Cтраница 2
Определение истинных значений параметров двухфазного потока в различных сечениях канала является одной из основных задач гидродинамики. [16]
Определение скорости, гидродинамического давления, их взаимосвязи и сопротивлений движению жидкости составляет основную задачу гидродинамики. [17]
Определение результирующего момента сил взаимодействия лопастного колеса с потоком жидкости представляет собой одну из основных задач гидродинамики лопастных машин. Основное уравнение лопастных гидромашин как для установившегося ( статического), так и для неустановившегося ( динамического) режима работы получают из теоремы о моменте количества движения, предполагая одномерный и осесимметричный поток в лопастном колесе. В соответствии с этой теоремой производная по времени от момента количества движения системы материальных точек относительно какой-либо оси равна сумме моментов всех внешних сил, действующих на систему. [18]
Рассмотрим, например, использование уравнения типа ( 3, б) для решения одной из основных задач гидродинамики, часто встречающейся при исследовании объектов: определение перепада давления на участке вынужденного движения однофазного потока при заданной скорости потока. [19]
Уравнения движения жидкости Навье-Стокса (3.22) - (3.24) или (3.25) совместно с уравнением неразрывности (3.5) или (3.10) дают возможность решить основную задачу гидродинамики - определить поля скоростей, давления и плотности в жидкости, движущейся под действием заданных внешних сил. [20]
В настоящем издании сохранен основной принцип изложения материала - обобщение новых теоретических и экспериментальных данных о гидромеханических процессах химической технологии, классифицированных по основным задачам гидродинамики ( внутренняя, внешняя, смешанная); рассматриваются также современные аспекты процессов разделения неоднородных систем, включающие их стохастические и вероятностные характеристики. [21]
Уравнения движения жидкости Навье - Стокса ( 3 - 22) - ( 3 - 24) или ( 3 - 25) совместно с уравнением неразрывности ( 3 - 5) или ( 3 - 10) дают возможность решить основную задачу гидродинамики - определить поля скоростей, давления и плотности в жидкости, движущейся под действием заданных внешних сил. [22]
Величинами, характеризующими состояние движущейся жидкости, являются скорость ее течения и давление. Основная задача гидродинамики - установить взаимосвязь между ними при заданной системе внешних сил, действующих на движущуюся массу жидкости. [23]
Уравнение Даниила Бернулли является основным уравнением гидродинамики. Ниже разбирается это уравнение для установившегося плавно изменяющегося движения жидкости, с помощью которого решаются основные задачи гидродинамики. [24]
Гидродинамика рассматривает законы движения жидкости. Скорость и давление - параметры, характеризующие движение, изменяются в потоке жидкости в пространстве и во времени. Основная задача гидродинамики состоит в исследовании изменения этих параметров. [25]
Кроме сил, действующих на покоящуюся жидкость, при движении последней возникают дополнительно еще силы инерции и трения. В отличие от гидростатического давления, не зависящего от пространственной ориентации площадки, на которую оно действует, гидродинамическое давление р благодаря касательным силам различно в направлениях х, у, г. Вязкость жидкости, как уже отмечалось выше, является причиной неравенства скоростей w в различных точках одного и того же поперечного сечения движущейся массы жидкости. Установление связи между давлением и скоростью в любой точке движущейся жидкости и в любой момент времени относится к числу основных задач гидродинамики. [26]
По методу Эйлера объектом наблюдения являются кинематические характеристики различных частиц жидкости, непрерывно следующих одна за другой через определенные, зафиксированные точки пространства. Метод Эйлера оказывается более простым и удобным. Задавая внешние объемные ( массовые) силы проекциями их ускорений X, Y, Z, а скорости проекциями скоростей vx, vy, vz на координатные оси и присоединяя гидродинамическое давление р и плотность жидкости р, для каждой частицы такой идеальной однородной жидкости получаем всего восемь величин, определение зависимости которых от времени t и координат х, у, z и составляет содержание основных задач гидродинамики. [27]
Следует, однако, иметь в виду, что течений жидкости, строго отвечающих условиям потенциальности, в природе и технике не встречается. Представление о безвихревом характере движения является идеализацией, которая лишь с большей или меньшей степенью достоверности воспроизводит отдельные классы реальных течений. И тем не менее эта идеализация имеет важнейшее не только теоретическое, но и прикладное значение. Оно обусловлено тем, что вязкость жидкости, являющаяся первопричиной ( для несжимаемой жидкости единственной) возникновения вихрей, проявляется, как правило, в ограниченных областях вблизи твердых поверхностей или в относительно узкой полосе за обтекаемым телом. В остальной части потока его завихренность может оказаться настолько малой, что поток можно считать потенциальным. Разумеется, встречается немало случаев, когда поток является сплошь завихренным и ни в какой его части влияние вязкости нельзя считать малосущественным. Такой поток может быть рассчитан только методами теории вязкой жидкости. Однако в тех случаях, когда допущение о потенциальности обосновано, его использование может значительно облегчить решение основной задачи гидродинамики. К числу таких случаев относится, например практически важная задача об обтекании твердых тел. [28]