Нестационарная задача - теплопроводность
Cтраница 1
Нестационарные задачи теплопроводности моделируются набором дискретных С-цепочек. На рис. 1.6 показана Трехконтурная модель для решения следующей задачи теплопроводности в плоской пластине. Электрическим аналогом этой задачи является мгновенное подключение к цепи источника напряжения с последующей зарядкой конденсаторов. АВМ имеет два недостатка. [1]
Рассмотрим нестационарную задачу теплопроводности в конечной области ( V с переменным источником теплоты Q ( г, т) и излучением тела в окружающую среду с нулевой температурой по закону Ньютона. [2]
Итак, нестационарная задача теплопроводности заключается в интегрировании уравнения (6.20) при выполнении начального условия (6.21) и граничного условия (6.28) или условий на бесконечности. [3]
Для решения ряда нестационарных задач теплопроводности эффективно применение операционного исчисления и связанного с ним метода интегрального преобразования Лапласа. [4]
Интегральную математическую формулировку нестационарной задачи теплопроводности можно свести к нелинейному граничному интегральному уравнению относительно распределения температуры на внешней 5и контактной S поверхностях неоднородного анизотропного тела произвольной формы. [5]
Процедура VRT осуществляет решение нелинейной нестационарной задачи теплопроводности на текущем шаге, выдачу результатов температурной задачи при необходимости и запись результатов на МД. В качестве начальных условий используется постоянная температура области, при которой определена геометрия области и естественное ненапряженное состояние тела. [6]
В этом заключается постановка одномерной нестационарной задачи теплопроводности. [7]
Практическую помощь при решении подобных нестационарных задач теплопроводности могут оказать проведенные Джекобсом [65] расчеты максимальных и минимальных потерь жидкости при захолаживании единицы массы меди, алюминия и нержавеющей стали, помещенных в вакууммоншютную криогенную систему, в зависимости от начальной температуры. Результаты этих расчетов для четырех криогенных жидкостей - гелия, водорода, азота и кислорода - представлены в удобной для использования графической форме. [9]
Для дву - и трехмерных нестационарных задач теплопроводности число неизвестных в разностных схемах значительно возрастает. Вследствие этого возрастает и число выполняемых при решении разностной задачи арифметических операций. Для различных разностных схем возрастание объема вычислительной работы неодинаково. Поэтому для таких разностных схем рассматривают еще одно свойство - экономичность. Экономичность определяется общим числом арифметических операций, необходимых для решения разностной задачи с заданной степенью точности. [10]
Примеры использования приближенных методов решения нестационарных задач теплопроводности с перемещающейся границей фазового превращения рассмотрены в разделе о кристаллизации расплавов. [11]
Так как выше мы решали нестационарную задачу теплопроводности, это допущение не является вполне последовательным. [12]
И о ф ф е, Плоская нестационарная задача теплопроводности для полу-огравачениого. [13]
Другой путь использования МГЭ для решения нестационарных задач теплопроводности состоит в предварительном переходе в ( 1 - 64) к конечным разностям по времени. [14]
Формула (3.106) широко используется при графическом решении нестационарных задач теплопроводности. При этом будущая температура данной узловой точки не зависит от ее настоящей. [15]
Страницы: 1 2 3