Плоская динамическая задача

Cтраница 1

Плоские динамические задачи для упругих несжимаемых тел с начальными напряжениями / / Прикл. [1]

Бесконечная траншей, заполненная вязкоупругой средой. [2]

Рассмотрим плоскую динамическую задачу о совместном колебании двух пологих вязкоупругих цилиндрических оболочек и вязкоупругой среды, заполняющей пространство между оболочками, при воздействии на одну из них импульсивной нагрузки. Цилиндрические пологие оболочки жестко соединены со стенками. Считается, что между верхней оболочкой ( крышкой) и вязкоупругой средой и между нижней оболочкой ( днищем) и вязкоупругой средой ( наполнителем) в любой момент времени сплошность не нарушается. [3]

Рассмотрим плоскую динамическую задачу, когда крышка траншеи отсутствует и импульсивное давление действует непосредственно на вязкоупругий наполнитель. [4]

О плоских динамических задачах для упругих тел с начальными напряжениями / / Докл. [5]

Комплексные потенциалы плоской динамической задачи для сжимаемых упругих тел с начальными напряжениями / / Прикл. [6]

Конечно-элементная модель, используемая для иллюстрации. В точках А-N наблюдаются перемещения, показанные на. [7]

Turov, 1976) рассматривается решение плоской динамической задачи теории упругости. Уравнения движения Л яме аппроксимируются по явной схеме. [8]

Рассмотренный выше случай возбуждения SH-волн является наиболее простым в рамках плоской динамической задачи об установившихся волновых движениях в полупространстве. При возбуждении волн нормальными дг ( х) к поверхности полупространства и касательными qx ( x) нагрузками в нем возникают как продольные, так и сдвиговые волны. [9]

Этот метод был предложен Годуновым [18] для решения задач газовой динамики. Рассмотрим его применение для плоской динамической задачи теории упругости. [10]

Необходимо отметить, что волновые процессы в подавляющем большинстве работ рассматриваются без учета источников колебаний. В этом плане исключение составляют работы А.Н. Гузя и его учеников С.Ю. Бабича, Ф.Г. Махорта и В.Б. Рудницкого [17, 18, 52-55], в которых рассмотрены плоские динамические задачи о движении нагрузки для упругих сжимаемых и несжимаемых тел с начальными напряжениями. В предположении постоянства скорости движения нагрузки исходные динамические задачи допускают преобразование к стационарным задачам в подвижной системе координат, движущейся прямолинейно с постоянной скоростью. [11]

Возглавляемая им Киевская школа исследователей ( Ф.Г. Махорт, О.И. Гуща, В.К. Лебедев, А.А. Чернооченко и др.), является одной из ведущих в исследованиях явления акустоупругости в Украине. В многочисленных публикациях [70, 72 - 77, 99, 100, 109, 122, 126, 127], среди которых необходимо особо отметить монографии [70, 72, 75, 109], изложена теория распространения упругих волн в сжимаемых и несжимаемых телах с начальными напряжениями, построенная на основе линеаризованной теории упругости для конечных и малых начальных деформаций. Описаны различные варианты нелинейной теории упругости, построены общие решения пространственных и плоских динамических задач при однородных начальных состояниях. [12]

В статическом случае, когда скорость нагружения vp достаточно мала, коэффициент интенсивности напряжений К в окрестности контура мелкой кольцевой трещины описывается достаточно точно ( см. гл. Будем считать, что это имеет место и при динамическом нагружении. Таким образом, для случая мелкой кольцевой трещины задача сведена к соответствующей плоской динамической задаче теории трещин. [13]

В настоящей главе рассматриваются работы, посвященные изучению влияния постановки условий с помощью различных экстраполяции переменных, анализу устойчивости и точности. Представлены методы определения устойчивости схем, включающих численные граничные условия. Обсуждается методология постановки выходных граничных условий для ряда установившихся течений, получаемых интегрированием уравнений Навье-Стокса. Полученные при анализе линейной задачи результаты применяются при решении нелинейных одномерных уравнений газовой динамики. Были просчитаны течения в расширяющемся сопле при сверхзвуковом входе и выходе, а также при сверхзвуковом входе и дозвуковом выходе из сопла. Рассматривается решение плоской динамической задачи теории упругости. Уравнения движения Л яме аппроксимируются по явной схеме. Компоненты перемещения на искусственной границе вычисляются с использованием точных формул для полуплоскости, подверженной действию сосредоточенного импульса на поверхности. [14]

Страницы: 1