормальное состояние, при возрастании магнитного поля превосходит критическое поле, при котором образец переходит из нормального состояния в сверхпроводящее. [38]
Если размеры образца превосходят некоторое критическое значение, то фазовый переход становится переходом первого рода, причем, согласно теории, он должен сопровождаться заметным гистерезисом. Критическое поле, определяемое по переходу образца из сверхпроводящего и нормальное состояние, при возрастании магнитного поля превосходит критическое поле, при котором образец переходит из нормального состояния в сверхпроводящее. [39]
ПРОМЕЖУТОЧНОЕ СОСТОЯНИЕ - термодинамически устойчивая доменная структура, возникающая при фазовых переходах 1-го рода, ттадуцированных магн. Поэтому образец разбивается на чередующиеся области фаз I и II так, что внутр. Переход образца в фазу II происходит по мере увеличения магн. [40]
Однако с некоторого момента ( рис. 3, точки а) все большую роль начинает играть упрочняющий процесс кристаллизации напряженного образца. После сокращения образца кристаллическая структура в нем полностью не исчезает, и ее остатки служат центрами кристаллизации при испытаниях образца ( после отдыха) на разрыв при повышенной температуре. С увеличением продолжительности выдержки в растянутом состоянии количество таких центров кристаллизации в вулканизатах становится больше и средняя прочность последних достигает максимума окр. Таким образом, восходящая ветвь аб кривой 1 на рис. 3 указывает на переход образца от аморфного состояния в момент разрыва с прочностью аам. [41]
Обычный метод измерения силы трения покоя заключается в определении силы, при которой наблюдается переход тела из состояния покоя в движение. Такой метод, связанный с наличием абсолютного трения покоя, применяется не только в практике изучения трения металлов, но и при изучении трения резин. Определение силы трения покоя для металлов не вызывает затруднений, так как в большинстве случаев она больше силы трения д вижения. В случае резин сила трения движения больше силы трения покоя, поэтому трудно установить момент перехода образца из состояния покоя в движение. [42]
Возможно также, что обсуждавшееся выше допущение Кока о характере температурной зависимости теплоемкости является слишком упрощенным. К соотношение (33.1) уже не выполняется. Это, впрочем, не столь существенно, так как следует все же ожидать, что вклад решетки в теплоемкость не меняется при переходе образца из нормального состояния в сверхпроводящее. CJT, которые фактически не наблюдаются ( см. фиг. [43]
Возможно также, что обсуждавшееся выше допущение Кока о характере температурной зависимости теплоемкости является слишком упрощенным. К соотношение (33.1) уже не выполняется. Это, впрочем, не столь существенно, так как следует все же ожидать, что вклад решетки в теплоемкость не меняется при переходе образца из нормального состояния в сверхпроводящее. Это означало бы, что наряду с отклонениями значений CJT вверх от прямой выше 71210 должны наблюдаться совершенно аналогичные отклонения и значений Са / Т, которые фактически не наблюдаются ( см. фиг. [44]
Корнит п Олсон [23] предложили для объяснении этого явления грубую модель, it которой предполагается, что электронная и решеточная теплопроводности имеют различную температурную зависимость, и получили превосходное согласие с экспериментом. Их теплопроводность имеет в основном решеточное происхождение. Ларедо и Пнппард с помощью остроумных умозаключений показали, что длина свободного пробега L, для решеточного рассеяния в тонком слое значительно меньше, чем в сплошном сверхпроводнике. Таким образом, эффективная решеточная теплопроводность сверхпроводящих слоев уменьшается приблизительно в 5 раз по сравнению с теплопроводностью в массе образца. Такое резкое увеличение теплосопротпвле-ппя сверхпроводящих слое-1 приводит к резкому уменьшению теплопроводности при переходе образца в промежуточное состояние. С дальнейшим ростом поля толщина сверхпроводящих слоев постепенно уменьшается, вследствие чего их теилосопротнвлепие также уменьшается, п теплопроводность образца постепенно возрастает. Решеточная теплопроводность в слоях уменьшается так сильно, что электронной компонентой теплопроводности пренебрегать уже нельзя. Если учесть ее вклад, то окончательно полученный результат очень хорошо согласуется с данными, полученными в возрастающих магнитных полях. [45]
Страницы: 1 2 3