Колебательная задача

Cтраница 1

Колебательная задача для этой системы ничем не отличается от колебательной задачи для двухатомной цепочки, решение которой известно. [1]

Колебательная задача для симметричной линейной молекулы XY2 обычно задается при помощи квадратичного валентного силового поля. [2]

Решение колебательной задачи может быть осуществлено с помощью коэффициентов влияния, а не силовых постоянных, как это сделано в разд. Пусть матрица S вновь представляет собой полный набор независимых внутренних координат. [3]

Зависимость приведенной частоты от длины последовательности групп СН2. веерные колебания ( О - и-парафины, - к-алифатические кислоты, - их натриевые соли. крутильные колебания ( X - н-парафины. Кривые рассчитаны по уравнению ( 24 при значениях параметра ш2 /, указанных на графике. [4]

Решение колебательных задач более общего вида, например задачи о колебаниях цепей с альтернирующими массами или связями, с помощью метода функций Грина приводит к появлению в искомом соотношении членов с более высокими, в том числе дробными, степенями косинусов. [5]

Для решения колебательной задачи необходимо далее найти в численном виде матрицу кинетической энергии. [6]

Поэтому-то разделение колебательной задачи и является не полным ( по нормальным координатам), а частичным. [7]

Кслебания мо - нелинейную симметричную трех-лекулы Н2О. атомную молекулу типа молекулы. [8]

Значительное упрощение колебательной задачи достигается благодаря учету симметрии молекулы. Эта симметрия проявляется в том, что некоторые коэффициенты в матрицах кинематического и динамического взаимодействия однаковы или связаны простыми соотношениями, причем эти соотношения одинаковы для обеих матриц. [9]

Существуют методы решения колебательной задачи в полной системе естественных координат, когда по числу лишних координат получают просто нулевые значения частот, но решают задачу и в независимой системе координат, заранее исключая лишние координаты. [10]

Почему при решении колебательной задачи приходится отказываться от декартовой системы координат и переходить к естественным колебательным координатам. [11]

Таким образом, при формулировке колебательной задачи мы вводим одну лишнюю координату, которой соответствует частота, равная нулю. [12]

Ввиду сложности решения векового уравнения колебательной задачи, методы, использующие для расчета термодинамических функций кристалла следы матриц Dn, вызывают значительный интерес. Одним из таких способов может явиться метод расчета температуры Дебая кристалла по следам матриц. [13]

Учет свойств симметрии колебаний резко облегчает решение колебательной задачи, о которой шла речь выше, а во многих случаях позволяет сделать важные выводы о характере колебательного движения и его спектроскопических проявлениях вообще без проведения трудоемких расчетов. Так обстоит дело, например, при рассмотрении вопроса о правилах отбора в инфракрасных спектрах молекул. [14]

Предположим, что эти уравнения использовались для решения колебательной задачи. [15]

Страницы: 1 2 3 4